热释电材料及其应用(）

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1、热释电材料及其应用王文瀚12S0110291热释电效应热释电效应指的是极化强度随温度改变而表现出的电荷释放现象，宏观上是温度的改变使在材料的两端岀现电压或产生电流。考虑一个单畴化的铁电休，其屮极化强度的排列使靠近极化矢量两端的表面附近出现束缚电荷。在热平衡状态下，这些束缚电荷被等量反号的自由电荷所屏蔽，所以铁电休对外界并不显示电的作用。当温度改变时，极化强度发生变化，原先的自由电荷不能再完全屏蔽束缚电荷，于是表而出现自由电荷，他们在附近空间形成电场，对带电微粒有吸引或者排斥作用。通过与外电路连接，则可在电路屮观测到电流。升温和降温两种情况下电流的方向相反，与铁电体屮的压电效应相似，热释电

2、效应中电荷或电流的出现是由于极化改变后对口由电荷的吸引能力发生变化，使在相应表而上自由电荷增加或减少。与压电效应不同的是，热释电效应屮极化的改变由温度变化引起，压电效应屮极化的改变则是由应力造成的。屈于具冇特殊极性方向的10个极性点群的品休具有热释电性，所以常称它们为热释电休。其中大多数的极化可因电场作用而重新取向，是铁电体。经过强直流电场处理的铁电陶瓷和驻极体，其性能可按极性点群晶休来描写，也具有热释电效应。2热释电效应的描述热释电效应的强弱由热释电系数来表示，假设整个晶体的温度均匀地改变，则极化的改变可由下式给出：1%=煞,眈=1,2,3dT其屮P为极化强度，：T为温度，其单位为cm

3、2K^o热释电系数符号通常是相对于晶体压电轴的符号定义的。按照IRE标准的规定，晶轴的正端沿该轴受张力时出现正电荷的一端。在加热时，如果靠正端的一而产生正电荷，就定义热释电系数为正，反之为负。铁电体的口发极化一般随温度升高而减小，故热释电系数为负。但相反的情况也是冇的，例如罗息盐在英居里点附近自发极化随温度升高而增大。在研究热释电效应时，必须注意边界条件和变温的方式。因为热释电体都具冇压电性，所以温度改变时发生的形变也会造成极化的改变，这也是对热释电效应的贡献。在均匀受热（冷却）的前提下，根据实验过程屮的机械边界条件可将热释电效应分为两类。如果样品受到夹持（应变恒定），则热释电效应仅来源

4、于温度改变造成的极化改变，称为初级热释电效应（primary）或恒应变热释电效应。通常，样品在变温过程中并不受到夹持，而是处于白由的（应力恒定）的状态。在这种情况卞,样品因为热膨胀发生的形变通过压电效应改变极化，这一部分贡献叠加到初级热释电效应上。恒应力样品在均匀变温时表现出來的这一附加的热释电效应称为次级热释电效应热释电效应（secondary）。恒应力条件下的热释电效应是初级和次级热释电效应的叠加。恒应力热释电系数等于初级热释电系数与次级热释电系数Z和。热释电器件中的热释电体往往既非受夹持，也卄完全自由，而是出于部分夹持状态。这种情况下热释电系数被称为部分夹持热释电系数。如果样品被非

5、均匀的加热（冷却），则其中将形成应力梯度，后者通过压电效应也对热释电效应有贡献，这种因非均匀变温引入的热释电效应为第三热释电效应（tertiary）或假（false）热释电效应。称为假热释电效应是因为任何压电体都可能表现出这种热释电效应，而在均匀变温的条件下，不屈于极性点群的压电体是不可能有热释电效应的。在测量时要保证样品受热均匀，以排除假热释电效应。以上讨论的都是可称为矢量热释电效应，因为它反映的是电偶极矩（矢量）随温度的变化。一般来说晶体也具有电四极矩，后者在温度改变时也会发生变化，这种变化应该用张量來描述，因而称为张量热释电系数，虽然有迹象表明，这种现彖很可能是存在的，但述没有得到

6、确切的证实。一般认为，既是它存在也是非常微弱的。自发极化几图1热释电材料极化强度与温度的关系热释电材料的自发极化几，的温度特性如图1所示，对于常用的热释电材料在热释电性遭到热破坏以前，热释电系数的绝对值有随温度升高而增大趋势。这是因为温度升高时热运动倾向于扰乱材料中电矩的冇序方向，使自发极化强度减小。在居里点7；附近自发极化急剧下降，而远离居里温度时，其自发极化随温度的变化就相对比较小。也就是说在居里温度附近，热释电效应比较强。由上所述，材料中存在热释电效应的两个前提是：首先具有自发极化，即材料结构的某些方向上的止负电荷中心不重合（存在电偶极矩）；二是温度变化，即热释电材料是反映材料在温

7、度变化状态下的性能。在实际测量屮，会发现在居里温度以上，口发极化并不等于零，这主要是热释电材料的缺陷、尺寸和退极化场等等造成的。3热释电材料目前，热释电材料主要可分为三种：单晶材料、高分了有机聚合物及复合材料、金属氧化物陶瓷及薄膜材料。3.1单晶材料单晶材料如TGS（硫酸三廿肽）、DTGS（宛化的TGS）、CdS、LiTaCh、LiNbO3>SBN（锐酸總锁）、PGO（错酸铅）、KTN（钳锐酸钾）等，它们具有灵皱度高、稳定性好、可靠