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《非旋转椭圆球形磁体退磁因子新求法》由会员上传分享，免费在线阅读，更多相关内容在行业资料-天天文库。
1、第卷第期磁性材抖及器件!!年月非旋转椭圆球形磁体退磁因子新求法郭铁茂∀上海交通大学自动控制系#∃,只能用迭代法求解且收敛范围小,摘县计算机辅助磁路设计是一种复杂非线性问题需用传统简易方法对初始值进行初步估算∃本文给出一种用积分方程法求一般磁体退磁因子的新方,导出。法了几种常用磁体退磁因子的近似计算公式从而提高了用退磁因子法进行初值估算的准,。确性保证了迭代法的成功运用并大大缩短了收敛时间%关跪祠磁路分析设计磁体工作点退磁因子退磁因子法积分方程法,。一、引言点而后再通过计算确定磁体的尺寸因此,有必要对一般磁体的退磁因子∃作些探。磁路主体部分磁体,一般来说属
2、于讨作者运用积分方程法的思想导出了几种,非线性的和各向异性—的介质∃磁路的分析设磁体退磁因子的近似计算公式并指出了任。计,也就是一个部分具有非线性及各向异性何形状磁体退磁因子的一般计算方法作者在实际磁体组件设计中利用了这些公式,能的非均匀磁性介质的开区域上的磁场计算问,(。,,求出合理的初始估值为计算机精确设计磁题〔〕对于这类复杂间题剖分单元后。可以建立近似的物理、数学模型。目前,借路提供了方便,助计算机任何磁路的分析计算已变得很容,,、)易了反过来设计磁路产生某一要求的二磁体退磁因子及,困难。磁场分布还是很大的对于这类非线‘性问题只能用迭代法求解。然而,同样由
3、于工作点简介〔〕,迭代初始估值实际上具有一非线性的原因,,,对于均匀磁化的磁体在某一确定方定的收敛范围越是复杂的磁路收敛范围,。二,,因而有必要应向退磁场强度矢量∗的分量为∗磁化强越窄用传统简易方法对某些,,度矢量+的分量为+磁通密度矢量,的分参数进行初步估算以保证估值不超出收敛,〔‘。“范围〕量为,我们定义磁体在该方向上的退磁”“”,%传统的简易近似计算方法中退磁因子法因子−及磁感应退磁因子−分别为。最简便实用然而仅旋转椭圆球形磁体的退−一∋、产‘了、、、,∃&山,五,.磁因子有精确计算公式〔‘〕对于一般形状午.的磁体虽可用测量法求其平均退磁因子可,−/、。
4、一卜鲁⋯但这只是适应于已知尺寸形状的磁体在磁路设计中,从磁路设计要求和尽可能充分下面讨论磁体工作点的四种情况及每种,。合理利用材料出发选。择好的磁体的工作情况下−与−的关系%收稿日期0。。一年1月1日∀0#理想软磁体的工作点∀如图0所示#+一,二一−∗∀2#、·、7口56廿/’/8‘∃一王产一月下∗一一。/、—一∗一—一卜州图0软磁体磁化曲线负载线与工作点广8一一饯州—这里理想指外磁场不存在时,剩磁为图永磁体退磁曲线负载线与工作点零。在某一确定方向∀以下同#,磁体内磁‘、、∀#永磁体存在外磁场∗。且∗‘3−。一场强度矢量∗磁化强度矢量+外磁场。%、∃:,‘。
5、∗9的情况强度矢量∗的分量分别为∗+及∗,,,,。二这种情况下工作点如图∀#所示;由刀一∗一∗∀#∃件。,(与−的关系式及负载线皆与情况∀0#相同及,3∀∗4+#∀#这种情况常见于磁体难磁化方向。厅,∗沉得一。‘卜#∃%&∋。一!∀二件一一一一一(∀,下∀吸勺∋!一%进子冬一似一刀一),∃。一’。‘“#∃一∃∋#∗∋一)。&+∃一‘。,+#∃一∃∋#,∋#−∋或#,∋式及磁体的磁化曲线#由材料确定∋共同确定工作点,#∗∋、#,∋式所代表直、。图5磁体难磁化方向退磁曲线负载线与工作点线亦称负载线。#.∋永久磁休不存在万情况下的工作点.所示。,,。#如图
6、∋#9∋永磁体存在外磁场∃万一∃一。‘,0。,。。7由于∃/∃一一1∃)21一协∃:;的情况、。。,#1&3一3∃4∋于是由#!∋#.∋式得工作点如图#9∋在示7与的关系式及负载线也与情况#4∋相同。这种情况常见刀。∀+林#6∋(4一于磁体易磁化方向7负载线为由以上讨论可知,与。有确定关刀一)‘,。+一∃#8∋系所以本文仅讨论。。。。。。。3∗。。∗4<+4<+∀#‘。。汀。3万。4<。+4<:=+。∀#下面在三维座标系下讨论祸合系数与退。%磁因子的联系将∀#式写成分量形式有‘∃∋尸ΒΧ。二。,。二。%、≅?Ε>0∃‘Φ0?Ε?Ε?Ε‘、了5二<<<、0
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8、,许多小单元每一个单元中
