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时间:2020-04-07
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1、奇异曲面高斯通量的讨论物理一班野仕伟1.非封闭曲面的通量计算—投影法平方反比场E=Ar/r3有一特殊性质,即对两面元dS1,dS2,若对场源O张有相同立体角dΩ,则dS1,dS2的通量相等。从而,任意曲面S0,对O张Ω的立体角,投影到以场源为球心的单位球面,成为S1,则OS1ΦS0=ΦS1=ΩA此即非封闭双侧曲面的通量计算式。对静电场,A=q/4πε(q为场源电荷),从而Φ(q)S0=Ωq/4πε.下面定义一种新的通量计算方法:力场E=Ar/r3场源为O,取S0上一点P,当射线OP穿过S0奇数次时,p的投影点p’为有效区,记入
2、S1;当OP射线穿过S0偶数次时,p’为无效点,不记入S1。由于通量只是一个数值,在单位球面上面积S1=Ω,球面上各处F大小都相等,则通量φy=S1A.OS12.非封闭单侧曲面(Mobius单侧面)的高斯通量按法向量定义的通量dФ=n•S,首先要求连续曲面上各点有唯一确定的连续法向量。而单侧曲面不满足此条件,如Mobius面。故不能由法向量定义其通量。但用投影的方法,可将Mobius面唯一地映射在单位球面域S1上,通量Фy=AS1.可以看出,投影法对单,双侧曲面都适用,故可作为通量的定义。下面将证明,此定义对克莱因瓶也适用,
3、并可求出唯一的通量。OS13.Klein瓶的高斯通量克莱因瓶为一单侧曲面,其上有一曲线L,L为三面交汇处。现考虑其对平方反比场源O的通量。以L为边界,作一曲面M,将M平移一小段距离dx,变为M’,再反向平移dx,变为M"。让原三面分别只与M,M`,M"之一相连,则得一新曲面,为一封闭曲面。其通量为0或4πA(由O位置决定)。逆向想象,如图。法向量向外。注意,通量一直连续变化。被捏合的部分法向量为原先三部分法向量的和。P处方向与A,B同,与C相反。4的通量应为3的通量减去5的通量。有一个问题:以L为边的曲面有无限个,那末上述方法
4、未必得出唯一结果。做一分析:M1使q在外,M2使q在内,有下列各式ФM2=4πA+ФM1ФP1=0;ФP2=4πA;Ф1=ФP1-ФM1=-ФM1;Ф2=ФP2-ФM2=4πA-(4πA+ФM1)=-ФM1=Ф1显然,与q和M的相对位置关系无关。即可计算出的Klein瓶的通量唯一。4.粘合法与投影法比较(Mobius面)将A剪成两部分,显然二者皆为双侧曲面。按法向量定义的通量计算方法:如图ΣФ=
5、Ф1
6、-
7、Ф2
8、+
9、Ф3
10、.由剪的方式不唯一,当cdef变为cdhg时:
11、Ф3’
12、=
13、Ф3
14、+
15、ΔФ
16、;
17、Ф2’
18、=
19、Ф2
20、-
21、ΔФ
22、
23、;故ΣФ’=ΣФ+2
24、ΔФ
25、.即其通量无意义。但如用投影法所得区域:ΣФy=
26、Ф1
27、+
28、Ф2
29、+
30、Ф3
31、,ΣФy'=
32、Ф1
33、+(
34、Ф2
35、-
36、ΔФ
37、)+(
38、Ф3
39、+
40、ΔФ
41、)=ΣФy给出了相同的值。可见,由于定义不同,粘合法应用在单侧曲面法向量时是自相矛盾(多值)的,但投影法给出相同的值。结论其根本原因在于投影法只有正值情况。不难证明,高斯定理对两种通量定义方法皆正确:对投影法,O在封闭面S0内则S1=4π,Фy=4πA;当O在封闭面外S0的投影为无面积的封闭曲线,S0=0,Фy=0。但在处理非封闭曲面时,Ф,Фy给出不同的值
42、。这就是我对高斯通量计算的扩充和新理解.谢谢!
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