《大学物理作业》PPT课件.ppt

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1、5-9若电荷均匀地分布在长为L的细棒上，求证：（1）在棒的延长线上，且离棒中心为r处的电场强度为：（2）在棒的垂直平分上，且离棒中心为r处的电场强度为：证明：（1）考虑棒的延长线上距棒中心为r的P点；取坐标如右图所示；在棒上x处取线元dx，线元dx的带电量dq为：若棒为无限长（即L），试将结果与无限长均匀带电直线的电场强度相比较。即，的大小dE为：的方向为：沿x轴正向；应用电场强度的叠加原理，得到总场强的大小E为：即，总场强的方向为：沿x轴正向。dq在P点的场强的大小dE为：（2）考虑棒的垂直平分线上距棒中心为

2、r的B点；在棒上x处取线元dx，线元dx的带电量dq为：取坐标如右图所示；该dq在B点产生的场强的大小dE为：即，的方向：如右图所示；将分解为：注意到：所以即，积分得：所以，B点的电场强度为：当L→∞时，注意到：结果与无限长带电直线周围的电场强度分布相同；这说明，只满足，带电长直细棒就可看作为无限长带电直线。5-10一半径为R的半球壳，均匀地带有电荷，电荷面密度为，求球心处电场强度的大小。将半球壳分割为一组平行细圆环，任一个圆环所带电荷元在点O激发的电场强度为解由于平行细圆环在点O激发的电场强度方向相同，利用几何关

3、系统一积分变量，有积分得球心的电场强度为或yz和zx平面，立方体的一个顶点为坐标原点。现将立方体置于电场强度为的非均匀电场中，求立方体各表面的电场强度通量。解：对立方体的各个顶点标上符号，如右图所示，（1）对于ABOC平面，x=0=恒矢量所以，（2）对于DFGH平面，x=a=恒矢量所以，5-15如图所示，边长为a的立方体，其表面分别平行于xy、（3）对于BGHO平面，所以，（4）对于AFDC平面（类似于BGHO平面），所以，（5）对于ABGF平面，所以，（6）对于CDHO平面（类似于ABGF平面），所以，因此，整个

4、立方体表面的电场强度通量为：5-17设半径为R的球体内，其电荷为对称分布，电荷体密度为解:k为一常数；试用高斯定理求电场强度与r的函数关系。（你能用电场叠加原理求解这个问题吗？）电场分布也是球对称的，同心球面由于电荷分布具有球对称性，所以上各点电场强度的大小为常量；以同心球面为高斯面，则有：当0≤r≤R时,高斯面所包围的电荷电量q为:应用高斯定理，得：故：或，（0≤r≤R）当r>R时，高斯面所包围的电荷电量q为:应用高斯定理，得：故：或，（r>R）5-20一个内外半径分别为R1和R2的均匀带电球壳，总电荷为Q1，球

5、壳外同心罩一个半径为R3的均匀带电球面，球面电荷为Q2，求电场分布。电场强度是否为离球心距离的连续函数？试分析。解：如右图所示，球壳和球面将空间分为四个部分；（1）求球壳内部空间的场强E1由于电荷分布具有球对称性，所以电场的分布也具有球对称性；在球壳内部空间作一半径为r的球面为高斯面S1，如右图所示；则S1面上各点所以，高斯面S1内的电荷q为：所以，由高斯定理得到球壳内部空间的电场强度E1为：（2）求球壳内空间的场强E2在球壳内空间作一半径为r的球面为高斯面S2，如右图所示；类似（1）的分析，得到：高斯面S2内的电

6、荷q为：由高斯定理，得到场强E2为：（3）求球壳与球面间空间的场强E3在球壳与球面间作一半径为r的球面为高斯面S3，如右图所示；类似（1）的分析，得到：高斯面S3内的电荷q为：由高斯定理，得到场强E3为：（4）求球面外空间的场强E4在球壳与球面间作一半径为r的球面为高斯面S4，如上图所示；类似（1）的分析，得到：高斯面S4内的电荷q为：由高斯定理，得到场强E4为：电场强度分布为：电场强度的方向均沿矢径方向。各区域的电场强度分布如右图所示。在带电球面的两侧，电场强度的左右极限不同，电场强度不连续，而在紧贴r=R3的带

7、电球面两侧，电场强度的跃变量ΔE为：这一跃变是将带电球面的厚度抽象为零的结果，且具有普遍性。实际的带电球面都是有一定厚度的球壳，球壳内外的电场强度也是连续变化的，如本题中带电球壳内外的电场E2，如果球壳的厚度变小，E2的变化就变陡，最后当厚度趋向于零时，E2的变化就变成为跃变。场强度：（1）rR2解：由于电荷分布在无限长的同轴圆柱面上，电场强度也一定呈对称性分布，沿矢径方向。（1）求r

8、以，这个高斯面内的电荷q为：q=0应用高斯定理，得：，即：5-21两个带有等量异号电荷的无限长同轴圆柱面，半径分别为R1和R2（R1>R2），单位长度上的电荷为λ；求离轴线为r处的电（2）求R1