量子力学第五节、电子的准经典运动

量子力学第五节、电子的准经典运动

ID:38402465

大小:988.00 KB

页数:14页

时间:2019-06-11

量子力学第五节、电子的准经典运动_第1页
量子力学第五节、电子的准经典运动_第2页
量子力学第五节、电子的准经典运动_第3页
量子力学第五节、电子的准经典运动_第4页
量子力学第五节、电子的准经典运动_第5页
资源描述:

《量子力学第五节、电子的准经典运动》由会员上传分享,免费在线阅读,更多相关内容在教育资源-天天文库

1、第五节、电子的准经典运动一、准经典近似和波包1、电子遵守测不准关系:x‧p~ħ,即x‧k~1。电子的坐标与动量(波矢)不可能同时精确确定。2、在不违背测不准关系前提下,放宽对坐标及动量的精度的要求,就能同时指明电子的坐标与动量(波矢),从而用经典方法描述。电子如果被定域在一个元胞大小(晶格常数a)的范围内,则k~1/a,即波矢的不准确度与布里渊区大小差不多,波矢完全不确定。当电子在外场作用下运动时,如果电子坐标的不准确度x比外场发生明显变化的空间尺度小得多,又比元胞的尺度大得多,就可以满足测量的要求。

2、a<<x<<,即k~1/x<<1/a这时波矢(动量)的不准确度比布里渊区的尺度小得多,从而波矢k的精度也得到满足从宏观角度来说,满足上述关系的电子处在某一“点”,或者说电子是定域在这个点的。3、波包波包(波群):局限在空间一定范围之内的波。波包由一系列布洛赫波组成。只有在波包所在之处,波函数才不为零。波包中心位置就是电子所在位置。可用波包的运动代替电子的运动。从微观的角度看,电子不是定域的。4、准经典近似一般外加电磁场或温度梯度随位置变化缓慢,把电子看作经典粒子,即把外场按经典处理(宏观的)晶格周期势场的变

3、化周期与元胞大小同一数量级,晶格周期势不按经典处理(微观的)。用部分的经典极限处理晶体中电子运动问题的方法称为准经典近似或半经典近似。二、电子的速度按照准经典近似,电子的速度可用波包的运动速度(群速度)表示电子的群速度总是与k空间的等能面垂直三、外力作用下电子状态的变化——加速度与有效质量1、准动量当有外加电磁场时,晶体电子受到外力的作用,能量发生变化:dE=Fvdt单位时间内能量增量dE/dt=Fv=F‧(1/ħ)(dE/dK)又dE/dt=(dE/dK)‧(dK/dt)对比上面两式,得到:F=ħ(dK/dt)=

4、d(ħk)/dt此式与自由粒子的牛顿第二定律F=dP/dt形式上相当。2、加速度晶体电子的加速度3、有效质量m*称为有效质量。在一维情况下它是标量倒有效质量张量在三维情况下,加速度与牛顿方程a=F/M比较,则其分量表示为这九个元素只有i=j的三个元素不为零,即有效质量m*与自由电子的惯性质量m的区别(1)一般情况下有效质量是张量。当时,有效质量是标量。晶体电子的加速度一般与外力方向不同。(2)有效质量不是一个常数,而是波矢k的函数。m*可以大于m,可以小于m,甚至可以是负值。能带底和能带顶为E(K)函数的极小和极大

5、,分别具有正值和负值的二级微商。因此,在能带底附近,有效质量m*>0;在能带顶附近,m*<0。产生上述区别的原因晶体中的电子不仅受到外力F的作用,而且受到晶格场力Fl的作用,电子的运动方程第六节、导体、绝缘体和半导体一、满带对电导无贡献1、满带如果一个能带内的全部状态均为电子所填充,则称之为满带;如果一个能带未被电子填满,则称之为不满的带。根据能带结构,并计及电子的自旋,每个子能带内包含有2N个电子态。即每个子能带可填充2N个电子。硅的价带有2N4=8N个电子态,有8N个价电子,基态时正好填满价带,因而价带的四个

6、子能带都是满带。2、满带电子对电流的贡献没有外电场时(1)能带具有反演对称性:E(K)=E(-K)一个完全填满电子的能带,电子在k空间具有中心对称性。即一个电子处于k态,能量为E(K),则必有另一个与其能量相同的E(-K)=E(K)电子处于-k态。(2)当不存在外电场时,尽管每一个电子都带有一定的电流-ev,但是k态和-k态的电子电流-ev(k)和-ev(-k)正好一对对相互抵消,所以没有宏观电流。电场不为零时(1)对于填满的能带由k(r)=k+Gh(r)知,从一端离开第一布里渊区的电子,相当于从另一端进入该区

7、。从总的效果看,电子的分布没有发生变化,总电流为零(2)对于未填满的能带在外场作用下,电子在布里渊区内不再是对称分布,因而产生净电流3、满带对电导没有贡献,只有未完全填满电子的能带才对电导有贡献。二、空穴1、近满带近满带:只有能带顶附近少量的状态未被电子占据的能带。由于某种原因,满带中的一个电子激发到空带,满带成为近满带2、近满带电流近满带电流公式Ke态上的一个电子对电流的贡献是-ev(ke)假设在空态Ke放上一个电子,使近满带成为满带,则总电流为零:状态Ke空着的近满带产生的电流等效于一个带正电荷e、速度与Ke态

8、电子速度相同的假想粒子产生的电流。电磁场作用下的近满带电流近满带电流对时间求导:作用于ke态电子上的力空状态往往在能带顶部附近,电子有效质量me*<0。令mh*=-me*>0,于是在外加电磁场作用下,近满带电流随时间变化的规律,与带正电荷e、具有正有效质量mh*的粒子在外加电磁场中引起的电流变化规律相同。3、空穴:能代替整个近满带电子系统的假想粒子4、空穴的

当前文档最多预览五页,下载文档查看全文

此文档下载收益归作者所有

当前文档最多预览五页,下载文档查看全文
温馨提示:
1. 部分包含数学公式或PPT动画的文件,查看预览时可能会显示错乱或异常,文件下载后无此问题,请放心下载。
2. 本文档由用户上传,版权归属用户,天天文库负责整理代发布。如果您对本文档版权有争议请及时联系客服。
3. 下载前请仔细阅读文档内容,确认文档内容符合您的需求后进行下载,若出现内容与标题不符可向本站投诉处理。
4. 下载文档时可能由于网络波动等原因无法下载或下载错误,付费完成后未能成功下载的用户请联系客服处理。