双光束干涉ppt课件.ppt

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1、1）平行平板产生的干涉——等倾干涉2.分振幅法双光束干涉2）楔形平板产生的干涉——等厚干涉（1）楔形平板等厚干涉；（2）劈尖等厚干涉；（3）牛顿环等厚干涉。2.分振幅法双光束干涉与分波面法双光束干涉相比，分振幅法产生干涉的实验装置因其既可以使用扩展光源，又可以获得清晰的干涉条纹，而校广泛地应用。pS*分波面法分振幅法·p薄膜S*2.分振幅法双光束干涉1）平行平板产生的干涉——等倾干涉由扩展光源发出的每一族平行光线经平行平板反射后，都会聚在无穷远处，或者通过图示的透镜会聚在焦平面上，产生等倾干涉。CBANS（1）等倾干涉的强度分布其规律主要取决

2、于经平板反射后所产生的两束光,到达焦平面F上P点的光程差.由光路可见,该光程差为CBANS(1)等倾干涉的强度分布假设平板的厚度为h，入射角和折射角分别为1和2，则由几何关系有(1)等倾干涉的强度分布再利用折射定律可得到光程差为进一步，由于平板两侧的折射率与平板折射率不同,无论是n0＞n，还是n0＜n，从平板两表面反射的两支光中总有一支发生“半波损失”。(1)等倾干涉的强度分布如果平板两侧的介质折射率不同，并且平板折射率的大小介于两种介质折射率之间，则两支反射光间无“半波损失”贡献。(1)等倾干涉的强度分布情况1：n1

3、n1>n2>n3有有没有无无没有情况3：n1n3有无有情况4：n1>n2n2>n3无n1n3有n1>n2

4、2)的位置为暗条纹。(1)等倾干涉的强度分布如果设想平板是绝对均匀的，折射率n和厚度h均为常数，则光程差只决定于入射光在平扳上的入射角1。(1)等倾干涉的强度分布CBANS具有相同入射角的光经平板两表面反射所形成的反射光，在其相遇点上有相同的光程差，也就是说,凡入射角相同的光，形成同一干涉条纹。(1)等倾干涉的强度分布（2）等倾干涉条纹的特性透镜光轴与平行平板G垂直时，等倾干涉条纹是一组同心圆环，其中心对应l=2=0的干涉光线。（2）等倾干涉条纹的特性由G上、下表面反射的两支光通过M和L后,会聚于透镜焦点P0,P0就是焦平面上等倾干涉

5、圆环的圆心。（2）等倾干涉条纹的特性等倾条纹的位置只与形成条纹的光束入射角有关，而与光源上发光点的位置无关，所以光源的大小不会彩响条纹的可见度。①等倾圆环的条纹级数由(17)式可见，愈接近等倾圆环中心，其相应的入射光线的角度2愈小，光程差愈大，干涉条纹级数愈高。①等倾圆环的条纹级数设中心点的干涉级数为m0，由(17)式有因而通常，m0不一定是整数，即中心未必是最亮点。ml是靠中心最近的亮条纹的级数(整数)，0<<1。①等倾圆环的条纹级数故经常把m0写成由中心向外计算，第N个亮环的干涉级数为[ml-(N-1)]，该亮环的张角为1N，它可由

6、②等倾亮圆环的半径与折射定律n0sin1N=nsin2N确定。将(19)式与(22)式相减，得到②等倾亮圆环的半径一般情况下，1N和2N都很小，近似有，因而由上式可得②等倾亮圆环的半径相应第N条亮纹的半径rN为②等倾亮圆环的半径式中，f为透镜焦距。②等倾亮圆环的半径所以较厚的平行平板产生的等倾干涉圆环，其半径要比较薄的平板产生的圆环半径小。②等倾亮圆环的半径③等倾圆环相邻条纹的间距为该式说明，愈向边缘(N愈大)，条纹愈密。(3)透射光的等倾干涉条纹如图所示，由光源S发出、透过平板和透镜到达焦平面上P点的两支光，没有附加半波光程差的贡献

7、,光程差为(3)透射光的等倾干涉条纹SLP它们在透镜焦平面上同样可以产生等倾干涉条纹。(3)透射光的等倾干涉条纹经平板产生的两支透射光和两支反射光的光程差恰好相差/2，相位差相差，因此，透射光与反射光的等倾干涉条纹是互补的。(3)透射光的等倾干涉条纹应当指出，当平板表面的反射率很低时，两支透射光的强度相差很大，因此条纹的可见度很低，而与其相比，反射光的等倾干涉条纹可见度要大得多。(3)透射光的等倾干涉条纹40.963.84=3.7反射光干涉透射光干涉100960.0496=3.8410040.044=0.16960.160.96=

8、0.16对于空气—玻璃界面，接近正入射时所产生的反射光等倾条纹强度分布和透射光等倾条纹的强度分布.(3)透射光的等倾干涉条纹反射光强分布透射光强分布(3)透射光的等