热力学与统计物理的.doc

《热力学与统计物理的.doc》由会员上传分享，免费在线阅读，更多相关内容在行业资料-天天文库。

1、实用文档第一章热力学的基本规律1.热力学的平衡状态⑴热力学的研究对象是由大量微观粒子组成的有限宏观系统.与系统发生相互作用的其他物体称为外界.按照系统与外界的相互作用状态，可将系统分为以下三种：①孤立系：与外界既不发生质量交换，也不发生能量交换的系统；②闭系：可与外界发生能量交换，而不发生质量交换的系统；③开系：可与外界发生能量、质量交换的系统.⑵热力学平衡态：当一个孤立系经过足够长的时间，将会达到这样一种状态，在这种状态下，系统的各种宏观性质在长时间内部发生变化，称之为热力学平衡态.⑶状态参量：在热力学平衡态下，系统的各种宏观性质不再变化而拥

2、有固定值，用这些固定值就可以确定系统的宏观状态.一般情况下，描述一个系统的状态参量有：热学参量（温度）、几何参量（体积）、力学参量（压强）和电磁参量（、）.2.物态方程⑴描述系统的状态参量之间关系的方程称为物态方程，以简单的固液气系统为例，其物态方程可表示为：另外，定义几个与物态方程有关的物理量：①等压膨胀系数：；②等容压力系数：；③等温压缩系数：.根据物态方程，可得关系式：;故可得三个系数之间的关系为：.⑵气体的物态方程①理想气体状态方程：.②实际气体的范德瓦尔斯方程：，其中为压强修正项，是体积修正项。⑶简单固体与液体的物态方程对于简单固体和

3、液体，可通过实验测得体胀系数和等温压缩系数，它们的特点如下：①固体和液体的膨胀系数是温度的函数，与压强近似无关。②和的数值都很小，在一定的温度范围内可以近似看成常量。由此可得，物态方程为：。标准文案实用文档⑷顺磁性固体将顺磁性固体置于磁场中，顺磁性固体会被磁化。磁化强度，磁场强度与温度的关系：。①实验测得一些顺磁性固体的磁物态方程为：；②另一些顺磁性固体的磁物态方程为：，其中，和是常量，其数值因不同的物质而异。1.功⑴气体准静态过程的体积功：。⑵液体表面张力做功：，为单位长度的表面张力。⑶电介质准静态过程中电位移改变时外界所作的功为：。磁介质准

4、静态过程中磁感应强度改变时外界所作的功：。2.热力学第一定律若系统经历一个无穷小的过程，则系统内能的增量与外界做功和外界传热的关系为：。热力学第一定律表明，做功与热量传递在改变系统内能上是等效的。3.热容与焓⑴热容：一个系统温度升高所吸收的热量，即，热容是一个广延量，用表示物质的热容，成为摩尔热容。⑵系统在等容过程的热容用符号表示：。⑵系统在等压过程中的热容用符号表示：；引入状态函数焓：，则有。4.气体的内能⑴从微观角度看，在没有外场的情形下，气体无规则运动的能量包括分子的动能、分子之间相互作用的势能以及分子内部运动的能量。⑵根据焦耳的自由膨胀

5、实验，理想气体的内能只是温度的函数，与体积无关，即从微观上看，理想气体的内能只是分子的动能。于是可得：①；；②；。根据焓的定义：，可得，再设，得：，（迈耶公式）。5.理想气体的准静态过程⑴等温过程：；标准文案实用文档⑵等容过程：；⑶等压过程：；⑷绝热过程：。注：系数可通过测定空气中的声速获得。声音在空间中传播时，介质空间会发生周期性的压缩与膨胀，自然导致压强的变化。由于气体的导热系数很小，因此在声音传播过程中，热量传导很难发生，故可认为是绝热过程，因此根据牛顿的声速公式可得其中为气体密度，为单位质量气体的体积。1.热力学第二定律⑴克劳修斯表述：

6、不可能把热量从低温物体传到高温物体而不引起其它变化。⑵开尔文表述：不可能从单一热源吸收热量使之完全变成有用的功而不引起其它变化。热力学第二定律的开尔文表述表明，第二类永动机不可能造成。所谓第二类永动机是指能够从单一热源吸热，使之完全变成有用功而不引起其它影响的机器。2.卡诺循环与卡诺定理⑴卡诺循环：卡诺循环过程以理想气体为研究对象研究热功转化的效率问题，由两个等温过程和两个绝热过程组成。在整个循环中，气体从高温热源吸收热量，对外做功，其效率为：。⑵卡诺定理：所有工作于两个一定温度之间的热机，以可逆机的效率为最高。推论：所有工作于两个一定温度之间

7、的可逆热机的效率相等。⑶根据卡诺定理，工作于两个一定温度之间的热机的效率不可能大于可逆热机的效率，即由此可得克劳修斯不等式：，（等号只适用于可逆循环过程）其中为热机从高温热源吸收的热量，也定义为热机从低温热源吸收的热量（数值为负数）。将克劳修斯不等式推广到个热源的情形，可得：，对于更普遍的循环过程，应将求和号换成积分号，即。3.熵与热力学基本方程⑴根据克劳修斯不等式，考虑系统从初态经可逆过程到达终态，又从状态经另一可逆过程回到状态。在上述循环过程中，有可见，在可逆循环过程中，与路径无关，由此定义状态函数熵（），从状态A到状态B的熵变定义为：标准

8、文案实用文档注：仅对可逆过程，才与路径无关。对不可逆过程，B和A两态的熵变仍沿从A态到B态的可逆过程的积分来定义。在这种情形下，可逆过程与不可逆过程所