15通信原理第十五讲

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1、《通信原理》第十五讲§3．5加性噪声加性噪声与信号相互独立，并且始终存在，实际中只能采取措施减小加性噪声的影响，而不能彻底消除加性噪声。因此，加性噪声不可避免地会对通信造成危害。一、噪声的分类a)根据噪声的来源进行分类，一般可以分为三类。1．人为噪声人为噪声是指人类活动所产生的对通信造成干扰的各种噪声。其中包括工业噪声和无线电噪声。2．自然噪声自然噪声是指自然界存在的各种电磁波源所产生的噪声。如雷电、磁暴、太阳黑子、银河系噪声、宇宙射线等。3．内部噪声内部噪声是指通信设备本身产生的各种噪声。如电阻一类的导体中自由电子的热运动产生的热噪声、电子管中电子的起伏发射或晶体管中载流子

2、的起伏变化产生的散弹噪声等。b)如果根据噪声的性质分类，噪声可以分为单频噪声、脉冲噪声和起伏噪声。1．单频噪声单频噪声主要是无线电干扰，频谱特性可能是单一频率，也可能是窄带谱。单频噪声的特点是一种连续波干扰。可以通过合理设计系统避免单频噪声的干扰。2．脉冲噪声脉冲噪声是在时间上无规则的突发脉冲波形。包括工业干扰中的电火花、汽车点火噪声、雷电等。脉冲噪声的特点是以突发脉冲形式出现、干扰持续时间短、脉冲幅度大、周期是随机的且相邻突发脉冲之间有较长的安静时间。由于脉冲很窄，所以其频谱很宽。但是随着频率的提高，频谱强度逐渐减弱。可以通过选择合适的工作频率、远离脉冲源等措施减小和避免脉

3、冲噪声的干扰。3．起伏噪声起伏噪声是一种连续波随机噪声，包括热噪声、散弹噪声和宇宙噪声。对其特性的表征可以采用随机过程的分析方法。起伏噪声的特点是具有很宽的频带，并且始终存在，它是影响通信系统性能的主要因素。二、起伏噪声及特性在起伏噪声中，我们主要讨论热噪声、散弹噪声和宇宙噪声的产生原因，分析其统计特性。热噪声是由传导媒质中电子的随机运动而产生的，实验结果和理论分析证明，在阻值为R的电阻器两端所呈现的热噪声，其单边功率谱密度为4Rhf2P(f)=(V/Hz)(3.5-1)n⎛hf⎞exp⎜⎟−1⎝KT⎠式中T为所测电阻的绝对温度−23K=1.38054×10(J/K)为玻耳兹

4、曼常数−34h=6.6254×10(J/s)为布郎克常数功率谱密度曲线如图3-28所示。在室温(T=290K)条件下，f<1000GHz时，功率谱密度P(f)基本上是平坦的。这个频率范围是很宽的，包含了毫米波在内n的所有频段，通常我们把这种噪声按白噪声处理。因此，通信系统中热噪声的功率谱密度可表示为2P(f)=2RKT(V/Hz)(3.5-2)nP(f)n2kRT04.20.hf/KT图3-28热噪声的功率谱密度电阻的热噪声还可以表示为噪声电流源或噪声电压源的形式，如图3-29所示。其中图3-29(b)是噪声电流源与纯电导相并联；图3-29(c)是噪声电压源与纯电阻相串联。图

5、3-29电阻热噪声的等效表示根据中心极限定理可知，热噪声电压服从高斯分布，且均值为零。其一维概率密度函数为21⎛v⎞f(v)=exp⎜−⎟nπσ⎜2σ2⎟2n⎝n⎠因此，通常都将热噪声看成高斯白噪声。除了热噪声之外，电子管和晶体管器件电子发射不均匀所产生的散弹噪声，来自太阳、银河系及银河系外的宇宙噪声的功率谱密度在很宽的频率范围内也是平坦的，其分布也是零均值高斯的。因此散弹噪声和宇宙噪声通常也看成是高斯白噪声。由以上分析我们可得，热噪声、散弹噪声和宇宙噪声这些起伏噪声都可以认为是一种高斯噪声，且功率谱密度在很宽的频带范围都是常数。因此，起伏噪声通常被认为是近似高斯白噪声。高斯

6、白噪声的双边功率谱密度为n0P(f)=(W/Hz)(3.5-5)n2其自相关函数为n0R(τ)=δ(τ)(3.5-6)n2在我们研究调制解调问题时，解调器输入端噪声通常都可以表示为窄带高斯噪声。为了使得分析噪声功率相对容易，通常用噪声等效带宽来描述。设带通型噪声的功率谱密度为P(f)，则噪声等效带宽定义为n∞∞P(f)dfP(f)df∫−∞n∫0nB==(3.5-7)n2P(f)P(f)ncnc式中，f为带通型噪声功率谱密度的中心频率。噪声等效带宽的物理意义是：c高度为P(f)宽度为B内的噪声功率与功率谱密度为P(f)的带通型噪声功率ncnn相等。图3-30带通型噪声的功率谱

7、密度§3.6信道容量的概念信道容量是指信道中信息无差错传输的最大速率。连续信道的信道容量a)香农公式带宽为B(Hz)的连续信道，其输入信号为x(t)，信道加性高斯白噪声为n(t)，则信道输出为y(t)=x(t)+n(t)(3.6-13)式中，输入信号x(t)的功率为S；信道噪声n(t)的功率为N，n(t)的均值为零，2方差为σ，其一维概率密度函数为n21⎛n⎞p(n)=exp⎜−⎟(3.6-14)⎜2⎟2πσn⎝2σn⎠香农公式表明，当信号与信道加性高斯白噪声的平均功率给定时，在具有一定频带宽度的信道上