高校大学物理磁介质课件word版本.ppt

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1、高校大学物理磁介质课件电介质放入外电场中相对介电常数磁介质放入外磁场中相对磁导率反映磁介质的性质。或21.分子电流与分子磁矩构成物质的分子或原子中,每个电子绕原子核作轨道运动,具有轨道磁矩；电子本身还有自旋,具有自旋磁矩。二、顺磁性和抗磁性的微观解释io分子电流分子中所有电子的各种磁矩总和构成固有磁矩：固有磁矩可以看成由一个等效圆形分子电流i产生。3抗磁质各电子磁矩总和,对外不显磁性。顺磁质各电子磁矩总和，由于热运动，分子磁矩取向杂乱，对外不显磁性。2.无外磁场作用时的抗磁质与顺磁质时的顺磁质43.有外磁

2、场作用时的顺磁质分子的固有磁矩受力矩的作用,趋于外磁场方向排列。但由于分子热运动的影响,各分子固有磁矩的取向不可能完全整齐,外磁场越强,排列越整齐。由于这种取向排列使原磁场得到加强,但这种加强很小。有外磁场5分子的固有磁矩为零,但在外磁场的作用下产生附加磁矩。I原子核电子电子轨道磁矩与外磁场方向相同当原子中的电子在库仑力的作用下以速度绕原子核作顺时针作圆周运动时,形成电子轨道运动的磁矩。4.有外磁场作用时的抗磁质6向心力减小,则减小,轨道磁矩变小,等效为在轨道磁矩上叠加一个反方向附加磁矩。与方向相反,削弱

3、外磁场。I原子核电子电子轨道磁矩与外磁场方向相同电子受到洛仑兹力作用与库仑力相反,背离原子核。7I电子轨道磁矩与外磁场方向相反电子受到洛仑兹力与库仑力方向相同,在向心力增大的情况下,要维持轨道半径不变,必然引起电子轨道运动速度增大,以致引起磁矩增加,即在轨道磁矩上叠加一个同方向的附加磁矩。与方向相反,削弱外磁场。当电子作逆时针转动时8三、磁介质中的安培环路定理磁场强度1.磁介质的磁化束缚电流磁介质磁化后,顺磁质的分子固有磁矩沿着磁场方向排列,产生与原磁场方向相同的附加磁场。抗磁质产生与原磁场方向相反的附加

4、磁场。分子电流呈有规则排列在磁介质内部,宏观上将在磁介质表面形成电流。抗磁质顺磁质9抗磁质顺磁质束缚电流束缚电流L宏观上构成沿介质表面的等效环形电流,称为表面束缚电流或磁化电流。102.磁介质中的安培环路定理磁场强度(1)有介质时的高斯定理束缚电流在激发磁场方面与传导电流等效,激发的磁场都是涡旋场,存在介质的磁场中高斯定理仍然成立:在真空中,为外磁场;在磁介质中,是外磁场与束缚电流产生的附加磁场的合磁场。11在密绕的长直螺线管中,充满磁介质,线圈中的电流为I。取闭合回路ABCDA,求此闭合回路的磁场环流。

5、ADCBL闭合回路所包围的电流,包含传导电流I和束缚电流IS两项：(2)有介质时的安培环路定理12另外两式相比代入式子得令称为磁导率。或13则或令则为磁场强度。将NI写成14沿任一闭合路径磁场强度的环流等于该闭合路径所包围的自由电流的代数和。磁介质中的安培环路定理由于H的环流仅与传导电流I有关,而与介质无关，因此在有磁介质的空间，可以用介质中的安培环路定理来求磁场强度矢量H,然后用H与B的关系,求出空间磁感应强度的分布。→→→→15例1长直螺旋管内充满均匀磁介质,设励磁电流,单位长度上的匝数为n。求:管内

6、的磁感应强度。解:因管外磁场为零,取安培回路Ll为ab的长度。.l16例2长直单芯电缆的芯是一根半径为R1的金属导体,它与外壁R2之间充满均匀磁介质,电流从芯流过再沿外壁流回。求:介质中磁场分布。（R1

7、与外磁场方向相同或相近的磁畴逐渐增大,外磁场较强时,磁畴自发磁化方向作为一个整体,不同程度地转向外磁场方向。有外磁场当全部磁畴都沿外磁场方向时,铁磁质的磁化就达到饱和状态，该值很大,这就是铁磁质磁性大的原因。磁畴的变化可用金相显微镜观测。192.磁化曲线θ2004006008001000H/(Am-1)B/10-4TB=f(H)顺磁质的B-H曲线51015020当外磁场由+Hm逐渐减小时,B的变化落后于H的变化的现象,叫做磁滞现象,简称磁滞。由于磁滞,H=0时,磁感强度B≠0,Br叫做剩余磁感强度(剩磁)

8、,Hc称为矫顽力。3.铁磁质的磁滞回线O磁滞回线214.铁磁性材料O软磁材料O硬磁材料O矩磁铁氧体材料不同铁磁性物质的磁滞回线形状相差很大。22放在匀强磁场中的铁质球壳截面(球壳要有一定的厚度),由于空气的磁导率μ接近于1,而铁壳的磁导率至少有几千,所以空腔的磁阻比铁壳壁的磁阻大得多.所以,外磁场的磁通量绝大部分将沿着铁质球壳壁内“通过”,极少部分“进入”球内的空间。—磁屏蔽。把磁导率不同的两种磁介质放到磁场中,在它们的交界面