铁磁材料的磁滞回线及基本磁化曲线

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时间:2018-09-11

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1、铁磁材料的磁滞回线和基本磁化曲线---(理学院,应用物理专业11-1,-------)摘要:铁磁物质是一种性能特异,用途广泛的材料。其特征是在外磁场作用下能被强烈磁化,故磁导率μ很高。另一特征是磁滞,即磁化场作用停止后,铁磁质仍保留磁化状态。研究铁磁材料的特性有着重要的意义,它在传统工业、生物医学中磁应用、军事领域以及考古天文地址采矿界领域都有着广泛的应用。研究铁磁材料重要的方法是测量和分析磁滞回线和基本磁化曲线。本文是我在做大学物理基础实验——测定铁磁材料的磁滞回线和基本磁化曲线时的总结和心得体会。关键词:铁磁材料;磁滞回线;基本磁化曲

2、线1引言铁磁材料除了具有高的磁导率外,另一重要的磁性特点就是磁滞。设铁磁性材料已沿起始磁化曲线磁化到饱和,磁化开始饱和时的磁感应强度值用表示。如果在达到饱和状态之后使H减小,这时B的值也要减小,但不沿原来的曲线下降,而是沿着上一条曲线段下降,对应的值比原先的值大,说明铁磁质磁化过程是不可逆的过程。当H=0时,B不为零,而是大于零,称为剩余磁感应强度。通过剩余极化强度可以判断材料是硬磁材料还是软磁材料,还有磁化能力等。2理论铁磁物质是一种性能特异,用途广泛的材料。铁、钴、镍及其众多合金以及含铁的氧化物(铁氧体)均属铁磁物质。其特征是在外磁场

3、作用下能被强烈磁化,故磁导率μ很高。另一特征是磁滞,即磁化场作用停止后,铁磁质仍保留磁化状态,图1为铁磁物质的磁感应强度B与磁化场强度H之间的关系曲线。图中的原点O表示磁化之前铁磁物质处于磁中性状态,即B=H=O,当磁场H从零开始增加时,磁感应强度B随之缓慢上升,如线段oa所示,继之B随H迅速增长,如ab所示,其后B的增长又趋缓慢,并当H增至HS时,B到达饱和值BS,oabs称为起始磁化曲线。图1表明,当磁场从HS逐渐减小至零,磁感应强度B并不沿起始磁化曲线恢复到“O”点,而是沿另一条新的曲线SR下降,比较线段OS和SR可知,H减小B相应

4、也减小,但B的变化滞后于H的变化,这现象称为磁滞,磁滞的明显特征是当H=O时,B不为零,而保留剩磁Br。当磁场反向从O逐渐变至-HD6时,磁感应强度B消失,说明要消除剩磁,必须施加反向磁场,HD称为矫顽力,它的大小反映铁磁材料保持剩磁状态的能力,线段RD称为退磁曲线。图1还表明,当磁场按HS→O→HD→-HS→O→HD´→HS次序变化,相应的磁感应强度B则沿闭合曲线变化,这闭合曲线称为磁滞回线。所以,当铁磁材料处于交变磁场中时(如变压器中的铁心),将沿磁滞回线反复被磁化→去磁→反向磁化→反向去磁。在此过程中要消耗额外的能量,并以热的形式从

5、铁磁材料中释放,这种损耗称为磁滞损耗,可以证明,磁滞损耗与磁滞回线所围面积成正比。图2同一铁磁材料的一簇磁滞回线图1铁磁质起始磁化曲线和磁滞回线图3铁磁材料µ与H并系曲线应该说明,当初始态为H=B=O的铁磁材料,在交变磁场强度由弱到强依次进行磁化,可以得到面积由小到大向外扩张的一簇磁滞回线,如图2所示,这些磁滞回线顶点的连线称为铁磁材料的基本磁化曲线,由此可近似确定其磁导率,因B与H非线性,故铁磁材料的μ不是常数而是随H而变化(如图3所示)。铁磁材料的相对磁导率可高达数千乃至数万,这一特点是它用途广泛的主要原因之一。6可以说磁化曲线和磁滞

6、回线是铁磁材料分类和选用的主要依据,图4为常见的两种典型的磁滞回线,其中软磁材料的磁滞回线狭长、矫顽力、剩磁和磁滞损耗均较小,是制造变压器、电机、和交流磁铁的主要材料。而硬磁材料的磁滞回线较宽,矫顽力大,剩磁强,可用来制造永磁体。图4不同铁磁材料的磁滞回线3以下是当时的实验数据处理(具体的过程的步骤这里不再详谈了)[3]电容C(μF):20电阻R1(Ω):2.5电阻R2(kΩ):10截面S(mm2):120励磁绕组N1(砸):150测量绕组N2(砸):150平均磁路L(mm):75表一基本磁化曲线与µ-H曲线表4-7-2样品1在不同电压下

7、Hm与Bm数据记录表U/V 00.51.01.21.51.8 Hm/(10^3A/m)00.0440.0900.1220.1870.256 Bm/10T00.0780.1340.1590.1930.220 U=Bm/Hm/0.0001.4891.3031.0320.8590.765 U/V2.02.22.52.83.0  Hm/(10^3A/m)0.3070.3600.4440.5240.576 6  Bm/10T0.2350.2470.2610.2710.276   U=Bm/Hm/0.6860.6860.5880.5170.479 表

8、二.磁滞回线表4-7-1样品1磁滞回线数据记录表H/(10^3A/m)0.0000.0080.0150.0210.0280.035 B/10T-0.039-0.0210.0000.0210.0

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