《弹性力学》PPT课件.ppt

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1、第四章平面问题的极坐标解答要点：（1）极坐标中平面问题的基本方程：——平衡微分方程、几何方程、物理方程、相容方程、边界条件。（2）极坐标中平面问题的求解方法及应用应用：圆盘、圆环、厚壁圆筒、楔形体、半无限平面体等的应力与变形分析。§4-1极坐标中的平衡微分方程§4-2极坐标中的几何方程与物理方程§4-3极坐标中的应力函数与相容方程§4-4应力分量的坐标变换式§4-5轴对称应力与相应的位移§4-6圆环或圆筒受均布压力压力隧洞§4-7压力隧洞§4-8圆孔的孔口应力集中§4-9半平面体在边界上受法向集中力§4-10半平面体在边界上受法向分布力主要内容§4-1极坐标中的平衡微分方程1.极坐

2、标中的微元体xyOPABC体力：应力：PA面PB面BC面AC面应力正向规定：正应力——拉为正，压为负；剪应力——r、θ的正面上，与坐标方向一致时为正；r、θ的负面上，与坐标方向相反时为正。xyOPABC2.平衡微分方程考虑微元体平衡（取厚度为1）：将上式化开：（高阶小量，舍去）xyOPABC两边同除以：两边同除以，并略去高阶小量：xyOPABC——剪应力互等定理两边同除以当dr,dθ→0时，有于是，极坐标下的平衡方程为：（4－1）方程（4－1）中包含三个未知量，而只有二个方程，是一次超静定问题，需考虑变形协调条件才能求解。xyOPABC§4-2极坐标中的几何方程与物理方程1.几何方

3、程xyOPAB(1)只有径向位移，无环向位移。径向线段PA的相对伸长：（a）径向线段PA的转角：（b）线段PB的相对伸长：（c）环向线段PB的转角：（d）xyOPBA径向线段PA的相对伸长：（a）径向线段PA的转角：（b）环向线段PB的相对伸长：（c）环向线段PB的转角：（d）剪应变为：（e）yxOPBA(2)只有环向位移，无径向位移。径向线段PA的相对伸长：（f）径向线段PA的转角：（g）环向线段PB的相对伸长：环向线段PB的转角：（h）（i）剪应变为：（j）径向线段PA的相对伸长：（f）径向线段PA的转角：（g）环向线段PB的相对伸长：（h）环向线段PB的转角：（i）剪应变为：

4、（j）yxOPBA(3)总应变整理得：（4－2）——极坐标下的几何方程2.物理方程平面应力情形：平面应变情形：（4－3）（4－4）弹性力学平面问题极坐标求解的基本方程：平衡微分方程：（4－1）几何方程：（4－2）物理方程：（4－3）(平面应力情形)边界条件：位移边界条件：应力边界条件：为边界上已知位移，为边界上已知的面力分量。（位移单值条件）rrrrlra取半径为a的半圆分析，由其平衡得：弹性力学平面问题极坐标求解的基本方程：平衡微分方程：（4－1）几何方程：（4－2）物理方程：（4－3）(平面应力情形)边界条件：位移边界条件：应力边界条件：（1）平衡方程：（2-2）（2）几何方程

5、：（2-9）（3）物理方程：（2-15）（4）边界条件：（1）（2）（位移边界条件）（应力边界条件）弹性力学平面问题直角坐标下的基本方程直角坐标下按应力求解平面问题的基本步骤（常体力情形）（1）(2-27)（2）然后将代入式（2-26）求出应力分量：先由方程（2-27）求出应力函数：(2-26)（3）再让满足边界条件和位移单值条件（多连体问题）。(2-28)（无体力情形）应力函数的求解方法：（1）逆解法；（2）半逆解法。§4-3极坐标中的应力函数与相容方程（1）极坐标下应力分量与应力函数的关系；（2）极坐标下应力函数表示的相容方程的形式。本节要点：1.直角坐标下应力分量与变形协调方

6、程（相容方程）应力分量的求取：由平衡微分方程（无体力情形）：(2-28)应力相容方程的求取：由应变协调方程（相容方程）：将物理方程、平衡微分方程代入，化简得：（2-22）代入应力分量式（2-28），得：——应力函数表示的相容方程(2-27)（2-25）物理方程：平衡微分方程：应力分量式：——直角坐标下Laplace算子xyOrPxy（1）极坐标与直角坐标间的关系：（2）应力分量的坐标变换：2.极坐标下的应力分量与变形协调方程（相容方程）(a)(b)(c)xyOrPxy由直角坐标下应力函数与应力的关系（2－26）：（4－5）可以证明：式（4－5）满足平衡方程（4－1）。说明：（3）相

7、容方程的坐标变换：极坐标下应力分量与应力函数的关系：式（4－5）仅给出体力为零时的应力分量表达式！作为作业！——直角坐标下Laplace算子在极坐标下Laplace算子的形式？(a)(b)将式(a)与(b)相加，得（3）相容方程的坐标变换：得到极坐标下的Laplace微分算子：极坐标下的相容方程为：（4－6）方程（4－6）为常体力情形的相容方程。注意：——极坐标下应力函数表示的相容方程弹性力学平面问题的极坐标求解归结为:小结：（1）由问题的条件求出满足式（4－6）的应