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1、光学学报Vol.19,No.6June,1999第19卷第6期1999年6月ACTAOPTICASINICA可调谐环形腔光纤光栅激光器3葛春风赵东晖杨秀峰刘志国吕可诚董孝义(南开大学现代光学所,天津300071)郑建成(香港城市大学电子工程系,香港)采用新颖的调谐方式,实现了可调谐光纤光栅(FiberBraggGrating,FBG)环形腔激光器得到了稳定的可调谐、窄线宽激光输出,调谐范围为5.7nm,线宽小于0.1nm。掺铒光纤,可调谐光纤光栅激光器,悬臂梁调谐。摘要的运转,关键词1引言在高速大容量光通信系统中,由
2、于光纤的色散和环境温度漂移对器件的影响,要求使用窄线宽可调谐激光作为载波。在分布反馈温度传感系统中,需要用波长扫描光源,可调谐激光恰好能满足这一要求。宽带可调谐激光器是这些系统中的关键部件,有着重要意义和广泛的应用前景。半导体激光二极管(LD)有多种实现调谐的方法。然而各种调谐方法都存在着各自无法消除的弊端,在调谐过程中会出现许多问题,如:热效应使波长稳定性变差,导致模牵引等等。光纤激光器与激光二极管相比,具有很多优点:阈值相当低,效率比较高;在各种稀土类掺杂光纤激光器中,掺铒光纤(EDF)激光器的波长恰好在光通信窗
3、口1500nm波段。在光纤激光器的诸多优点中,较宽的增益带宽尤其引人注目,加之实现调谐的设计和制作工艺都比较简单,所以近年来可调谐光纤激光器的研究得到了十分迅速的发展,并逐渐成为激光器研制领域的一个热点。2调谐方法近年来国际上有关光纤调谐激光器常用的调谐方法有:旋转光栅、调节腔内标准具的角度、利用声光滤波器、电调液晶标准具等等,调谐范围通常能达到几十纳米。这些调谐方法都存在着一个无法消除的弊端:非光纤的调谐器件与光纤的耦合效率通常很低,从而增大了插入损耗,导致激光器的低斜率效率和高阈值。而光纤光栅是光纤器件,可以弥补
4、这些不足。众所周知布拉格条件为3国家自然科学基金重点项目资助。收稿日期:1998202219;收到修改稿日期:1998204222ΚB=2+neff(1)其中,ΚB为光纤光栅的工作波长,+为光纤光栅的周期,neff为光纤光栅的有效折射率。欲使ΚB发生改变,必须改变光纤光栅的周期或折射率变化幅度。基于这一理论,提出了利用应力、压电陶瓷、铁电体、温度变化等方法提供轴向应力进行光纤光栅拉伸调谐1或轴向压缩调谐2。但进行轴向应力调谐时,光纤光栅容易发生皱折。如果对其施加垂直压力实现调谐,在一定程度上可减少对光纤光栅的损伤3。
5、这里使用了一种简单的悬臂梁调谐方法。调谐装置如图1(a)所示,将光纤光栅固定在一长度L为60mm的长悬臂梁上,悬臂梁是用双螺纹差动调节器进行细微调谐的,∃x为0.1mm。两螺距分别为0.4mm和0.5mm,旋转一周推进量Fig.1SchematicofFBGtuningdevicewithcantileverbeam.FBGtuningdevice,(b)Tuningprincipleofcantileverbeam(a)根据材料力学原理,梁弯曲时内侧材料因被压缩而缩短,外侧被拉伸而伸长,中性层面不受力,长度保持不变
6、。当梁弯曲时,据文献6光波相位变化∃<为1n2[(p11+p12)Ε1+p12Ε3}∃<=nk0L{Ε3-(2)2式中Ε1、Ε3分别为光纤的横向应变和纵向应变,p11、p12为光纤的光弹系数,纤纤芯的折射率。由推进量∃x在梁上引起的应力p为6k0为波数,n为光3EI∃x(3)p=-L3式中E为材料的杨氏模量,I为梁的惯量矩。把(2)式、(3)式代入(1)式,整理可得工作波长改变量∃Κ和推进量∃x的关系2∃Κ=6I+{1-nΜp11+(1-Μ)p12}∃x(4)-L32式中Μ为泊松比。对于某一特定形状的梁,由于上式中材
7、料的具体参数(如应变、光弹系数、杨氏模量等)均为常数,所以可以得到:工作波长改变量∃Κ与推进量∃x是成线形关系的。3实验装置与结果实验装置如图2所示,实验中使用的泵浦激光器是由中国科学院半导体所国家光电子器件工程研究中心提供的半导体激光器,峰值波长为974.5nm,半宽度为2.4nm,尾纤的最大输出功率为38mW,经980ƒ1550波分复用器(WDM)耦合到掺铒光纤的功率约为27mW;掺铒光纤是由天津电子部46所提供的,考虑到掺铒光纤的增益特性与光纤的长度、掺杂浓度、泵光功率以及输出耦合分束比等的关系,本实验选用了9
8、m长的掺铒光纤;光纤光栅是自行研制的,使用的掺锗光纤是由天津电子部46所提供的,中心波长为1557nm,光纤光栅的反射率为98%,半宽度为0.1nm;折射率匹配液(IndexMatchingGel,IMG)的作用是减少光纤端面的反射,端面反射有时会产生1560nm附近的激光输出7,造成竞争,使输出不稳定。Fig.2Schematicofthet
