量子力学与统计物理习题解答

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1、理工类可用量子力学与统计物理习题解答第一章1.一维运动粒子处于的状态，式中l>0，求（1）归一化因子A；（2）粒子的几率密度；（3）粒子出现在何处的几率最大？解：（1）令，则由归一化的定义得（2）粒子的几率密度（3）在极值点，由一阶导数可得方程而方程的根；；即为极值点。几率密度在极值点的值；；由于P(x)在区间(0，1/l)的一阶导数大于零，是升函数；在区间(1/l，¥)的一阶导数小于零，是减函数，故几率密度的最大值为，出现在处。2.一维线性谐振子处于状态（1）求归一化因子A；（2）求谐振子坐标小的平均值

2、；（3）求谐振子势能的平均值。解：（1）由归一化的定义得（2）因被积函数是奇函数，在对称区间上积分应为0，故（3）将、代入，可得是总能量的一半，由能量守恒定律可知动能平均值和势能平均值相等，也是总能量的一半。3．设把宽为的一维无限深势阱的坐标原点取在势阱中点，有试通过具体解定态薛定谔方程，证明势阱中粒子的波函数为粒子的能量为证明：势函数与时间无关，是定态问题。由于是无限深势阱，粒子不可能到达阱外，因此在阱外在阱内，波函数满足定态薛定谔方程上式可变形为令，则方程化为该方程的通解为在边界上，波函数应满足连续性

3、条件，即将通解代入有由此可得A和B不能同时为零，否则解无意义。，则必有，则必有由此可得方程的解为由归一化条件可知解得故在阱内的波函数为粒子的能量波函数的两个表达式还可统一为一个表达式书中例题与习题的不同是将坐标原点取在势阱的左边界上，其解为因此只要作坐标平移代换，将坐标原点移到势阱中心，立即可得到习题的结果。4．带电荷q的一维谐振子在外电场E作用下运动，，试证明粒子的能量和波函数分别为证明：势函数与时间无关，是定态问题。定态薛定谔方程为上式可改写为即作代换，，则方程化为标准的一维谐振子方程其解为能量为代换

4、回去得能量波函数我们看一下谐振子所受的力由F=0可知谐振子的平衡点不再是而是平移到作代换，无非是将坐标原点移到新的平衡点，移到新的平衡点后，与标准谐振子的力函数表达式完全相同。5．有一维势垒如下图所示，自由粒子沿方向向势垒运动，，求粒子的透射系数D。提示：写出表达式；令，解出积分限b；利用（2-104）式得D，并注意简化运算。U0U(x)0axbE解：由可得故6．粒子在三维无限深势阱中运动，求粒子的波函数和能量。解：势能不含时间是定态问题。在阱外，波函数在阱内，波函数满足定态薛定谔方程令，则方程可化为标

5、准形式令代入方程有除以XYZ，可得要使上式成立，必然有即由波函数的连续性可知在边界上由方程和边界条件可得由归一化条件可得；；或波函数能量第四章1．试证为和的共同本征函数，并求出相应的本征值。证明：满足的本征方程，是的本征函数，本征值是。满足的本征方程，也是的本征函数，本征值是。故为和的共同本征函数。2．设粒子在被限制在半径为的球内运动，其势能函数为求粒子角动量为零时的波函数和能量。提示：利用（4-50）式，注意到，令。解：在球外，波函数在球内，波函数满足定态薛定谔方程因角动量为零，即，方程变为常微分方程上

6、式可改写为令，代入得进一步改写为令，代入得标准二阶常微分方程方程的通解为在球心，由波函数有限性可知（注意），即得在边界上，由波函数连续性可知即得波函数由归一化条件可得波函数能量在球心处，波函数3．氢原子处于基态，求电子出现在距离氢核二倍玻尔轨道半径以外的几率。解：4．分别求出氢原子处于2s态和2p态时,电子径向分布几率取最大值时的r值。这两个r值是否等于相应的波尔轨道半径?解：2s态径向分布几率令即得因所以、和不是最大点。因和是极大值点，但，所以是最大值点。5．求出氢原子p态电子（l=1）当m=1时的角分

7、布几率，所得结果与旧量子论关于电子沿确定轨道运动的概念是否一致？解：若电子沿确定轨道运动，即沿确定空间曲线运动，则电子只应出现在该曲线上。但上式表明角分布几率与无关，电子不是分布在曲线上，而是分布在空间一个相当宽的区域。故电子不是沿确定轨道运动，与旧量子论概念不一致。第五章1.一维非线性谐振子处于势场，求该非线性谐振子基态的一级近似能量。解：无微扰项为线性谐振子，其基态波函数微扰项基态的一级近似能量因被积函数是奇函数，第一项积分因被积函数是偶函数，第二项积分即3.有两个谐振子组成的耦合谐振子，其能量算符式

8、中为两谐振子的相互作用能量，可视为。试证：（1）此耦合谐振子的零级近似能量（2）此耦合谐振子第一激发态（N=1）能量的一级修正证明：（1）微扰项无微扰项无微扰时的定态薛定谔方程因算符仅与x1有关、仅与x2有关，可分离变量，令则前述方程可分离为两个独立的方程每一个独立的方程描述了一独立的一维谐振子，其能量总能量（2）N=1时，耦合谐振子有两种状态，即谐振子1处于第一激发态，谐振子2处于基态谐振子2处于第一激发态，谐振子1处于基态