格林函数法求解场的问题

《格林函数法求解场的问题》由会员上传分享，免费在线阅读，更多相关内容在学术论文-天天文库。

1、格林函数法求解稳定场问题1格林函数法求解稳定场问题(Green’sFunction)GreensFunction,又名源函数，或影响函数，是数学物理中的一个重要概念。从物理上看，一个数学物理方程表示一种特定的场和产生这种场的源之间关系：HeatEq.：a2V2M=/(r,/)表示温度场w与热源/(F，d之间关系Poission’sEq.：Vu=-f(T)=-P人表示静电场w与电荷分布/(F)之间的关系场可以由一个连续的体分布源、面分布源或线分布源产生，也可以由一个点源产生。但是，最重要的是连续分布源所产生的场，可以由无限多个电源在同样空间所产生的场线性叠

2、加得到。例如，在有限体内连续分布电荷在无界区域中产生的电势：dVzo这就是把连续分布电荷体产生的电势用点电荷产生的电势叠加表示。或者说，知道了一个点源的场，就可以通过叠加的方法算出任意源的场。所以，研究点源及其所产生场之间的关系十分重要。这里就引入Green’sFunctions的概念。Green’sFunctions:代表一个点源所产生的场。普遍而准确地说，格林函数是一个点源在一定的边界条件和初始条件下所产生的场。所以，我们需要在特定的边值问题中来讨论Green’sFunctions.下面，我们先给出Green’sFunctions的意义，再介绍如何在

3、儿个典型区域求出格林函数，并证明格林函数的对称性，最后用格林函数法求解泊松方程的边值问题。实际上，只限于讨论泊松方程的第一类边值问题所对应的Green’sFunctionso2泊松方程的格林函数静电场中常遇到的泊松方程的边值问题：▽2O——广/⑺^0on这里讨论的是静电场以门，Pf代表自由电荷密度。格林函数位于尸的单位正电荷在戸处所激发的满足齐次边界条件的电势。三维Green’sFunctions定解问题为：▽2G(尸，Z)=--—(r-rA歸)on这里J3a-0表述了单位正电荷的体密度。注意：对于第二类齐次边界条件且对于有限的研究区域,这个定解问题无解

4、。这是因为，虽然方程说明v内有单位正电荷存在，而边界条件^=0说明点源产生的场在边界S上电场的法向分量£，-华处处为零，说明边界条件与方程不相容。另外，可以对方程作积分JV2G(r,f’)dv=-j*丄5(F-r')dvv这时要包含<点，用高斯定理得巾巧^=-丄这就矛盾了！！!注:局斯定理V.Adv=J/7-AdsVS这时引入广义格林函数dn=0其屮C为常数，还要增加一个条件，以保证解的唯一性。求解上面方程组①或②，可得在给定区域V的泊松方程的各类边值问题的格林函数。3镜像法求G.F.用Green’sFunctions去求解数理方程的定解问题，首先要求出

5、相同边界、同类边值问题的Green’sFunction.3.1镜像法的基本概念很多物理问题没有一个普遍奏效的解法，人们会发展许多方法，但往往每一种方法只能解决一部分问题。人们熟知的一种办法是所谓“猜解”，即“尝试解”,这要有所谓的“唯一性定理”做保证。唯一性定理：某些物理问题（如静电场边值问题）存在唯一解。可以通过并不唯一的方法找到这个唯一解，这样就意味着解决物理方法上的多样性和灵活性。静电镜像法是一种特殊的猜解方法，其基本思想：利用点电荷模拟边界面上的感应电荷或极化电荷。可用于镜像法解决的问题包括：在点或线电荷与导体（或介质）共同存在的系统中，空间任一

6、点的场是由点（或线）电荷与界面上感应（或极化）电荷共同产生的，而感应（或极化）电荷事先并不知道。通过分析边界条件可以找到一个（或多个）像电荷来等效地代替导体面（或介质面）上的感应（或极化）电荷，从而把点（或线）电荷与界面上感应（或极化）电荷在待求区域产生场的求解问题转化为真实点电荷和虚像电荷在待求区域所产生场的简单叠加。镜像法求边值问题的一般步骤为（以静电场为例）：1）列出定解问题：电势在待求区域所满足的微分方程和边界条件；2）根据边界条件分析镜像电荷的个数和位置；3）写出电势分布的形式表达式（尝试解）；4）把边界条件带入形式表达式以确定像电荷的量值和位

7、置；5）把己求出的像电荷带入形式解以得到真实的电势分布；6）根据题意要求可由电势求场强、电荷分布及受力等问题。静电镜像法分为：反射镜像法：平面镜法球面镜法半透镜法：平面镜法球面镜法3.2无界空间定解问题V2G(r,r?)=--—

8、接地金属板，在f处有一单位正电荷q，求金属板上方任一点丫处的电势分布Z镜像法的基