第10章-基本放大电路(1).ppt

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1、1第10章基本放大电路10.1共发射极放大电路的组成10.2共发射极放大电路的分析10.3静态工作点的稳定10.4射极输出器*10.5差分放大电路2一、放大的概念和本质uiiiiOuOUCC放大电路扩音机电路框图放大的含义：1.uO与ui波形相似2.负载功率PO大于信号源功率Pi放大的本质：信号源通过放大电路，将直流电源能量转换成交流信号能量，使输出信号的变化规律与输入信号相同，幅度变大。31.电压放大倍数Au=——UiUO··

2、Au

3、=——UiUOIiRSIOUSUiriRLUO.....放大电路二、放大电路的性能指标4Iiri=——Ui··2.输入电阻IiRSIOUSUiriRLUO.

4、....放大电路53.输出电阻I=——·UO·RsUsUiU00r0IORLUORsIrO.Uo.Us=0.（a）放大电路输出电阻（b）输出电阻计算示意图.....rO64.通频带fAuAum0.707AumfL下限截止频率fH上限截止频率通频带：fbw=fH–fL放大倍数随频率变化曲线75.非线性失真系数6.最大不失真输出电压7.最大输出功率与效率输入信号幅度超过一定值后，输出电压将会产生非线性失真。输出波形中的谐波成分总量与基波成分之比称为非线性失真系数D。定义为当输入电压再增大就会使输出波形产生非线性失真时的输出电压。一般以有效值Uom表示。在输出信号不失真的情况下，负载上能够获得的

5、最大功率Pom与电源消耗的功率Pv的比值。描述电源能量的利用率。用η表示。8CEBEBUCC10.1共发射极放大电路的组成共发射极接法放大电路RCRBTNPN+-ECBECICBOICEIBEIBRBEB+-IEIC9RBRCT+VCC简单画法CEBEBUCC省去一个直流电源共发射极接法放大电路RCRBT10.1共发射极放大电路的组成10+VCCRBRCC1C2T耦合电容偏置电阻集电极负载电阻基本共发射极交流放大电路的组成直流电源uiRSus信号源uoRL11ICIB各点波形RB+VCCRCC1C2uituiuotuoUCiCiBuCiBtuC=VCC-iCRCtiC=βiBt12C1TR

6、LuoRSus信号源负载C1C2---隔直流通交流。电容值应足够大，以保证在一定的频率范围内，对交流信号可视为短路。耦合电容的作用：RCRB+VCCC213放大电路必须设置合适的静态工作点，使整个信号波形处于放大区。即晶体管必须偏置在放大区----发射结正偏，集电结反偏。静态工作点14不设工作点引起的波形失真OQuBE/ViBibtOiBOtuBE/VuiuCEiCictOOiCQOtuCEuce交流负载线RB交流叠加在直流之上15放大电路分析静态分析动态分析估算法图解法微变等效电路法图解法10.2共发射极放大电路的分析1610.2.1静态分析静态分析的任务：确定静态值（直流值）UBE、I

7、B、IC和UCE。用放大电路的直流通路来分析。放大电路没有输入信号时的工作状态称为静态。ui=0C1TRLuoRCRBVCCC2171、估算法画出直流通路UCE=VCC-ICRCIC=IB硅管的UBE约为0.6V锗管的UBE约为0.2VIB=VCC–UBERBRCICUCEUBERBIB+VCCIE182.图解法例：在基本共射放大电路中，已知VCC=12V,RC=4k，RB=280k，三极管的特性曲线如图所示，试求静态值。解：先估算IB:12-0.6280=~~40µAIB=VCC–UBERB19将方程UCE=VCC-ICRC所表示的直线：直流负载线RCICUCEUBERBIBIE画

8、在三极管输出特性曲线的坐标平面上1RC即为直流负载线的斜率+12V4K280K20直线上的两点:N点:IC=VCC/RC=3mA,UCE=0M点:IC=0,UCE=VCC=12V0IB=0µA20µA40µA60µA80µA1231.5VCCRCN24681012VCCMQ直流负载线静态工作点IC/mAUCE/V求得静态值为:IC=1.5mA；UCE=6V；IB=40µA2110.2.2放大电路的动态分析放大电路有输入信号（交流）时的工作状态称为动态。动态分析是在静态值确定后,分析信号的传输情况。加入输入信号后，三极管的各个电压和电流都含有直流分量和交流分量。可先根据输入ui,在输入特性图

9、上画出iB的波形，再根据iB的变化在输出特性图上画出iC和vCE的波形，从而得到v0与vi之间的相位关系和动态范围。22例：已知VCC=12V,RC=RL=4k,RB=280k，C1=C2=50F，三极管的特性曲线如图所示。输入信号ui=Uimsint=0.02sint(v)1、图解法(结果不精确)VCCRBRCC1C2TuBEuCEiBiCuiuo++RL23tUBE/V00.6=tuBE/V00.60.62