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1、.量子力学中几种表象及其之间的关系摘要体系的态可以用以坐标为变量的波函数ψ(x,t)来描写，力学量则以作用在这种波函数上的算符（量子力学中的算符代表对波函数的一种运算）来表示，这是量子力学中态和力学量的一种具体表述方式。态还可以用其他变量的函数作为波函数来描写体系的状态。微观粒子体系的状态（量子态）和力学量的具体表示形式称为表象。常用的表象有坐标表象、动量表象和能量表象。而研究量子力学规律的各种表示形式以及这些不同形式之间的变换的理论，则称为表象理论。关键词态的表象坐标表象动量表象Q表象算符表象角动量表象正文体系的态既可用以x（表示全部坐标变量）为变
2、量的波函数ψ(x,t)来描写，也可用以动量p为变量的波函数c(p,t)来描写。ψ(x,t)和c(p,t)之间的变换关系是式中是动量的本征函数，....称ψ(x,t)是在坐标表象中的波函数，而c(p,t)是同一态在动量表象中的波函数。由ψ(x,t)可知，粒子坐标在x到x+dx之间的概率c由(p,t）可知，粒子动量在p到p+dp之间的概率如果ψ(x,t)所描写的状态是具有动量p’的自由粒子的状态，即ψ(x,t)=ψp’(x,t),则在动量表象中，粒子具有确定动量p’的波函数是以动量p为变量的δ函数。那么，态在任意力学量Q的表象中的描写方式又是什么样呢？设
3、力学量Q具有分立的本征值Q1,Q2,…Qn…，对应的本征函数为u1(x),u2(x),…,un(x),…,并组成正交归一的完全系。将态在坐标表象中的波函数ψ(x,t)按{un(x)}展开成....上式两边乘，再对x变化整个空间积分即其物理意义是，体系处在ψ(x,t)所描述的状态时，力学量Q具有确定值Qn的几率为可以用一组数代替ψ(x,t)描写该状态。称{an（t）}是该状态在Q表象中的波函数。如果Q的全部本征值Qλ组成连续谱，对应本征函数是uλ（x）则ψ(x,t)按uλ（x）展开的式子为aλ(t)就是Q表象中的波函数，坐标表象、动量表象就属于这类表象
4、。从上面的叙述可以看出，同一状态可以用不同表象中的波函数来描写。表象的概念与几何学中坐标系的概念类似。一个特定的Q表象→一个特定的坐标系本征函数→基矢波函数是态矢量ψ在各基矢方向“分量”→坐标分量....写力学量的算符的表示方式随表象不同而改变。设在x表象中，算符作用于波函数ψ(x,t)后得到一新的波函数并设在Q表象中波函数ψ(x,t)和Φ（x,t）分别以{a1(t),a2(t),…,an(t),…}和{b1(t),b2(t),…,bn(t),…}表示,un(x)为本征函数，则可得以乘等式两边，再对整个空间积分，得{Fmn}就是算符在Q表象中的表示。
5、{Fmn}可排列为一矩阵，Fmn代表第m行n列元素，在的本征值组成连续谱的情况下，....也可看作是矩阵元。如动量表象中算符的矩阵元为坐标表象中，算符的矩阵元为坐标表象的波函数坐标表象给出t时刻到粒子处于之间的几率满足Schrodinger对不显含时间t，则可以分离变量x与t设上述定态方程的解为Cn为迭加常数，由初始条件决定。若则动量表象动量算符其相应的本征态为P,本征函数为对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与
6、t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t
7、，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量
8、x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量x与t对不显含时间t，则可以分离变量
