[理学]电磁场与电磁波电磁课件.ppt

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1、第二章小结内容：建立麦克斯韦方程组，讨论电磁场的能量和能流。麦克斯韦方程组的基础：三个电磁现象的实验定律+两个假设一.麦克斯韦方程组二.介质的电磁性质1.介质在场的作用下发生极化和磁化，极化电荷、磁化电流的分布2.各向同性线性非铁磁介质的本构方程三.电磁场的能量能量密度能流密度矢量通过某曲面的电磁功率第四章小结内容：静态电磁场的处理方法，边值问题的求解出发点：麦克斯韦方程组对于静态场，，电场与磁场相互独立，可以分开讨论。一.静电场方法：根据静电场的无旋性，引入标量电位，将矢量场问题转化为相对简单的标量场问题。无界空间二.稳恒磁场方法：根据磁场的无散性，引入矢量磁位来描写稳恒磁场。无界空

2、间对于回路电流的磁场，有稳恒磁场的无源区域，可以引入标量磁位三.静电场的边值问题在给定的边界条件下求解泊松方程或拉普拉斯方程方法：1.镜像法在所求解场区域以外的空间中适当位置上，设置适当的像电荷来替代界面上的电荷的效果，像电荷与源电荷共同作用结果满足场域边界面上给定的边界条件，从而可以将界面移去，使所求解的边值问题转化为无界空间的问题。导体平面的镜像：q=–q，q、q的位置关于平面对称。导体球面的镜像：q=–aq/d，q、q的位置关于球面反演。2.分离变量法(1)直角坐标系令(x,y,z)=X(x)Y(y)Z(z)，用Ui(i=x,y,z)表示第i个坐标变量的函数，则方程的解(

3、2)圆柱坐标系（二维平面场）通解(3)球坐标系（轴对称场）通解解题步骤：1）建立坐标系2）列出边界条件3）写出通解，由边界条件定常数，得特解。第五章小结内容：无界空间中平面电磁波的传播出发点：无源麦克斯韦方程组方法：引入场量的复数表示由无源麦克斯韦方程组可以得到亥姆霍兹方程处理的问题：1.均匀平面电磁波TEM波理想介质,k,均为实数平面电磁波的特性：(1)振幅保持不变(2)E、H同相(3)不显含(4)We=Wm2.电磁波的极化两个相互垂直的线极化波可以合成为线极化波(=0或)、圆极化波(=/2且等幅)或椭圆极化波(0,)。反过来，一个任意极化波可以分解为两个相互

4、垂直、有恒定相差的线极化波导电介质c=-j/为复数,k=-j,=ej也为复数良导体/>>1,,振幅指数衰减—衰减系数E、H有相差E-H=显含We>Wm第六章小结内容：平面电磁波在界面处的反射、折射出发点：边界条件方法：利用边界条件推导出发射、折射定律以及菲涅尔公式理想介质=实数，导电介质=复数，理想导体=0。kR,kT的方向由反射、折射定律确定，ER,ET的振幅由菲涅尔公式确定。处理的问题：1.对界面的垂直入射(1=0,2=0)(1)对理想导体的垂直入射2=0,R=1,T=0。全反射，介质1中的总电磁波为驻波。(2)对理想介质的垂直入

5、射R0,T0。介质1中的总电磁波为行驻波。2.对界面的斜入射(10,20)(1)对理想导体的斜入射2=0,R=1,T=0。全反射，介质1中的总电磁波平行导体表面传播。(2)对理想介质的斜入射全折射：1>B时，R//=0。全反射：1>c时，R=1,T0。第七章小结内容：电磁波在导行系统中的传播出发点：无源麦克斯韦方程组（齐次亥姆霍兹方程）+边界条件方法：纵向分量法导行波的表达式为由齐次亥姆霍兹方程，可推出纵向分量满足标量方程kc为本征值，由导行系统的边界条件决定。根据麦克斯韦方程组，可推出横向分量与纵向分量的关系求解纵向分量的二维齐次标量方程，得出Ez和

6、Hz，再由横纵关系便可求出导行波。导行波的特性截止波长、传输条件当<c时，=j，传输状态。导行波的相速、波长、群速以及波阻抗电场横向分量与磁场横向分量之间的关系传输功率处理的问题：矩形波导方程在直角坐标系中的解为TE波：Ez=0，边界条件所以TM波：Hz=0，边界条件所以主模为TE10模2.圆波导极坐标系中，方程的解为TE波：Ez=0，边界条件所以亦即TM波：Hz=0，边界条件所以亦即内容：时变电荷、电流分布激发的时变电磁场出发点：有源麦克斯韦方程组方法：用矢量位A和标量位共同描写时变电磁场洛仑兹规范下，A和满足方程方程的滞后位解第八章小结时谐电磁场而且A与有简单的关系所以

7、，在时谐情形下，只要电流分布已知，就可求出电磁场：处理的问题：1.电基本振子辐射（短直线天线辐射）电偶极子沿z轴，I(t)=Iejt，激发的矢量位：（Rr-zcos）又因为l<<，指数因子中的z‘cos也可以忽略，得因为r>>,分母中的zcos可以忽略球坐标下，A的三个分量为所以远区远区辐射场的特性电场只有E分量，磁场只有H分量，它们相互垂直，并且都与传播方向相垂直。因此，电基本振子的辐射场是沿径向的TEM波。