微元法在物理习题中的应用(全).doc

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1、电磁感应中的“微元法”和“牛顿第四定律”江苏省特级教师，江苏省丰县中学——戴儒京所谓：“微元法”所谓“微元法”，又叫“微小变量法”，是解物理题的一种方法。1.什么情况下用微元法解题？在变力作用下做变变速运动（非匀变速运动）时，可考虑用微元法解题。2.关于微元法。在时间很短或位移很小时，非匀变速运动可以看作匀变速运动，运动图象中的梯形可以看作矩形，所以，。微元法体现了微分思想。3.关于求和。许多小的梯形加起来为大的梯形，即，（注意：前面的为小写，后面的为大写），并且，当末速度时，有，或初速度时，有，这个求和的方

2、法体现了积分思想。4.无论物理规律用牛顿定律，还是动量定理或动能定理,都可以用微元法.如果既可以用动量定理也可以用动能定理解。对于使用老教科书的地区，这两种解法用哪一种都行，但对于使用课程标准教科书的地区就不同了，因为课程标准教科书把动量的内容移到了选修3-5，如果不选修3-5，则不能用动量定理解，只能用动能定理解。微元法解题，体现了微分和积分的思想，考查学生学习的潜能和独创能力。电磁感应中的微元法一些以“电磁感应”为题材的题目。可以用微元法解，因为在电磁感应中，如导体切割磁感线运动，产生感应电动势为，感应电

3、流为，受安培力为，因为是变力问题，所以可以用微元法.1.只受安培力的情况例1.如图所示，宽度为L的光滑金属导轨一端封闭，电阻不计，足够长，水平部分有竖直向上、磁感应强度为B的匀强磁场。质量为m、电阻为r的导体棒从高度为h的斜轨上从静止开始滑下，由于在磁场中受安培力的作用，在水平导轨上滑行的距离为S而停下。（1）求导体棒刚滑到水平面时的速度；（2）写出导体棒在水平导轨上滑行的速度与在水平导轨上滑行的距离的函数关系，并画出关系草图。（3）求出导体棒在水平导轨上滑行的距离分别为S/4、S/2时的速度、；一本《细节决

4、定成败》让我豪情万丈，一种用心豁达的心态、一种良好的习惯、一份计划并按时完成竟是如此重要，并最终决定一个的人成败。这本书让我对自己的人生有了进一步的认识，渴望有所突破的我，将会在以后的工作和生活中时时提醒自己，以便自己以后的人生道路越走越精彩。Bh0S/4S/2S例题图解：（1）根据机械能守恒定律，有，得。①(2)设导体棒在水平导轨上滑行的速度为时，受到的安培力为，安培力的方向与速度方向相反。用微元法，安培力是变力，设在一段很短的时间内，速度变化很小，可以认为没有变化，所以安培力可以看做恒力，根据牛顿第二定律

5、，加速度为，很短的时间内速度的变化为，而，那么在时间内速度的变化为，因为，所以，速度②2.既受安培力又受重力的情况例2.2010年南京市高考模拟题如图所示，竖直平面内有一边长为L、质量为m、电阻为R的正方形线框在竖直向下的匀强重力场和水平方向的磁场组成的复合场中以初速度水平抛出，磁场方向与线框平面垂直，磁场的磁感应强度随竖直向下的z轴按得规律均匀增大，已知重力加速度为,求：（1）线框竖直方向速度为时，线框中瞬时电流的大小；（2）线框在复合场中运动的最大电功率；（3）若线框从开始抛出到瞬时速度大小到达所经历的时

6、间为，那么，线框在时间内的总位移大小为多少？一本《细节决定成败》让我豪情万丈，一种用心豁达的心态、一种良好的习惯、一份计划并按时完成竟是如此重要，并最终决定一个的人成败。这本书让我对自己的人生有了进一步的认识，渴望有所突破的我，将会在以后的工作和生活中时时提醒自己，以便自己以后的人生道路越走越精彩。解：（1）因在竖直方向两边的磁感应强度大小不同，所以产生感应电流为(2)当安培力等于重力时竖直速度最大，功率也就最大所以（3）线框受重力和安培力两个力，其中重力为恒力，安培力为变力，我们把线框的运动分解为在重力作用

7、下的运动和在安培力作用下的运动。在重力作用下，在时间t内增加的速度为，求在安培力作用下在时间t内增加的速度为用微元法，设在微小时间内，变力可以看做恒力，变加速运动可以看做匀加速运动，加速度为，则在内速度的增加为，而，所以在时间t内由于安培力的作用而增加的速度（因为增加量为负，所以实际是减小）为，所以再根据运动的合成，时间t内总的增加的速度为=。从宏观看速度的增加为，所以=，得线框在时间一本《细节决定成败》让我豪情万丈，一种用心豁达的心态、一种良好的习惯、一份计划并按时完成竟是如此重要，并最终决定一个的人成败。

8、这本书让我对自己的人生有了进一步的认识，渴望有所突破的我，将会在以后的工作和生活中时时提醒自己，以便自己以后的人生道路越走越精彩。内的总位移大小为。从例题可以看出，所谓微元法是数学上的微积分理念在解物理题中的应用.3.重力和安培力不在一条直线上的情况例3．2008年高考江苏省物理卷第15题如图所示，间距为L的两条足够长的平行金属导轨与水平面的夹角为θ，导轨光滑且电阻忽略不计．场强为B的条形匀强磁场方