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1、图6-6高中物理竞赛——理想气体1、气体实验三定律在压强不太大，温度不太低的条件卜•，气体的状态变化遵从以下三个实验定律8、玻意耳-马略特定律：一定质量气体温度不变时，PM二P畀2或PV二恒量b、查理定律：一定质量气体体积不变时，E二空或上二恒量I；T2TC、盖•吕萨克定律：-定质量气体压强不变时，彳二#或汁恒量【例题4】如图6-6所示，一端封闭、内径均匀的玻璃管长L二100cm，其中有一段长1/二15cm的水银柱把一部分空气封闭在管中。当管水平放置时，封闭气柱A长U=40cmo现把管缓慢旋转至竖直后，在把开口端向下插入水
2、银槽中，直至A端气柱长二37.5cn）为止，这时系统处于静止平衡。已知大气压强Po二75cmllg,过程温度不变，试求槽内水银进入管内的水银柱的长度h。【解说】在全过程中，只有A部分的气体质量是不变的，B部分气体则只在管子竖直后质量才不变。所以有必要分过程解本题。过程一：玻管旋转至竖直A部分气体，LJ二-SyU二-2^X40二50cmp75-15此吋B端气柱长LJ二L一LJ一L'二100一50-15二35cm过程二：玻管出入水银槽A部分气体（可针对全程，也可针对过程二），叮二匕叹二X60=SOcmHgLa刃.5B部分气体,
3、Pa侖X3577.6cm最后，h=L-la-Lz-lb【答案】19.9cmo2、理想气体鸟观定义：严格遵守气体实验定律的气体。微观特征：a、分子本身的大小比起它们的间距可以忽略，分子不计重力势能；b、除了短暂的碰撞过程外，分子间的相互作用可以忽略——意味着不计分子势能；c、分子间的碰撞完全是弹性的。*理想气体是一种理想模型，是实际气体在某些条件约束下的近似，如果这些条件不满足，我们称Z为实际气体，如果条件满足不是很好，我们述可以用其它的模型去归纳，如范德瓦尔斯气体、昂尼斯气体等。理想气体压强的微观解释：P二其中n为分子数密
4、度（n二寻）。3、理想气体状态方程：一定质量的理想气体，竺=空或空二恒量T,T,T理想气体状态方程可以由三个试验定律推出，也可以由理想气体的压强微观解释和温度微观解释推导得岀。16cm20cm【例题5】如图6-7所示，在标准大气压下,一端封闭的玻璃管长96cm,内有一段长20cm的水银柱，当温度为27°C且管口向上竖直放置时，被封闭的气柱长为60cm。试问：当温度至少升高到多少度，水银柱才会从玻璃管屮全部溢出？【解说】首先应该明确的是，这是一个只有唯一解的问题还是一个存在范圉讨论的问题。60cm如果是前一种可能，似乎应该这
5、样解：丑二里2,即（76+20）x60=TtT2300型竺，得：T2=380K图6-7t2但是，仔细研究一下升温气体膨胀的全过程，就会发现，在某些区域，准静态过程是不可能达成的，因此状态方程的应用失去意义。为了研究准静态过程是否可能达成，我们可以假定水银柱是受到某种制约而准静态膨胀的，这样，气柱的压强只受玻马定律制约（而与外界大气压、水银柱t没有关系），设为PO而对于一般的末状态，水银柱在管中剩下的长度设为X0从初态到这个一般的末态TtT19.2T96-x(76+20)x60_P(96—x)300-iF隔离水银柱下而的液而
6、分析，可知PW76+X时准静态过程能够达成（P+x时准静态过程无法达图6-8可以随升温而增大，直至不等式取等号），而P>76成（T升高吋，P增大而X减小），水银自动溢出。所以，自动溢出的条件是：T>丄（-x2+20x19.2+7296）考查函数y二丄（-x2+20x+7296）发现，19.2当x二10cm时，y观二385.2K而前面求出的x=0时，T只有380K,说明后阶段•••无狈升濒,.即疑脚遴世這程（参照图6-8理解）。而T>y论即是题意所求。【答案】385.2Koa.推论1：占二占，此结论成功地突破了“质量一定”的
7、条件约束,P.T.P：T2对解某些特殊问题非常有效。b、克拉珀龙方程：原方程中，将“恒量”定量表达出来就成为PV二vRT,其屮v为气体的摩尔数，这个结论被成为克拉珀龙方程。它的优点是能使本来针对过程适用的方程可以应用到某个单一的状态。C、推心气体混合（或分开）时，辛+¥+…野0辛，这个推论很容易由克拉珀龙方程导出。【例题6】图6-9是一种测量低温用的气体温度计，它的下端是测温泡A，上端是压力计B,两者通过绝热毛细管相连，毛细管容积不计。操作时先把测温计在室温T。下充气至大气压P。，然后加以密封，再将A浸入待测液休中，当A和
8、待测液体达到热平衡后，B的读数为P,已知A和B的容积分别为V,、和VB，试求待测液体的温度。【解说】本题是“推论2”的直接应用h（v,+£）=pv,、亠p%ToT，xT（＞【答案】TaPVaAP°（Va+Vb）—PVb图6-9A【例题7］图6-10所示是一定质量理想气体状态变化所经历的P-T图线，该图
