对流换热系数的的测定方法

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1、对流换热系数测定方法姓名：乔迈指导教师：罗翔学号：SY1004319对流换热系数测定方法一、前言具有初始温度T的物体，被突然置于有确定温度的流场中，该物体与流场构成一个非稳态的换热体系。在这个非稳态换热体系中，包含着两个传热环节：一个是物体内部的导热；另一个是流体于物体边界的对流换热。其中影响对流换热的关键参数就是对流换热系数。对流换热系数是求解伴有表面对流换热的热传导问题的重要参数之一。直接测定对流换热系数的方法分为稳态法与瞬态法。稳态法对实验条件要求苛刻,实验周期长，误差大。瞬态法由于实验周期短，误差小，近年来被广泛运用于对流换热系数测量实验，通常所说的瞬态法是通过瞬时提高来流温度或者壁

2、面温度来达到温度阶跃，测量窄幅热色液晶显色时间，通过求解一维半无限大平板非稳态导热方程得到测量表面的对流换热系数。实验中要达到温度的阶跃通常不容易实现，只能是近似阶跃，需要进行逐级阶跃或者指数函数进行修正。这种处理方式可以近似解决入口温度非阶跃响应问题。但是如果实验中存在涡流,采取突然提高来流温度的方法，并不能确定涡流温度随时间的变换曲线，对实验结果造成很大的误差。为了解决上述问题，本文总结提出了一种测定对流换热系数的新方法，此方法是以传热学中非稳态导热求解法中的数学分析法集总参数分析法为基础设计的特定环境下的对流换热系数测定方法，本文全面分析了各因素对对流换热系数精度的影响并进行了定量分析

3、此方法简便可靠在一般条件下误差不超过1.6%。热传导热对流和热辐射一般情况下并不是独立存在的，热传导时常伴有表面对流换热。本文研究的是零件内非等温场及其变形的研究的一部分内容，其中的热传递现象是导热对流系统，为了确定零件内的非等温场，表面对流换热系数h是必需的参数之一，本文采用了实验法以求得此参数。传统的实验法是以确定准则方程式的函数关系为主要内容，若采用传统的方法就显得过于复杂。因此设计了这种以集总参数分析法为基础的对流换热系数的测定方法即把导热体看成集总体，使得导热体的温度T只是时间t的函数，对特定环境条件下对流换热系数的获得提供了一种方便有效的方法二、实验的理论分析2.1对流换热系数分

4、析由牛顿冷却公式和傅里叶导热定律可知对流换热系数为:Th

5、y0TTywf其中，为流体的导热系数，T为导热体壁温，T为流体温度，Tf

6、为wfy0流体的温度梯度，由此式可知h取决于流体的导热系数，温度差和贴壁流流体的温度梯度更准确地说h取决于流体的物性和流动状况，另外，还受壁面形状位置，表面粗糙度等的影响。本实验流体是空气其温度压力和速度均为定值因此雷诺数Re，普朗特数Pr均为常量其努谢尔特数为：hLnnNucRePr其中L为导热体的特征尺寸c，n，m均为可确定的常数，则:NuConst由以上分析可知对流换热系数在本实验中为定值可以用集总参数分析法进行求解。2.2

7、集总参数分析法非稳态导热过程中当导热体的导热热阻L(为导热体的导热系数)远小于导热体与流体间的对流热阻1h时，在同一瞬间导热体内各点的温度相差不大，因此可把全部物质看作一个处于平均温度下的集总体，亦即集总参数系统来分析。该分析法通常称为集总参数分析法(LumpedParameterAnalysis)。此时温度T仅为时间t的函数即T=f(t)。应该注意只有当代表导热热阻和对流热阻之比的毕渥数BihL0.1时导热体才可看作集总体。假设导热体的初始温度为T0并在Bi<0.1的条件下被周围流体所冷却，导热体和流体接触的某一瞬间其能量平衡式为：dThA(TT)Vcfpdt其中A为与流

8、体接触的导热体面积，ρ为导热体密度，V为导热体体积Cp为导热体比热，引入过余温度TT，则dTd，代入上式得：fdhAdtVcp此式代表了导热体温度与时间的关系，假设V、A、h、ρ、cp均为已知的定值，自t=0时的至t=t时的，对上式进行积分得：0hAlntVc0p即：TThAflntTTVc0fpTTVcfphlnTTAt0f（1）三、实验装置和实验过程本实验测定一个边长为20.1mm的纯铜制正方体试件的温度随时间的变化，试件的五个面绝热一

9、个面直接接触流体。实验装置如图1。该实验的测量过程如下：将恒温箱的温度设置在20℃并使其保温3s以保持箱内流体温度的均匀性，将试件加热到80℃左右迅速放入恒温箱中的隔热盒，观察温度传感器示值当其达到50℃时开始计时，每隔1℃记下时间，直到其达到24℃时结束。考虑到对流换热系数与壁面的位置有关实验中选取了4个不同的位置进行测量。4实验结果及其分析4.1实验结果根据实验结果由式(1)可得整个测量过程中的对流换热系