2019物理实验报告 普朗克常数测定

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1、物理实验报告普朗克常数测定　　[键入公司名称]　　物理实验报告　　光电效应及普朗克常数的测定　　*********20XX/3/29　　[在此处键入文档的摘要。摘要通常是对文档内容的简短总结。在此处键入文档的摘要。摘要通常是对文档内容的简短总结。]　　【实验目的】　　1．了解光电效应的规律，加深对光的量子性的理解。2．测量普朗克常数h。【实验原理】　　光电效应的实验原理如图1所示。当入射光照射到光电管阴极K上时，产生的光电子在电场的作用下向阳极A迁移构成光电流，改变外加电压UAK，测量光电流I的大小，即可得出光电管的伏安特性曲线。1．光电效应的

2、基本特点：　　对应于某一频率光的光电效应，I—UAK关系如图2所　　图l实验原理图　　示。可见，对一定的频率，存在一电压U0，当UAK≤U0时，电流为零，U0被称为截止电压，它与阴极材料的构成有关。　　当UAK≥U0后，I迅速增加，然后趋于饱和，饱和光电流IM的大小与入射光的强度P成正比。　　对于不同频率的光，其截止电压的值不同，如图3所示。　　作截止电压U0与频率ν的关系图如图4所示。0与ν成正比关系。U但当入射光频率低于某极限值ν0(ν0不同金属有不同的值)时，不论光的强度如何，照射时间多长，都没有光电流产生。　　光电效应是瞬时效应。即使入

3、射光的强度非常微弱，只要频率大于ν0，一旦光照射靶上立即就有光电子产生。从光照射到光电子产生的间隔至多为10-9秒的数量级。2．光电效应的基本解释　　按照爱因斯坦的光量子理论，光能并不像电磁波理论所想象的那样，分布在波阵面上，而是集中在被称之为光子的微粒上，但这种微粒仍然保持着频率(或波长)的概念，频率为ν的光子具有能量E=hν，h为普朗克常数。当光子照射到金属表面上时，一次为金属中的某个电子全部吸收，而无需积累能量的时间。电子把吸收光子的能量的一部分用来克服金属表面对它的吸引力，余下的就变为该电子离开金属表面后的动能，按照能量守恒原理，爱因斯

4、坦提出了著名的光电效应方程：　　式中，A为金属的逸出功，为光电子获得的初始动能。　　该式可见，入射到金属表面的光频率越高，逸出的电子动能越大，所以即使阳极电位比阴极电位低时，也会有电子穿过两极间的势垒到达阳极形成光电流，直至阳极电位等于截止电压，这时光电流才为零，此时有关系：　　当阳极电位高于截止电压后，随着阳极电位的升高，阳极对阴极发射的电子的收集作用越强，光电流随之上升。当阳极电压高到一定程度，已把阴极发射的光电子几乎全收集到阳极，再增加UAK时I不再变化，这时光电流出现饱和。饱和光电流IM的大小与入射光的强度P成正比。光子的能量hν0　　

5、此式表明截止电压Uo是频率ν的线性函数，直线斜率k=h／e，只要用实验方法得出不同的频率对应的截止电压，求出直线斜率，就可算出普朗克常数h。爱因斯坦的光量子理论成功地解释了光电效应规律。【实验仪器】　　ZKY-GD-4智能光电效应实验仪　　【实验内容和步骤】测试前准备：　　将实验仪及汞灯电源接通(汞灯及光电管暗箱遮光盖盖上)，预热20分钟。调整光电管与汞灯距离为约40cm并保持不变。按“调零确认/系统清零”键，系统进入测试状态。　　1．测普朗克常数h　　a)测量截止电压时，“伏安特性测　　试／截止电压测试”状态键应为截止电压测试状态，“电流量程

6、”开关应处于10-14A。　　b)使“手动／自动”模式键处于手　　动模式。　　c)将直径4mm的光阑及　　的滤色片装在光电管暗箱光输入口上，打开汞灯遮光盖。　　d)此时电压表显示UAx的值，单位为伏；电流表显示与UAx对应的电流值I，从低到高　　调节电压(绝对值减小)，观察电流值的变化，寻找电流刚好为零时对应的UAK，以其绝对值作为该波长对应的U0的值。　　2．测光电管的伏安特性曲线　　a)测量时，“伏安特性测试／截止电压测试”状态键应为伏安特性测试状态。“电流　　量程”开关应拨至10-11A档，并重新调零。　　b)将直径4mm的光阑及所选谱线

7、的滤色片装在光电管暗箱光输入口上。c)分别测量五种滤光片从0-50V，每间隔2V，所得到的电流值。3．测电流与光阑的关系　　a)选定一个波长的滤光片，装好。b)在L=400mm,的条件下　　c)测出不同光阑直径的电流并作图4．测电流与距离L的关系　　选择一个波长的滤光片装好；　　在=4mm，U=20V的条件下　　测量不同距离的电流并作图【实验数据】　　1、测普朗克常数h波长频率U0(*10)--(*10)-14405-436-(V)-546-(*10)-28577-最小二乘法求最佳线性公式有公式：y=A+Bx　　B=　　A=　　2、测光电管的伏

8、安特性曲线啊　　U(V)I(*10)λ=365nmI(*10)-11-11　　000246810121416λ=405nmI(*10)λ=436nmI