格里菲斯理论.doc

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1、4.3.6格里菲思(Griffith)理论以上各种理论都把材料看作连续的均匀介质，格里菲思理论则有所不同。格里菲思认为：材料内部存在着许多细微裂隙，在力的作用下，这些细微裂隙的周围，特别是缝端，可以产生应力集中现象。材料的破坏往往从缝端开始，裂缝扩展，最后导致材料的完全破坏。下面我们较详细地导出格里菲思破坏准则。设岩石中含有大量的方向杂乱的细微裂隙，其中有一系列如图4-22所示，它们的长轴方向与大主应力成角。按照格里菲思概念，假定这些裂隙是张开的，并且形状类似于椭圆。研究证明，即使在压应力情况下，只要裂隙的

2、方位合适，则裂隙的边壁上也出现很高的拉应力。一旦这种拉应力超过材料的局部抗拉强度，在这张开裂隙的边壁上开始破裂。图4-22细微裂隙受力示意图图4-23椭圆裂隙周围材料上的应力为了确定张开的椭圆裂隙边壁周围的应力，作了如下简化假定：1)这椭圆可以作为半无限弹性介质中的单个孔洞处理，即：假定相邻的裂隙之间不相互影响，并忽略材料特性的局部变化；2)椭圆及作用于其周围材料上的应力系统可作为二维问题处理，即把裂缝的三维空间形状和裂缝平面内的应力的影响忽略不计。这些假定所引起的误差将小于±10%。在分析中，按岩石力学中

3、的习惯规定，应力以压为正，以拉为负，以及。取轴沿着裂隙的方向(椭圆长轴方向)，y轴正交于裂隙面方向(椭圆短轴方向)。椭圆裂隙的参数方程式如下(见图4-23)：；（4-45)式中，和b——椭圆的长半轴和短半轴(mm)；—对轴的偏心角(º)。椭圆的轴比用下式表示：椭圆裂隙周壁上偏心角为的任意点的切向应力可用弹性力学中的英格里斯(1nglis)公式表示：(4-46)因为在岩石内的裂隙很狭，即轴比m很小，形状扁平，所以最大的拉应力显然发生在靠近椭圆裂隙的端点处，也就是说，发生在角很小的地方。考虑到当。时，以及，我们

4、可以将式(4-46)写成：(4-47)其中高次项已略去。显然，切向应力是偏心角的函数，周边上不同位置处(用表示)有着不同的。周边开裂必发生在为最大的位置。为了求得最大的以及对应的位置，将上式对角求导，并令其导数等于零，即：(4-48)从而求得的最大值及其对应的偏心角为：(4-49)(4-50)考虑到和与大主应力、小主应力，有下列关系式：(4-51)(4-52)式(4-49)可以表示为：(4-53)上式表明，在给定的与作用下，m为定值时，裂隙周边壁上的最大切向应力仅与所研究裂隙的方位角(裂隙与大主应力之间的夹

5、角)有关，我们知道，岩石中的细微裂隙是杂乱的，任何一个方位都是存在的。不同方位的裂隙就有不同的最大切向应力。在这许多方位的许多裂隙中间，必然存在着最大切向应力为最大的裂隙，该裂隙的方位角以及最大切向应力的极值，可用求导法则求取。为此将式(4-53)对求导，并令其导数等于零：(4-54)根据上式可知，有两种情况，一种情况是：(4-55)第二种情况是：(4-56)或上式化简为：(4-57)裂隙方向符合式(4-55)及式(4-57)时，该裂隙的最大切向应力达极值。将式(4-55)及式(4-57)分别代人式(4-6

6、3)即可求得极值。当时，或90º，即cos2=±1，将它代人式(4-53)，即可求得的四个可能极值：；0；；0(4-58)当把式(4-57)代人将它代人式(4-53)，即可求得的两个可能极值(4-59)(4-60)上面表明共有六个极值，其中最大拉应力达到该处的抗拉强度时岩石就破坏，开裂就从该处开始。前面四个可能极值发生在方位与平行和正交的裂隙中，后面两个可能极值则发生在方位与斜交的裂隙中。如果发生在与斜交的裂隙中，则它只有在时才存在，这就要求：(4-61)考察式(4-60)为最大拉应力：(4-62)如果不等

7、式(4-61)不被满足，即，则可以知道，必为负值(拉应力)，危险裂隙的方位不是与斜交，而是平行或正交于方向。考察式(4-58)中四个可能极值，显然其中的第一个为最大拉应力(4-63)式(4-62)和式(4-63)中的达到某一临界值就破坏。m不易测量出来，但是如果做垂直于椭圆平面(即垂直于椭圆长轴)的岩石单轴抗拉试验，求得抗拉强度，则知道这时的。，从式(4-63)可以得到它说明了材料破坏时边壁应力与椭圆轴比的乘积必须满足的关系。把这一关系代人式(4-62)和式(4-63)，即可得到下列格里菲思强度理论的破坏准

8、则：(4-64)(4-65)这个准则也可用应力和来表示，为此将代入方程式的左端，得到：(4-66)式(4-66)是—平面内的一个抛物线方程式，见图4-24()。它表明一个张开椭圆细微裂隙边壁上破坏开始时的剪应力和正应力的关系。由图看出，这条曲线的形状与莫尔包络线相似。该线在负象限内明显弯曲。它表明其抗拉强度要比由莫尔—库伦直线包络线推断出来的合理得多。它与实际测定的抗拉强度是一致的。图4-24格利菲思破坏准则在平