北京邮电大学 李秀萍 微波课件2013-2

《北京邮电大学 李秀萍 微波课件2013-2》由会员上传分享，免费在线阅读，更多相关内容在教育资源-天天文库。

1、微波工程基础（2）•李秀萍教授•办公室：明光楼816,Tel:62282900•Email:xpli@bupt.edu.cn10/3/20131Outline传输线理论•长线理论•传输线的等效电路•电报方程电报方程求解5个特征参数端接负载的无耗传输线10/3/20132电报方程(五)dVzdzRjLIzdIzGjCVzdz10/3/20133电报方程求解4•电报方程求解(一)dVzdzRjLIzdIzGjCVzdz2d

2、Vz2Vzdz22dIz22Izdz•定义：传播常数RjLGjCj5传输线的特征参数-1/5•1.“传播常数”：RjLGjCjRjLGjCj(1/)mRdzLdzjT...eCdzTvzt(,)Gdzvzdzt(,)dz•1.衰减常数Np/m•奈培(Neper)•2.相位常数Rad/m•(Radian)6•电报方程求解(三)•常系数二阶常微分方程解方程(均匀传输线波动方程)

3、2dVz2Vzdz2dIz22VSZL2Izdz•通解l0zzzzVz()VeVe00zzIz()IeIe00•(1)+z方向传输——“入射波”•常数由边界条件决定•(2)-z方向传输——“反射波7”•电报方程求解(四)解方程(均匀传输线波动方程)2dVzRjLIzdVz2Vzdzdz22dIzGjCVzdIz2dzdz2IzzzVz()V

4、eVe00zzIz()IeIe00zzIzVe00VeRjL8•电报方程求解(五)zzzzVz()V00eVeIzVe00VezzRjLIz()I00eIe•定义特性阻抗ZZRjLRjL00GjCVV00zzIzeeZZ00特性阻抗•电报方程的稳态形式解zzVz()VeVe00•？VV00zzZRjLR

5、jLIz()ee0ZZGjC00•令VVincVrefVincVrefZ0Z0IIincIrefIincIref•特性阻抗：入射波电压与入射波电流之比（只有入射波）；•反射波电压与反射波电流之比（只有反射波）•行波电压与行波电流之比•Z0为实数，表明行波电压与行波电流的时间相位相同10传输线的特征参数-2/52.“特性阻抗”:•定义：行波电压与行波电流之比VVRjLZ0IIGjC11低损耗传输线RG(jLC)(j)11jjLCRGRG

6、jLC1j2LCLC•若线是低损耗的，我们假定导体损耗很小RL=•电介质损耗也很小GC=RG=2LCRGjRGjLC1j1xx12Lj1LCLC2LC1CLRGLC2LC无耗传输线•无耗传输线作为一种理想模型，在理论研究与实际工程应用中都有很大的意义。L0ZR0G00jjLC0000C0jjzzVzV00eeV1jjzzIzV00eeVZ0电压和电流

7、的瞬时表达式vVzjtzt,Ree(a)入射波iIz(b)反射波幅度随随z的增加而滞后zzvzt,V00ecostzVecostz1zzizt,V00ecostzVecostzZ022相位随z的增加而滞后vp1LCLC例题1：已知终端电压、电流Vl()VLVSZlIl()ILlll0zzVVeVeL00I1VellVe

8、1LZ000V00VLLIZ2RjLZ0GjC1V00VLLIZ•求解215VLIZ