单轴晶体的折射率

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1、单轴晶体中反射和透射系数的表述方法专业：光信息科学与技术姓名：褚宏观学号：2011412220指导老师：宋连科教授摘要：本文根据电磁场边界条件，讨论了当光从各向同性介质入射到各向异性介质的单轴晶体，且入射光平行与入射面时，其反射系数和透射系数的表述方式。关键词：单轴晶体，反射系数，折射系数,电磁场边界条件。1引言过折射率椭球中心做椭球的圆截面，通过圆截面的中垂线称为晶体的光轴。如果只能截出一个圆，便对应一个光轴，这类晶体为单轴晶体。在七大类晶体中，三角、四角、六角结构均为单轴晶体【8】。光从各项同性介质射向各向异性的单轴晶体界面上振幅的反射和透射系数，是一个很重要的理论问题，在光学仪器设计和激

2、光通讯、加工等现代光学技术领域内有着极其广泛的应用。对于各项同性介质而言，光在界面上的反射和折射遵守反、折射定律；光的反射系数满足菲涅尔公式【4】。在单轴晶体中，光分为寻常光（o光）和非常光（e光），o光、e光都为线偏振光；在各项异性介质表面发生折射（反射）时，将产生两束光，一束o光，一束e光。很多文献对于单轴晶体的反射系数和透射系数有了一定的注解。本文根据电磁场边界条件，讨论了当光从各向同性介质入射到各向异性介质的单轴晶体，且入射光平行与入射面时，其反射系数和透射系数的表述方式。2、坐标系统的选取以及晶体光学中的有关公式的说明2.1坐标系的选取和说明假设单色光从各向同性介质射向各向异性的单轴

3、晶体，P1是两种介质的分界面，则由界面法线oy1以及晶体光轴oz组成的是该单轴晶体的主截面P3，对于单轴晶体来说，它的另一个主轴oy的方向是可以任选,在此我们就选择oy轴在该主截面内，这样oy、oy1、oz轴三轴处于同一平面。由图1可见，β是光轴oz和界面P1之间的夹角，而α是单轴晶体主截面P3和入射面(其坐标系为）之间的夹角。两个坐标系之间有如下关系：首先绕轴旋转β角得到xy1z2坐标系，然后再绕oy1轴旋转α角得到坐标系。、、、分别代表入射光、反射光以及晶体中折射的光和光的波法线方向，则角和是入射角和晶体内光的波法线折射角。设晶体光轴在入射面坐标系里的方向余弦为cos、cos、cos。2.

4、2光波法线折射角以及其方向数根据文献【2】，在单轴晶体内，光的波法线折射角以及在晶体主轴坐标系内的方向数、、的表达式可由以下的（1）、（2)两式来确定：（1）（2）入射方介质的折射率是（1）式中的，且、为单轴晶体的两个主折射率，光的波法线折射率为。角的表达式根据文献【3】由下式得到（3）而（4）2.3单轴晶体中有关、光的几种速度表达式根据文献【3】，单轴晶体中光的相速的公式如下所示：（5）且根据惯例有，（）（6）在（5）、（6）两式中，是真空中的光速，、、是单轴晶体沿三个主轴的折射率；对于单轴晶体来说，，，于是可以得到，。3、入射光为平行于入射面的线偏光且其电矢量为如上图1所示，规定了反射光的

5、电矢量或以及其入射光的电矢量或的正方向，而折射光的电矢量的方向则是垂直于晶体的主截面(P3)的，其相应的磁矢量的方向可以从上图中得到，由于在单轴晶体中产生了、光，所以反射光就不再是线偏振光。3.1电磁场边界条件实际上电磁场问题一直都是在一定的空间和时间范围内发生的，它有起始状态（静态电磁场例外）和边界状态。即使是无界空间中的电磁场问题，该无界空间也可能是由多种不同的介质组成的，不同的介质的交界面和无穷远界面上电磁场构成了边界条件。在不同介质的分界面处，由于可能存在的电荷电流分布等情况，使电磁场量产生突变。微分方程不能适用，但可用积分方程。从积分方程出发，可以得到在分界面上场量间的关系，这被称为

6、边值关系。它是方程积分形式在界面上的具体化，只有知道了边值关系，才能求解出多种介质情况下场方程的解。因为在介质界面两侧的介质的介电常数和磁导率不相同，所以界面两侧的电磁场并不连续，那么我们就可以利用麦克斯韦方程组来推出电磁场在两种介质的界面上的边界条件，以此来表示电磁场在两个介质之间的关系：由电磁场的边界条件可以知道在单轴晶体表面是电场强度和磁场强度切向分量的连续，磁感应强度和电位移矢量是在界面两侧的法向分量是连续的。3.2求入射光、反射光以及折射光光的电矢量以及沿界面分量的表达式可以从图示1中可以得到：入射光，反射光，（7）折射光，这样我们就得到了其具体的表达式。3.3求折射的光的电矢量表达

7、式根据文献【1】在各向异性的单轴晶体中,非常光光的电矢量在单轴晶体主轴坐标系中的各分量的表达式如下所示:，（）（8）上式中为光波法线上的单位矢量，依此又可以得到：（9）在这里还必须把上述三个分量用入射面坐标系、、的分量来进行表示,再利用坐标轴间的旋转关系于是就有下列关系式的成立（10）将（9）式代入（10）式可以得到：(11)这样又可以得到：（12）3.4求对应的磁矢量沿界面分量的各个值假设入射方