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1、第一章流体流动一、填空或选择1.牛顿粘性定律的表达式为r=“一，该式应用条件为牛顿型流体作层流流动。dy在SI制中，粘度的单位是一Pa・s,在cgs制中，粘度的单位是泊。2.某设备的表压强为lOOkPa,则它的绝对压强为201.33kPa：另一设备的真空度为400mmHg,则它的绝对压强为360mmHg°（当地大气压为10133kPa）3.流体在圆形直管中作滞流流动时，其速度分布侧形是抛物线型曲线。其管中心最大流64速为平均流速的2倍，摩擦系数入IJRe关系为A=—o层流区又称为阻力的一次方区。—Re4.流体在钢管内作湍流流动时，摩擦系数入与Re和£/d有关;若其作完全湍流，则入仅与£/d有
2、关。完全湍流又称为阻力的平方区o5.流体作湍流流动时，邻近管壁处存在一层流底层，雷诺数愈人，湍流程度愈剧烈，则该层厚度越薄；流动阻力越人。6.因次分析的依据是因次•致性原则o7.从液血恒定的高位松向常压容器加水，若将放水管路上的阀门开度关小，则管内水流量将减小，管路的局部阻力将增人，直管阻力将减小，管路总阻力将恒定。&根据流体力学原理设计的流最（流速）计中，用于测定人胃径气体管路截面上速度分布的是一测速管（皮托管）；恒压差流流量计冇转了流屋计；恒截面差压流量计冇孔板流量计和文丘里流量计；能量损失最大的是一孔板流量计；对流量变化反映最灵敏的是孔板流量计。A.孔板流量计B.文丘里流量计C.皮托管
3、D.转子流量计9.当量直径的定义式为4x流通截面积润湿周边水力半径为1/4倍肖量直径。2局部阻力的计算式有3/二歹竺和11.水流经图示的管路系统从细管喷岀。已知d】管段的压头损失Hfl=lm（包括局部阻力）ch管段的压头损失Hf/2=2m（不包括岀口损失）。则管口喷出时水的速度u讦7.00m/s,dx管段的速度Ui=1.75m/s,水的流fiV=8.06m直管阻力的计算式p=A-^-a2/ho11.LZB-40转了流量计，出厂时用20°C空气标定流量范围为5rr?/h~50n?/h,现拟用以测定40°C的空气，则空气流最值比刻度值人,校正系数为1.034,实际流最范用为5.17~51.7m
4、3/ho12.—转子流量计，当通过水流量为ln?/h时，测得该流量计进、出间压强降为20Pa；当流量增加到1.5m3/h时，相应的压强降20Pa°13.水从内径为*的竹段流向内径为d2的管段，已知d2“・414di，d］管段流体流动的速度头为0.8m,hi=0.7m（1）忽略流经AB段的能量损失，则h?=1.3m,h.=1.5m0（2）若流经AB段的能量损失为0.2mH2O,贝ljh?=1.1m,h.=1.3mo14.—敞口容器底部连接等径的进水管和出水管，容器内水面维持怛定1.5m,管内水的动压头均为0.5m,则进水管的点A、容器内的点C、出水管的点B的静压头分别为PA=1.5m,pR=0
5、,75m,p「二1.5m°1・.5m{1C15.在SI单位制中，通用气体常数R的单位为（B）。A.atmcm3/mol-KB.Pam3/molKC.kgfkmol-KD.Ibfft/Ibmol-K16.通常流体粘度卩随温度t的变化规律为（C）。A.t升高、卩减小B.t升高、口增大C.对液体粘度t升高u减小，对气体则相反.D.对液体t升高卩增人，对气体则相反17.流体在圆形直管中湍流时，则摩擦系数入随雷诺数Re的增大减小；若已进入阻力平方区，随雷诺数Re增大，摩擦系数入基本不变。19・滞流和湍流的木质区别是（D）。A.湍流流速大于滞流流速B.滞流时Re数小于湍流时Re数C.流道截面大吋为湍流
6、，截面小的为滞流D.滞流无径向脉动，而湍流有径向脉动20.因次方析的目的在于（B）。A.得到各变量间的确切定量关系；B.用无因次数群代替变量,使实验与关联简化；C.得到无因次数群间定虽关系；D.无需进行实验，即可得到关联式21.滞流内层越薄，则以下结论是正确的（D）A.近壁血处速度梯度越小B.流体湍动程度越低C.流动阻力越小D.流动阻力越大22.在一水平变径管路屮，在小管截而A和人管截而B连接一U型压差计,当流体流过该管时,压差计读数R值反映（A）A.A、B两截面间的压强差B.A、B两截面间的流动阻力C.A、B两截面间动压头变化D.突然扩大或缩小的局部阻力23.在一•定管路屮，当孔板流量计的
7、孔径和文丘里流量计的喉径相同时，相同流动条件下,文丘里流罐计的孔流系数Q和孔板流量系数Co的人小为（C）。A.Co二CvB.Co>C/C.Co
