FLUENT仿真计算不同雷诺数下的圆柱绕流

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FLUENT仿真计算不同雷诺数下的圆柱绕流。尾迹与旋涡脱落经典图如下:Re=1 无分离流动Re=20 尾流中一对稳定的弗普尔旋涡Re=100 圆柱后方形成有规律的涡街Re=3900Re=100000 随着Reynolds数增大,涡道内部向湍流过度,直到全部成为湍流Re=1000000 超临界区 ,分离点后移,尾流变窄,涡道凌乱,涡随机脱落Re=10000000 极超临界区 , 分离点继续后移,尾流变窄,湍流涡道重新建立。图3 Cd随Re的变化曲线图3中实曲线是由Wieselsberger,A.Roshko以及G.W.Jones和J.J.Walker测量数据绘制得到,图中圆点部分是FLUENT计算值在Re=106(超临界区),从经典数据和我们的计算结果都可以看到,圆柱体的平均阻力系数急剧下降。这是因为在Re=3×105附近,边界层流动由层流状态转变为湍流状态,虽然湍流边界层流动的摩擦阻力较层流边界层大,但它从物面的分离较晚,所以形成较小的尾流区。由于钝体绕流的阻力主要是压差阻力,所以此时物体的总阻力有了一个明显的下降。入口VELOCITY_INLET,出口OUTFLOW,上下WALL.* K8 n! R5 o2 d' B# a/ @: B' dRe=1,20,100,二维层流模型。Re=3900后,三维大涡模型" k3 [& m3 D$ P: |; Y/ h计算不准与网格划分与一些参数设置有关。1。圆柱中心离上下边界(wall)的距离大于10D(D为圆柱直径),影响较小。) `( G5 i7 P1 a  Q, O" L& M/ d2。湍流模型采用大涡模型(LES)。是目前最复杂,最完善的一种湍流模型。。试验曲线来自,《 Boundary-Layer Theory》, Dr.HERMANN SCHLICHTING, Translated by Dr.J.KESTIN,Seventh Edition,用MATLB绘制4.阻力系数的求法请参考此论坛我发的教程FLUENT三分立系数的求法
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