电磁场与电磁波复习题答案.pdf

电磁场与电磁波复习题答案.pdf

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1、1、利用Maxwell方程组的微分方程组,导出Maxwell方程组的积分形式及电荷守恒定律表达式。DHdlJdS——磁场强度沿任意闭合曲线的环量,等于穿过以该闭合曲线tCS为周界的任一曲面的传导电流与位移电流之和。BEdldS——电场强度沿任意闭合曲线的环量,等于穿过以该闭合曲线tCS为周界的任一曲面的磁通量变化率的负值。BdS0——穿过任意闭合曲面的磁感应强度的通量恒等于0。SDdSdV——穿过任意闭合曲面的电位移的通量等于该闭合曲面包含的SV自由电荷的代数

2、和。麦克斯韦方程组的微分形式:DHJ——传导电流和变化的电场都能产生磁场。tBE——变化的磁场产生电场。tB0——磁场是无散场,磁力线总是闭合曲线。D——电荷产生电场。2、证明当两种绝缘介质的分界面上不带面自由电荷时,介质分界面两侧电场力线满足tan22,其中和分别为两种介质的介电常数,和分别为界面两侧电场线与1212tan11法线的夹角。3.导电媒质和理想导体形成的边界,电流线为何总是垂直于边界?答:由边界条件,电场的切向分量连续,而理想导体中的电场为零,故边界导

3、体一侧的电场切向分量为零,从→=?→可知电流线总是垂直于边界。??4、若已知矢量矢量A3e2ee,并且AB4e8e4e和AB10,求矢xyzxyz量B。(10分)2因为:ABABAABA2AB10(3e2ee)(3e2ee)(4e8e4e)14e28e42exyzxyzxyzxyz222又因为:A3211411所以:B(14e28e42e)(14e28e42e)e2e3exyzxyzxyzA145、在z0的下半空间是电容率为的介质,上半空间是空气,在距离介质

4、平面h处有0一个电荷q,求z0,z0两半空间中的电势分布。q1q11上半空间:14R4R001q1q21下半空间:24R4R2212边界条件:在Z0处,,2101zz并且:RRR12q1q11有第一个条件:(qq)(qq)124R4R01q(zh)q1(zh)1(qq2)(zh)由第二个条件:在Z0处,033340RR14R200求解,得:qq,qq12006、频率为100MHz的正弦均匀平面波在各向

5、同性的均匀理想介质中沿+z方向传播,介质的4,1,0EaE特性参数为rr。设电场沿x方向,即xx。当t=0,z=1/8m4时,电场等于其振幅值10V/m。试求(1)电场和磁场的瞬时表达式;(2)波的传播速度。注:余弦形式电场强度表示式:Eazt,,xxEztaxeE0costkz(1)484Eazt,x10cos210tzV/m364111084Hzt,azEzt,ayExaycos210tzA/m(2)ZZ60368113108v

6、1.510m/s4200jzEzeEe7、已知空气中均匀平面波电场强度的复数表示为ix0,从z<0区域垂直入射于z>=0区域的理想介质中,已知该理想介质εr=4,μ≈μ0,求①反射波的电场强度、磁场强度;②透射波电场强度、磁场强度。③z<0区域合成波的电场强度、磁场强度。0021r12,1210330解:①因为r,且1jzE0jzHi(z)ezexE0eeye1200所以jzE0jzEr(z)exE0eexe31E0jzE0

7、jzHr(z)ezexeeye033602/260()②2r1,21r0j2z2j2zE2(z)Et(z)exEimeexE0e312j2z2E0j2zE0j2zH2(z)Ht(z)ezexE0eeyeeye3360902③z<0区域合成波的电场强度、磁场强度jzE0jzE1(z)Ei(z)Er(z)exE0eexe3jz1jzjz1jz1jzjzexE0eeexE0ee

8、ee3332j

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