节点导纳矩阵计算

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1、第一章导纳矩阵的计算简介1.1变压器的∏型等值电路在电力系统潮流计算中，往往要计算节点导纳矩阵，而我们计算节点导纳矩阵采用节点电压法来实现，如在变压器构成的电力系统中，需要将变压器模型转变成变压器∏型等值电路（见图1-1），在利用电路知识列节点电压方程，从而导出所需的导纳矩阵。jiK:1YTijYT(1kY)k(k1)YTT2kk图1-1双绕组变压器的∏型等值电路（i，j为节点）而在电力系统潮流计算中一般采用标幺值进行计算，标幺值公式如下：有名值（任意单位）标幺值基准值（与有名值同单位）如果采用标么值计算，元

2、件参数都应归算到同一基准值时得标么值，才能在同一个等值电路上分析和计算。所以，变压器转变成∏型等值电路时，我们采用标幺值计算，使所求参数为变压器变比k的函数。而在一个已经归算好的电力系统网中，若改变变压器的分接头来进行调压，这时变压器的等值电路参数也会相应得改变，此时采用∏型等值电路进行折算就显得较为方便。下面是变压器的∏型等值电路分析过程：如不计励磁支路的影响，双绕组变压器可用其阻抗与一个理想变压器串联的U1电路表示，如图所示。理想变压器只有一个参数，那就是变比k=。现以变压U2器阻抗按实际变比归算到低压侧的情况

3、为例，推导出双绕组变压器的∏型等值电路。流入和流出理想变压器的功率相等：1....UI11UI22/k(U1、U2分别为变压器高、低绕组的实际电压）（1-1）..I1I2/k（1-2）联立（1-1）、（1-2）两个公式解得：.....U1U2YU1YU2TTI1（1-3）22kZkZkkTT...U1U2YU1.TI2YUT2（1-4）kZZkTT根据《电路原理》节点1、2的节点电流方程具有如下形式：...I1YU111YU122（1-5）...I2YU211YU222将式

4、（1-3）、（1-4）与式（1-5）比较得(1-6):2YY/k11TYY/k12T(1-6)YY/k21TYY12T因此可以的得到各支路导纳为YyY/k1212TYyY/k2121T1kyYyY/k2Y/kY（1-7）101112TT2Tkk1yYyYY/kY202221TTTk21.2节点电压方程在电路中我们已经学过利用节点电压方程来求解某几条支路的电流，现以下图1-2-1与图1-2-2为例推导节点电压方程组。图1-2-1节点电

5、压法为例图1-2-2用电流源代替电压源为例图1-2-1表示了一个具有两个电源和你一个等值负荷的系统。、为电e1e2源电势，y、y为电源的内部导纳，y为负荷的等值导纳，y、y、y为各支123456路的导纳。如果以地为电压参考点，设节点1、2、3的电压为，根据基尔霍夫电流KCL法对节点1、2、3列节点电流方程得式（1-8）：yVyVVyVVy111211311e1yVyVVyVVy216215232e2（1-8）

6、yVVyVVyV043153233上式中左端为节点1、2、3流出的电流，右端为注入个节点的电流。由上式可以得到一个等效的等值电路图1-2-2。图1-2-2中利用了电流源代替的电压源。在图1-2-2中可知的式（1-9）：..Iy11e1..（1-9）Iy22e23为等值电流源向网络注入的电流。将与式（1-8）联立得式（1-10）：....YVYVYVI1111221331....YVYVYVI2112222332....(1-10）

7、YVYVYVI3113223333上式中Y11y1y4y6,Y22y2y5y6,Y33y3y4y6称为节点1、2、3的自导纳，Y12Y21yY6,13Y31yY4,23Y32y5称为相应节点之间的互导纳。因此，在一般情况下，在电力网络中有n个节点，则可以按式（1-10）的形式列出n个节点方程式，也可用矩阵的形式表示IYV。其中..IV11..IVI2V2........IVnn分别为节点注

8、入电流列向量及节点电压列向量；Y11Y12...Y1nYY...YY21222n............YY...Yn1n2nn为节点导纳矩阵，其中对角元素Y为节点i的自导纳，非对角线Y为节点i与iiij节点j之间的互导纳。41.3节点导纳矩阵节点导纳矩阵既可根据自导纳和互导纳的定义直接求取，也可根据电路知识中找出改网络的关联矩阵，