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1、习题2.12.长为L,均匀细杆,x=0端固定,在重力作用下,垂直悬挂,横向拉它一下,使之作微小的横振动。试导出振动方程。解:在t=0时,杆被均匀拉长,所以有:bu
2、=kx=+1xt=0Lu
3、=0在t=0时,各点的速度:tt=0,初始条件已全部写出。由u
4、=0于杆x=L端为自由振动,故xxL=。在x=0端,有u
5、=0x=0。综上所述,定解条件为:⎧u
6、=0tt=0⎪b⎪⎪u
7、=kx=1+xt=0⎨L⎪u
8、=0x=0⎪⎪⎩u
9、=0xx=L习题2.21.一根半径为r,密度为ρ,比热为c,热传导系数为k的匀质圆杆,u如同截面上的温度相
10、同,其侧面与温度为1的介质发生热交换,且热k交换的系数为1。试导出杆上温度u满足的方程。解:考虑在时间间隔t到t+dt内,细杆x到x+dx微元段热量流动情1况。由热平衡方程可知,引起温度变化所吸取的热量dQ为:2dQc=ρπrdxuxtdt⎡⎣(,+)−uxt(,)⎤⎦2=cρπrudxdtt另一方面,由热传导理论的Fourier实验定律知,在dt时间内,沿杆正向流过x截面的热量为:2dQ1=−kuxt1x(,)πrdt同理,在dt时间内,沿杆正向流过xdx+截面的热量为:2dQ2=−kuxdxt1x(+,)πrdt所以,在d
11、t时间段内,流入微元段[x,x+dx]的热量为:1dQ=dQ−dQ122=krudxdtπ1xx由热平衡方程知道,1dQ=dQ22cρπrudxdt=krudxdtπt1xxk1u=utxxcρ上式即为u满足的方程。习题2.321ρ4.由静电场Gauss定理∫∫EdS=∫∫∫ρdV,求证:∇=E,并由此εεS0V0导出静电势u所满足的Poisson方程。解:由Gauss公式得:∫∫EdS=∫∫∫∇EdVSV………………式11又有:∫∫EdS=∫∫∫ρdV………………式2εS0Vρ∇E=联立1、2两式得:ε………………式30因为
12、静电场存在场势函数:E=−∇u………………式4将4式带入3式中得:ρ∇−∇(u)=ε02ρ∇u=−所以有:ε………………式50习题2.42.(2)uxx+2uxy−3uyy=0解:由题意可知:2△=2-4×(-3)=16﹥0=>双曲型2⎛dy⎞dydy⎜⎟−2−3=0=>=3或-1⎝dx⎠dxdx3⎧ε=3x−y令⎨⎩η=x+y⎡εx εy⎤⎡3 −1⎤则Q=⎢⎥=⎢⎥⎢⎣ηx ηy⎥⎦⎣1 1⎦⎡a11′ a12′⎤⎡a11 a12⎤T⎡3 −1⎤⎡1 1⎤⎡3 1⎤⎡0 8⎤=>⎢⎥=Q⎢⎥Q=⎢
13、⎥⎢⎥⎢⎥=⎢⎥⎣a12′ a′22⎦⎣a12 a22⎦⎣1 1⎦⎣1 −3⎦⎣−1 1⎦⎣8 0⎦b′=Lε−cε=0 b′=Lη−cη=0 c′=f′=012∴16uεη=0,,⇒,,u=f(ε)+g(η)=f(3x−y)+g(x+y)(5)16uxx+16uxy+3uyy=0解:由题意可知:2△=16-4×16×3=64﹥0=>双曲型2dy31⎛dy⎞dy=16⎜⎟−16+3=0=>或⎝dx⎠dxdx44⎧ε=3x−4y令⎨⎩η=x−4y⎡εx εy⎤⎡3 −4⎤则Q=⎢⎥=⎢⎥⎢⎣ηx ηy⎥
14、⎦⎣1 −4⎦=>⎡a11′,a12′⎤⎡a11,a12⎤T⎡3,。−4⎤⎡16,,。8⎤⎡,,3,,,,1。⎤⎡0,。,−32⎤⎢⎥=Q⎢⎥Q=⎢⎥⎢⎥⎢⎥=⎢⎥⎣a12′,a′22⎦⎣a12,a22⎦⎣1,,−4⎦⎣,8,,,,3⎦⎣−4,,−4⎦⎣−32,,,0⎦b′=Lε−cε=0 b′=Lη−cη=0 c′=f′=012∴−64uεη=0 ⇒ u=f(ε)+g(η)=f(3x−4y)+g(x−4y)习题2.64δ(x)δ(ax)=(a≠0)(3)证明公式:a解:⎧0,x=0∵δ(x)满足δ(x)=⎨;⎩
15、+∞,x≠0∴δ(ax)=bδ(x)其中b为待定系数。由:+∞+∞tax=t∫δ(axdx)⎯⎯⎯→∫δ(td)a−∞−∞+∞11=∫δ(tdt)=aa−∞11b=,δ(ax)=δ(x)所以有:aa习题3.12⎧⎪X′′+βX=0⎨3.(4)⎪X=0,[X′+hX]=0⎩x=0x=L解:由分析知道,β=0时方程没有非零解。当β≠0时,X=Acosβx+Bsinβx,代入边界条件得:5⎧⎪A=0⎨⎪⎩B(βcosβL+hsinβL)=0∵AB,不能同时为0∴βcosβL+hsinβL=0⇒βtanβL=−,所以方程的固有值hβ为
16、方程tanβL=−的根。h固有函数为XB=sinβx5.一根均匀弦两端分别在x=0及x=L处固定,设初始速度为零,初L始时刻弦的形状为一抛物线,抛物线的顶点为(,h)。求弦振动的2位移。解:设位移函数为uxt(,),他是下列定解问题的解:⎧⎪2u=au,⎪ttxx⎪⎨u=u=