陶瓷浆料粘度测定方法的讨论

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1、嗦中国陶瓷一九八四年第三期2斤陶瓷浆料粘度测定方法的讨论任超(壮上业部陶瓷工业科学研究所)泥浆和釉浆的狂:反测定是控制陶瓷生产月=T/·········⋯1)D⋯。,,日用陶瓷行业习惯用泊,目工艺过程中的一项重要工作粘度的单位或厘泊a·。习惯于使用恩氏粘度计来测定浆料的相对粘前国际上通用的则为标准化单位〔PS〕,近年来少数单位开始使用转(‘),度和触变性能在著作中讨论陶瓷材料的塑性形。,、,子式枯度计不沦应用那一类枯度计在基变蠕变以及高温粘度时表明了此定义的,。。(“),础理论和测试方法上部存在着一些问题正确性和优越性著作则从流变学本:,,本文的目的就在于通过这些间题的讨论质说明了此定义

2、的真实含义即说明了流体。,为制订标准方,r求得认识上和做法上的沉一中形成的原因对于气体宏观速度不同。,法提供一个考虑的不础的相邻两层间分子的交换伴随着动量的交,。、换形成剪切应力分子处于凝聚状态的流一关于粘度的定义,体特别是具有一定颗粒配比的陶瓷浆料,,一些教本和文献上经常可以看到“运中上述层间的分子动量交换就退居次要位”、“”、“”和,此类流体中起主导作用的是具有双电动枯度质量枯皮结构粘度置了“”,,“。相对粘度()等名称并且都给出了定义层结构的颗粒之间的相互作用更为重:,强60,S.F位gge(‘)其特点是都从所讨论的问题重点出发要的是年代初期提出的。,,调陶瓷浆料某个侧面的福夺性这

3、样做在阐符合近代粉体科学观点的思想他认为流体,的确可以带来某间的剪切应力是分子,明浆料的某些表现特性时(或粒团)结构变形,导致分子些方便但难免因为忽视陶瓷浆料作为一种(或粒团)之间作用力改变而形成。流体的流变本质而带来一些缺陷(甚至是错的。,:,误的)例如相对粘度就定义为在下面的讨论中我们就只采用公式。(1)所作出的定义相“粘文{象l;晃霎督探靛愁钱、,,二流体的类型及其描述有的单位据此以水的粘度为基准乘上上,,以厘述两个时间比值作为浆料的粘度泊一般说来流体中形成的剪切应力是随速。,,下二,为单位报出看来是不确切的甚至是错误度梯度改变的即可用f(D)来表达流。。的体的类型实际上是按函数f

4、(D)来分类的(’)(“〕,下,:某些影响较大的著作都采用如和D存在着线性关系即下定义:下=月D流体的运动粘度月为平行于流动方向的或下=下。十月D;平面上单位面积所受的剪切力(通常称为剪前者即为牛顿型流体后者表明流体有,r,:。,,切应力)与此平面法线方向的速度梯度一个屈服点通常称为宾汉型并可作为D之比。某些可塑性流体的近似描写。这两类流体的晌瓷浆料粘度测定方法的讨论,~一一~~.一一一一~一一。一,一一一,二,特点是不同的D下测试得出的粘度值是相况见图一再以和InD为坐标用图,。一一中的数据可获得三条(对应三个D值)同一的一‘于此两类之内,即曲线,最后求取每点的斜率,即为对应的月陶瓷浆

5、料大都不属Dn,。不同,测和D值下的流变指数得出图二(如转子式粘度计转速不同)一。出的粘度值亦不同刀随D增大者称为,。负触变型而随D减小者称正触变型,.a”对此CHHhn等人()采用”············D二k(T)⋯⋯(2),来近似地描述成功地实现了对高岭浆料的。,。控制(2)式中k称为流动系数称为流。n;,,,变指数当1时即牛顿型流体此时。n,流动系数k恰好是粘度月的倒数>1时,nnn;nhearthiig)<1时称正触变型(S。Shearthiekening)称负触变型(三、触变0。160。20a。::cH.H,我NOS主O孟hn描述触变的方法们行,图一n业应用不多而习惯于用恩

6、式粘度计在浆料与电解质用量的关系静置一段时间(一般为30分钟)后测定静置,前后粘度的变化来量度浆料的触变性在生”D=95、。{产实践中也是行之有效的:算{,从时间的角度来考察浆料的触变然而,(“),:性能早期的一些结果如2。O一=1axwe‘l二二’/TD3了5M公式(GT)(z一)D.Prand和Ltz公式1。二=G扭〔DT+~5亿i干飞万了介〕以,及和这些公式看法相适应的观点即认为,Card浆料中颗粒形成某种结构如所谓house,的确能定性1.今一‘咬一、结构等地解释一些现·_,_“,,歌》币象但近来似无多大进展颇有停滞之感·o8%24:;t;耳蕊之之。。。(注上述两式中G为一常数表

7、时间T0。V.VOU.120160200外~2·2通常称为松驰时间,入T0S室0粗略地可了解为浆料中。图二流变系数和电解质用量的关系颗粒形成一种新结构所需的时间).CHa。Hh却是从另一个角度来研究浆,图一中粘度随电解质用量而改变的情况料的触变性能他作了一个很有兴趣的实。,=95“’=05一‘,验用的是浓度相同的高岭浆料(原文图中表明不论D还是D15电解:orzeanasse,,,注的是Pllm但文章的标题质用量增加解胶作用明显粘度