现代光学的基础

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1、1・费马原理表述及数学表达式I数学表达式:2.利用物像等费马原理是一个描述光线传播行为的原理:光线沿光程为平稳值的路径传播。即:光程性原理求rh聚光纤维薄片制成的微透镜焦距公式利丿U物像等光程性有UQMQ)=L(QOQ)UQMQ)=nQMMQ=+△)?+/『+〃J(x—△)?+/『L(QOQ)=ns+nx山于是薄片微透镜,所以△v<几厂以于是h2匕2rA,J(s+A)2+/?2u5(i+L±L△),J(x—△尸+胪匕班1+A)代入光程方程ns(l+厂丁A)+nx(i+-—二A)=ns+nx巾d△=-n4△(

2、△恰巧被消除)SXr+s.r-xn=-nsxnnn-n—I—=sxr令co像方焦原或称后焦距n-n令$Too物方焦距或称前焦距3.跃迁型光纤数值孔径公式的推导及应用«2N.A=nQsin%=Jnj一n;(%为外界入射光朿与轴线Z间的最大孔径角)

3、4・Maxwell电磁理论微分方程组VE=OV7方SHJE=一““o—-dtVH=05・平面波、球面波的波函数复数表示及复振幅表达式平面波U(r,t)=Acos(初一k•厂一%)uG,t)=Ae站.•J亦(设久=0)复振幅U(P)=^eikrr(发散球面波)复振幅U

4、(r,r)=Aeil;==人/㈣血®加心幷)球而波faU(r、t)=—cos(cot~k•厂一%)ruG,r)=H严・严(设00=0)U(P)=^e~ikr=T^TT+7(汇聚球而波)rU(P)=―-e±,kr1r—J(X-X°)2+(y—y°)~+(z—z°)2(轴外源点)rb平面波,球面波的波前函数的描述及识别平而波波前函数((沪0)平而上)€/gy)=球而波波前函数①〃(x,y)二去严「,吕宀宀斥(发散球而波)r②”(兀,刃=鱼£一匕心心+严+严(汇聚球血波)r例题:已知一列波长为;I的光波在(x,

5、y)接受面上的波前函数为ug,)=Ae~^^x其屮常量.f的单位为mm[,试分析与波前函数相联系的波的类型与特征。解:山上式可见该波前因子是一个线性相因子,故可断定它代衣了一列平面波,为了进一步确定该平面波的传播方向,现将波前函数改写为含波数k的形式Ugy)=a/百用=Ae"(用)可见这是一列传播方向平行(x,Z)血,即心=0的平血波与Z轴夹角0满足sin0=-fA或J=一2吋它表示向下倾斜,倾角为&的平行光束,由于光的波长已被确定为几故波欠的z分量化为方程疋+疋=比2=(2%)2确定为匚=k2-/c^=2

6、^1/A2-f27・傍轴条件,远场条件傍轴条件z2»p2远场条件»p~例题1对于光波,设波长A"500nm,横向范围p"lmm,约定>>取为50借,试分别求出傍轴条件下纵向距离-和远场条件的J解:根据上面两式分别求得zpuuV50x1mmulcmzf~50°乂=50(%”=50x(2x103)x1加加=100加显然此时“>>s,这源丁•光波极短,以致%带來了高倍率。例题2对于声波,设波长2^101,横向范围p^lOcm,则纵向距离S和勺分别为多少S«V50/9«lOcmZf«50"°%5°(誥)皿心0沏可见

7、此时zp>zf傍轴条件包含了远场条件,这源于声波长轴长以致%小于1例题3—台天文望远镜,其物镜口径为2160cm,川以观察远方星体,问多远的星体星光射到该望远镜,可以被看成是一朿平行光?解:这是一个求远场距离的问题,设光波长为550nm,即550x10"加加于是远场距离«502160550x10"x2.16m«4.24x105km这个距离与月球距离3.8x10讣加相近-一ik(4——)例题4已知一光波的波长为k,观测平面(xy)上的波前函数为t/(x,y)oce°试分析与此波前函数相系的波长的类型与特征解:

8、由前函数可见波前仅含二次项因子故可以断定它代表了一列傍轴波,中心在x轴上,山和同因子的负号断定它是汇聚球而波,为确定汇聚中心位置,将波前函数改为标X2+y2准形式类似UO,y)oc08(准形式U(x,y)oc」幺X•£妝)Z于是断定该傍轴汇聚球而波的中心位置坐标为(0,0,%)8・杨氏双孔干涉条纹间距公式及应用2r)杨氏双孔干涉条纹间距公式心=—d例题在双孔干涉实验中,采川氨筑激光束,其波长为633nm,双孔间隔d^lmm,纵向距离D〜2m,求条纹间距带入间距公式心=222x1=丄上-2=2x103x(63

9、3x10~6)mm«1.3mm9・衍射巴比涅原理及应用如果已知某一孔型屏的衍射场,则应用巴比涅原理,就能直接求其互补屏的衍射场10.半波带半径公式及应用Pk=RbkR+bRbAR+b设光波长2〜GOOntn,R=m,b=3m得px=0.67m/np3=V3xO.67«lpl(x)=V100x0.67«6.7/mn由此可见相邻两个半波带半径之差pk=Pg—Pk随k数增加而减少,亦即半波带越来越密例题2设2〜60

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