邱关源电路第2章(已改)

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1、第2章电阻电路的等效变换引言2.1首页本章重点电路的等效变换2.2电阻的串联和并联2.3电阻的Y形连接和△形连接的等效变换2.4电压源、电流源的串联和并联2.5实际电源的两种模型及其等效变换2.6输入电阻2.72.电阻的串、并联；4.电压源和电流源的等效变换；3.电阻的Y—变换;重点：1.电路等效的概念；返回电阻电路仅由电源和电阻构成的电路。分析方法欧姆定律和基尔霍夫定律是分析电阻电路的依据；可用等效变换的方法,该方法也称为化简的方法。下页上页返回2.1引言具有两个引出端的电路（网络）为二端网络，也可称为一端口网络。1.两端电路（网络）无源无源一端口ii下页上页2.2电路的等效变换返

2、回B+-ui等效下页上页2.两端电路等效的概念若两个两端电路，端口具有相同的电压与电流关系,则称它们是等效的电路。C+-ui返回u=Mi+N(VCR:Voltage–CurrentRelationship)电路等效变换的条件：电路等效变换的目的：两电路具有相同的VCR；化简电路，方便计算。下页上页明确返回2.3电阻的串联和并联电路特点1.电阻串联(a)各电阻顺序连接，流过同一电流(KCL)；(b)总电压等于各串联电阻的电压之和(KVL)。下页上页+_R1Rn+_uki+_u1+_unuRk返回由欧姆定律等效串联电路的总电阻等于各分电阻之和。等效电阻下页上页结论+_R1Rn+_uki+_

3、u1+_unuRku+_Reqi返回串联电阻的分压电压与电阻成正比，因此串联电阻电路可作分压电路。例两个电阻的分压：下页上页表明+_uR1R2+-u1+-u2iº返回功率p1=R1i2，p2=R2i2，，pn=Rni2p1:p2::pn=R1:R2::Rn总功率p=Reqi2=(R1+R2+…+Rn)i2=R1i2+R2i2++Rni2=p1+p2++pn电阻串联时，各电阻消耗的功率与电阻大小成正比；等效电阻消耗的功率等于各串联电阻消耗功率的总和。下页上页表明返回2.电阻并联电路特点(a)各电阻两端为同一电压（KVL)；(b)总电流等于流过各并联电阻的电流之和(KCL)。i=

4、i1+i2+…+ik+…+in下页上页inR1R2RkRni+ui1i2ik_返回由KCL:i=i1+i2+…+Ik+…+in=u/R1+u/R2+…+u/Rn=u(1/R1+1/R2+…+1/Rn)=uGeq等效电阻下页上页inR1R2RkRni+ui1i2ik_等效+u_iReq返回等效电导等于并联的各电导之和。下页上页结论并联电阻的分流电流分配与电导成正比返回下页上页例两电阻的分流：R1R2i1i2i返回功率p1=G1u2，p2=G2u2，，pn=Gnu2p1:p2::pn=G1:G2::Gn总功率p=Gequ2=(G1+G2+…+Gn)u2=G1u2+G2u2++Gnu

5、2=p1+p2++pn等效电阻消耗的功率等于各并联电阻消耗功率的总和下页上页表明返回3.电阻的串并联例1电路中有电阻的串联，又有电阻的并联，这种连接方式称电阻的串并联。计算图示电路中的电流i1下页上页i1+-i2i3i4i51865412165Vi1+-i2i31895165V6返回例2解①用分流方法做②用分压方法做求：I1,I4,U4下页上页+_2R2R2R2RRRI1I2I3I412V_U4+_U2+_U1+返回电路求解的关键在于正确识别各电阻的串联、并联关系！例3求:等效电阻Rab,Rcd等效电阻针对端口而言下页上页61555dcba注意返回例4求:R

6、abRab＝70下页上页601005010ba4080206010060ba120204010060ba20100100ba20返回例5求:RabRab＝10缩短无电阻支路下页上页1520ba56671520ba566715ba43715ba410返回断路例6求:Rab对称电路c、d等电位ii1ii2短路根据电流分配下页上页bacdRRRRbacRRRRbacdRRRR返回2.4电阻的Y形连接和形连接的等效变换1.电阻的、Y形连接Y形网络形网络包含三端网络下页上页baR1RR4R3R2R12R31R2

7、3123R1R2R3123返回，Y网络的变形：型电路(型)T型电路(Y、星型)这两个电路当它们的电阻满足一定的关系时，能够相互等效。下页上页注意返回i1=i1Y,i2=i2Y,i3=i3Y,u12=u12Y,u23=u23Y,u31=u31Y2.—Y变换的等效条件等效条件：下页上页u23i3i2i1+++–––u12u31R12R31R23123i1Yi2Yi3Y+++–––u12Yu23Yu31YR1R2R31