非惯性系惯性力课件.ppt

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1、§2-2非惯性系惯性力我们知道牛顿定律只在惯性系中成立，可是，在实际问题中，有时我们又必须在非惯性系中去观察和处理问题。那么物理上如何解决这个问题的呢？通过本节的讨论，我们将会看到，如果引入一个惯性力的概念，那么我们在非惯性系中将仍可沿用牛顿定律的形式而使问题得到简化。11、惯性力的提出设有一质量为m的小球，放在一小车光滑的水平面上，平面上除小球(小球的线度远远小于小车的横向线度）之外别无他物，即小球水平方向合外力为零。然后突然使小车向右对地作加速运动，这时小球将如何运动呢？(1)地面上的观察者

2、：小球将静止在原地，符合牛顿第一定律；(2)车上的观察者：小球以－as相对于小车作加速运动；2注意：此时小车是非惯性系，那么小车上的观察者如何解释呢？我们假设车上的人熟知牛顿定律，尤其对加速度一定是由力引起的印象至深，以致在任何场合下，他都强烈地要求保留这一认知，于是车上的人说：小球之所以对小车有-as的加速度，是因为受到了一个指向左方的作用力，且力的大小为-mas；但他同时又熟知，力是物体与物体之间的相互作用，而小球在水平方向不受其它物体的作用,因此，物理上把这个力命名为惯性力。3(2)惯性力

3、的大小等于研究对象的质量m与非惯性系的加速度as的乘积，——而方向与as相反，即注意式中m是研究对象的质量，即在同一非惯性系中若选取的研究对象不同，其质量不同，则f﹡不同；2、惯性力的特点(1)惯性力不是物体间的相互作用。因此，没有反作用。另外f﹡与as有关，非惯性系相对于惯性系的加速度的形式不同，则f﹡也不同。后面将从三个方面加以说明。43、非惯性系中的运动定律的形式设有惯性系O和非惯性系O，O系以加速度as相对于O系运动，现在O系中有一质点，其质量为m，且相对于O系以相对加速度a/运

4、动，于是质点m相对惯性系的加速度a=as+a/现在惯性系O中运用牛顿定律得因为我们已引入惯性力，所以上式为这就是在非惯性系中运动定律的形式.即：在非惯性系中运用牛顿定律时，对研究对象除了分析其受到的真实力以外，还必须加上其受到的惯性力；而等式右边则只考虑研究对象相对于非惯性系的相对加速度a/。5作直线加速运动的非惯性系中的惯性力1）此时的惯性力具有最简形式，2）若非惯性系（即牵连运动）是恒加速运动，这时惯性力仅与牵连运动有关，即仅与非惯性系相对于惯性系的加速度有关。惯性力将具有与重力相类似的特

5、性，即与惯性质量正比。6匀角速转动的非惯性系中的——惯性离心力*惯性离心力的引入：如图所示，在光滑水平圆盘上，用一轻弹簧栓一小球，圆盘以角速匀速转动，这时弹簧被拉伸后而静止。地面观察者：小球受到弹性力，且指向圆心，作圆周运动；圆盘上观察者：小球受到弹簧拉力，且指向圆心，但小球仍处于静止状态，为解释这一现象引入此时即称为惯性离心力。7*地球自转对重力的影响支持力N、引力F引、惯性离性力ƒ*c作用下处于平衡态，而地面上的观察者通常总是把地面上的物体作二力平衡来处理，即认为物体在重力W和支持力N

6、作用下达到平衡态，因此重力W实际上应是F引和ƒ*c的合力，即：由是得NF引ƒ*cW以地球为参照系，考虑地球的自转,于是地面上任何一个物体都是在三个力：8我们知道，在地球的两极，地球自转半径为零，故物体重力不受自转影响，该处重力=引力，设该处重力加速度为g0,则F=mgo,于是，式中是物体所在处的纬度，F引ƒ*cWrRN9略去高阶无穷小量得即　　　　　　　　　　　　是一个无穷小量，利用二项式定理再次略去高阶无穷小，得10可见地面上物体的重力大小随纬度而变化，其方向也不严格指向地心，——故

7、常说重力方向为铅垂方向，但由结果看出，重力随纬度变化并不明显，通常可以忽略。11在转动的非惯性系中，研究对象相对于非惯性系还有相对运动时，惯性离心力：其与牵连运动有关，与对象在非惯性系中的位置有关。科里奥利力：其与牵连运动有关，还与对象对非惯性系的相对运动有关，则研究对象受到的惯性力有：12科氏力的引入一圆盘绕铅直轴以角速转动，盘心有一光滑小孔，沿半径方向有一光滑槽，槽中有一小球被穿过小孔的细线所控制，使其只能沿槽做匀速运动，现小球沿槽以v相向外运动。从圆盘上观察，则小球仅有径向匀速运动，

8、即小球处于平衡态，径向：惯性离心力，牵引张力平衡；横向：必需有一力与槽的侧向推力N平衡，这个力即为科里奥利力显然，科里奥利力不属于相互作用的范畴，是在非惯性系中观察到的，其既与牵连运动有关，又与物体对牵连参照系的相对运动有关。13傅科摆；fk*v落体偏东；江岸的冲刷（北半球）；vvfk*fk**科氏力在一些自然现象中的作用14信风；据历史记载，第一次世界大战期间，英、德在阿根廷附近马尔维纳斯岛的洋面上进行了一次大战。当德国军舰位于英国军舰北方大约6-7km时，英舰炮手瞄准德舰开炮，奇怪的