工程力学材料力学杆的稳定计算与校核课件.ppt

工程力学材料力学杆的稳定计算与校核课件.ppt

ID:58433399

大小:1.26 MB

页数:35页

时间:2020-09-07

工程力学材料力学杆的稳定计算与校核课件.ppt_第1页
工程力学材料力学杆的稳定计算与校核课件.ppt_第2页
工程力学材料力学杆的稳定计算与校核课件.ppt_第3页
工程力学材料力学杆的稳定计算与校核课件.ppt_第4页
工程力学材料力学杆的稳定计算与校核课件.ppt_第5页
资源描述:

《工程力学材料力学杆的稳定计算与校核课件.ppt》由会员上传分享,免费在线阅读,更多相关内容在教育资源-天天文库

1、Ch14压杆的稳定性§14-1压杆的稳定性概念受轴向压缩的直杆,其破坏有两种形式:1)短粗的直杆,其破坏是由于横截面上的正应力达到材料的极限应力,为强度破坏。2)细长的直杆,其破坏是由于杆不能保持原有的直线平衡形式,为失稳破坏。1对于这些细长的压杆,其破坏并非由于强度不足,而是由于荷载(压力)增大到一定数值后,不能保持原有直线平衡形式而失效。工程中存在着很多受压杆件。21.两端铰支细长压杆,当F力较小时,杆在力F作用下将保持原有直线平衡形式。此时,在其侧向施加微小干扰力使其弯曲,当干扰力撤除后,杆

2、仍可回复到原来的直线形式。可见这种直线平衡形式是稳定的。32.当压力超过某一数值时,如作用一侧向微小干扰力使压杆微弯,则在干扰力撤除后,杆不能回复到原来的直线平衡形式,而在微弯状态下保持平衡。压杆原来的直线平衡形式是不稳定的。这种丧失原有平衡形式的现象称为丧失稳定性,简称失稳。压杆从稳定平衡过渡到不稳定平衡时,轴向压力的临界值,称为临界力或临界荷载,用Fcr表示。4稳定性问题在其它一些构件,如板、壳。一些薄壁构件中也存在。如宽高比较小的悬臂梁,F力过大时会发生侧向失稳。5§14-2细长压杆的临界荷

3、载在临界力Fcr作用下,细长压杆在微弯状态下平衡,若此时压杆仍处在线弹性阶段,可应用梁的挠曲线近似微分方程及杆端约束条件求解临界力Fcr。1.两端铰支的细长压杆设两端铰支的细长压杆在临界荷载Fcr作用下,在xOw平面内处于微弯状态。lxFcrw6挠曲线近似微分方程为lwxFcrxwEIw"=-M(x)x截面的弯矩为M(x)=FcrwEIw"=-FcrwEIw"+Fcrw=0令k2=FcrEIw"+k2w=0得二阶常系数线性微分方程其通解为w=Asinkx+BcoskxA、B、k待定常数xwxwFc

4、rFcrM(x)7由杆的已知位移边界条件确定常数x=0,w=0x=l,w=0得B=0,w=Asinkx得Asinkl=0由Asinkl=0得A=0(不可能)或sinkl=0即kl=nπ(n=0,1,2…)因此:Fcr=n2π2EIl2最小的临界荷载(n=1)(Euler公式)Fcr=π2EIl2k2=FcrEI(n=0,1,2…)lxFcrww=Asinkx+Bcoskx8压杆的挠曲线方程为A是压杆中点的挠度wmax。w=Asinxπl(半波正弦曲线)x=2l时wmax=Aw=Asinkx+Bco

5、skxk=π/llxFcrw92.不同杆端约束下压杆的临界力xFcrwxwlABlwxFcrxwABwlxFcrxwABxFcrxwABwl10lFcrFcr2lFcrl类比法一端固定一端自由的细长压杆,长度2l范围内与两端铰支细长压杆挠曲线形状相同。Fcr=π2EI(2l)211lFcrFcrl/2l/4l/4类比法Fcr=π2EI(0.5l)2两端固定细长压杆,长度0.5l范围内与两端铰支细长压杆挠曲线形状相同。120.7lFcr0.3llFcr类比法Fcr=π2EI(0.7l)2一端固定,另

6、一端铰支的细长压杆,在0.7l范围内与两端铰支细长压杆挠曲线形状相同。13Euler公式的统一形式Fcr=π2EI(μl)2约束越强,μ越小,临界力Fcr越大。μ——长度系数μl——相当长度一端固定一端自由一端固定一端铰支两端固定两端铰支μ=1.0μ=2.0μ=0.5μ=0.714Fcr=π2EI(μl)2公式讨论2.当杆端约束在各个方向相同时(如球铰、空间固定端),压杆只可能在最小抗弯刚度平面内失稳,即I取Imin值;1.Fcr与抗弯刚度成EI正比,与相当长度μl的平方成反比;最小抗弯刚度平面:

7、惯性矩I为最小的纵向平面如矩形截面的Iy最小,xOz平面为最小抗弯刚度平面。§10-2细长压杆的临界荷载153.实际工程中的压杆。其杆端约束有很多变化,要根据具体情况选取适当的长度系数μ值。4.实际工程中的压杆,非理想的均质直杆,荷载也总会有小的偏心,因此其临界力比公式计算出的为小,这可以在安全系数里考虑,故实际工程中压杆仍可按该公式计算其临界荷载。§10-2细长压杆的临界荷载27.516§14-3欧拉公式的适用范围当压杆在临界荷载Fcr作用下,并仍处于直线形式的平衡状态时,横截面上的正应力称为临

8、界应力。一、压杆的临界应力σcr=FcrAπ2EI(μl)2=Ai2=IAμliλ=令σcr=π2Eλ2则有λ——称为压杆的柔度(或细长比),它综合反映了压杆的几何尺寸和杆端约束对压杆承载能力的影响。17二、欧拉公式的适用范围推导欧拉公式时,杆处于线弹性状态。σcr≤σP故欧拉公式的适用条件σcr=π2Eλ2≤σPλ≥√π2EσP令√λP=π2EσPλ≥λP满足该条件的压杆称为细长压杆(或大柔度杆)。§10-3欧拉公式的适用范围18λP为材料参数,不同的材料有不同的值。如Q235钢

当前文档最多预览五页,下载文档查看全文

此文档下载收益归作者所有

当前文档最多预览五页,下载文档查看全文
温馨提示:
1. 部分包含数学公式或PPT动画的文件,查看预览时可能会显示错乱或异常,文件下载后无此问题,请放心下载。
2. 本文档由用户上传,版权归属用户,天天文库负责整理代发布。如果您对本文档版权有争议请及时联系客服。
3. 下载前请仔细阅读文档内容,确认文档内容符合您的需求后进行下载,若出现内容与标题不符可向本站投诉处理。
4. 下载文档时可能由于网络波动等原因无法下载或下载错误,付费完成后未能成功下载的用户请联系客服处理。