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1、,.,义甚至认为力和受力物体浴力方向上的位呢?如果改变势能的零点其计葬式又将是移术再是傲功的两个必妥目素,则是理解上怎样表示?一不确呢扣果对这一概念理解得。,,,;。的不确切亨实上上逮计葬功的各种表示形切运用得不灵活也是难以旬答正确钓,仍都是从,。式最基本的定义式导出的如果请读者自行思考不会计葬各种情况下的做功问题,,,,则是运用最后应当指出学习普通物理学不。,上的不灵活要把精力都集中在搞繁杂的计葬题上妥扭,。。,:又如力学中的势能概念对于螺旋弹转这一不良倾向否则会造成一种错觉,x后,、,黄系统伸长共弹性势能一般写作似乎学习物理就
2、是背定义记奋式计葬难。,,一1_J__、.、题当然计算一些问题是完全必妥的也p;E=代卜’凡妒m⋯护‘一’‘对切于刁‘质量了为,一的’谈物体-在一地“,球-。,一2八孟~rI~,是学习物二一理的一个方面但妥明确其根本⋯、、,,目的是通过它来巩固深化活化概念从(质量为M)的引力场中两者中心相距为、、。中总结提高分析问题解决问题的能力--_优,,r,,M.时其引力势能一般写作一E=一G二总之学习普通物理学抚要掌握一定污,。的基袖知识又要提高能力在学习过程,,,、、,丢知道势能是相对量势能的零点选在不中要勤于观察善于忍考勇于实残要,。,
3、、同地方其数值是可以不同的那么以上立足于培养自己发现问题分析问题和解决。两个表示式是分别取哪个地方为势能的零点问题的能力州11】Inl!1}}】1】!{l金属的介电常数矜徽湖南师范学院刘惠忽贾光平l从1!川川川l!咖111阴.,:1在电磁学和电动力学教科书中关于金属的介电常数有如下说法金属的相对介电常..“,“10”(梁百先编539);2。,“数不大于《普通物理电学部分下册》P当介质的相对介电常数趋..,,”(阔伸元编42);3于co时其效果相当于导体《电动力学数程》P在高频极限下金属的相对.。。,,。,>P319)介电常数可以为
4、负拜随频率增加而进入0(杰克逊著《经典电动力学》对以上?本文用经,以求对金属的说法究竟如何理解典电子论对金属的介电常数进行较全面的讨论。介电常数有个较完整的理解、一电子极化与金属的介电常数物质的介电常数取决于物质在外电场中的极化。极化一般可分为电子位移极化、离子位。,移极化和固有电矩的取向极化但由于金属大都是一些元素晶体金属晶体可以想象为淹没,。,在电子海洋中的正离子实的列阵因而不存在固有电矩有的金属虽有固有电矩但由于晶,。体结构比较紧密固有电矩也不容易取向又考虑到原子核(或离子卖)的质量比电字大得’,,。多离子运动速度甚微故离子
5、位移极化亦可不计所以金属的极化主耍来自电子的位移哀。化,,电子,按经典电子论在没有外电场作用时绕核运动电子电荷中心和原子核正电荷中一;如果有外电场作用、电予轨道发生位移,子的电荷中心和原子核的心重合衬电矩等于零电「,,。正电荷中心分离产生一定的电矩这种电矩称为威生电偶极矩为了肺计威生电偶矩的大,一小我们将绕核运动的电子视为一个简单的谐振束缚电子的模型,复力束缚每个电子被恢着,_且受到唯象阻尼力。因此介质中电子在外电场作用下的运动方程为:’。。:m+。:、。。,=。‘。:沂二孟￡(1)‘。。,。,r。:(J)式中之为电子的固有频率为
6、外电场之频率为阻尼系数(1)式可写为.,,‘.一i“,r+犷r+。若r,.__一Eoe(2)1nt‘“’2)=。“设(式之解为(3)r,“。。一‘臼‘,则=了一i劝二一汤.扩一r一‘山‘Zr田Zroe二(一i)二一似e。一一,,,于,。君将荟补代大(2。式得=(4),n(臼一。2一:r臼)一一‘了若几乍六代泞Eor二不砰~二厄二厅面(5)丽石了因此一个电子P。贡献的偶极矩为。eZoe一i“‘eZ,E。一一~二~二二已r二二二一一丁一一丁~一一不一一二二一一;石一』二(6)勿臼‘‘m(名一一—Ir臼)m又口右一一曰—一忿r田)现在我
7、们髓介质币革位体积里有N冬舟每个分子有Z个电子,每个电子的束缚频率均.为,:;叽则介质的极化强度p为eZNZP=NZP7)m(口若一臼2一:r.)(-‘,:“。另一方面按极化强度的定义有p二乓E(8)一“。,x。。“(8)式中为其空的介电常数为介质的极化率介质的介电常数为.5=外肠=(1+.飞卜(xe)与9).￡一:P二(勺)E(10)eZNZ‘、---对工匕(7)与(10)式得F君十一一万不一万一一二一二.1几气田凡一田一忿一T毋)NeZZ气二1+,(11)爪￡。(曰若一曰2一诬助)“·。式中为介质的相对绮卜电常数、曰,·_。实
8、际上在以丰假定介质中电子的固有频率均为原子中电子有多个束缚频率假定每,r,,那么介质的“r由下式给出:个分子中有Z个电子具有束缚频率吻和阻尼系数N口2了一一‘f￡,=+刃下2)lm￡o一臼2一忿r,臼)(1又田;其中一艺九=Z(13)。(12)式就
