《高频电子线路ch》PPT课件

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1、8参量现象与时变电抗电路8.1概述8.2参量放大器8.3参量混频器8.4参量倍频器8.5参量自激现象及其消除《高频电子线路》（第四版）张肃文主编高等教育出版社8.1概述高频电路高功放利用器件的非线性电阻特性来实现的。《高频电子线路》（第四版）张肃文主编高等教育出版社End非线性电抗正弦振荡功率放大频率变换优点：功率转换效率高，噪声低。非线性电抗非线性电感非线性电容《高频电子线路》（第四版）张肃文主编高等教育出版社8.1概述8.2参量放大器8.2.1变容二极管的非线性特性8.2.2参量放大的物理过程8.2.3非线性电抗元件中的能量关系8.2.4参量放大器的

2、特性和运用范围《高频电子线路》（第四版）张肃文主编高等教育出版社8.2.1变容二极管的非线性特性变容二极管的结电容Cｊ（主要是势垒电容）与反向偏置电压（绝对值）之间的关系为可知，加于变容二极管的反向电压与其结电容呈非线性关系。图8.2.1不同γ值的变容二极管Cj=f(vR)曲线End《高频电子线路》（第四版）张肃文主编高等教育出版社8.2.2参量放大的物理过程假定回路中的电容器是两块极板可移动的平行板电容器。当两块极板的间距为ｄ时，对应的电容量为Ｃmax；当两块极板的间距为ｄ＋Δｄ时，对应的电容量为Ｃmin。图8.2.2说明参量激励的串联回路《高频

3、电子线路》（第四版）张肃文主编高等教育出版社当电容器上电荷最多的瞬间突然拉开电容器的两块极板（电容突然变小），则外力克服电场力做功而供给电容器的能量最多。反之，当电荷ｑ为零的瞬间，突然推拢电容器的两块极板（电容增大恢复到原来值），由于这时电荷ｑ为零，电容器不会放出能量。《高频电子线路》（第四版）张肃文主编高等教育出版社8.2.2参量放大的物理过程End由此可见，要实现参量放大，必须具备两个条件：1)有一个随时间作周期性变化的电容。2)“泵源”频率fp是信号频率fs的两倍，且相位要合适。图8.2.3参量激励过程《高频电子线路》（第四版）张肃文主编高等

4、教育出版社8.2.2参量放大的物理过程8.2.3非线性电抗元件中的能量关系将频率为fs的信号电压和频率fp的泵源电压同时加到理想无损耗的单值非线性电容上，则通过非线性电容的电流不仅有原来频率及它们的各次谐波成分，而且还会有新的组合频率成分这些组合频率信号之间的能量转换，遵守以下关系：即所谓门雷－罗威关系式，它是研究非线性电容能量转换机理的基本关系式。《高频电子线路》（第四版）张肃文主编高等教育出版社End图8.2.4参量放大器的实际电路能量输出能量输入《高频电子线路》（第四版）张肃文主编高等教育出版社8.2.3非线性电抗元件中的能量关系End8.2.4参

5、量放大器的特性和运用范围噪声系数很低：常温时，噪声系数约为2～3dB。参量放大器的功率增益约为20dB。参量放大器的频带宽度一般为工作频率的百分之几，采用加宽措施后也可达到10%。参量放大器的应用范围很广。《高频电子线路》（第四版）张肃文主编高等教育出版社8.3参量混频器8.3.1参量混频器原理8.3.2参量混频器电路《高频电子线路》（第四版）张肃文主编高等教育出版社8.3.1参量混频器原理能量输出能量输入1）上边带参量混频图8.3.1并联型参量混频器原理图《高频电子线路》（第四版）张肃文主编高等教育出版社End2）下边带参量混频图8.3.1并联型参量混

6、频器原理图能量输出能量输入《高频电子线路》（第四版）张肃文主编高等教育出版社8.3.1参量混频器原理与电阻性二极管混频器相比，参量混频器的突出优点是：噪声低，动态范围大，组合频率分量少。由于它的动态范围大，组合频率少，因而可以大大减少交调、互调失真，加上宜于采用超外差制式中的高中频方案，有效地抑制镜像频率和中频频率等的干扰，从而能够提高接收机的抗干扰能力。所以，高质量的短波或超短波接收机往往使用参量混频电路。《高频电子线路》（第四版）张肃文主编高等教育出版社8.3.2参量混频器电路End图8.3.2某短波接收机的参量混频电路《高频电子线路》（第四版）张肃

7、文主编高等教育出版社8.3.2参量混频器电路8.4参量倍频器8.4.1变容二极管倍频器8.4.2晶体三极管倍频器《高频电子线路》（第四版）张肃文主编高等教育出版社8.4参量倍频器丙类倍频器的功率增益很低，输出功率随倍频次数的增高而迅速下降，但激励功率却大大增加。这些缺点严重限制了它在甚高频大功率场合的应用。参量倍频器则是适用于甚高频大功率的较理想方式。晶体管丙类倍频器在倍频次数不超过３～４时，效率约为10％～30％，一般宜用于发射机的低电平级。参量倍频器的转换效率（谐波功率与基波功率之比）很高，在倍频次数为２～３时，转换效率可高达60％～70％。这种倍频

8、器宜用于米波到分米波段发射机的输出级，输出功率可达几十瓦。《高频电子线路》（第四