刚体运动学和刚体转动惯量.ppt

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1、大学物理学电子教案刚体的转动(1)4-1刚体的定轴转动4-2力矩转动定律转动惯量(上)力矩转动定律转动惯量第四章刚体的转动引言物体的形状和大小不发生变化，即物体内任意两点之间的距离都保持不变——刚体。说明1)理想化的力学模型；2)任何两点之间的距离在运动过程中保持不变；3)刚体可以看成是无数质点组成的质点系刚体可以看成一个包含由大量质点、而各个质点间距离保持不变的质点系。4－1刚体的定轴转动一、刚体运动1、平动当刚体中所有点的运动轨迹都保持完全相同时，或者说刚体内任意两点间的连线总是平行于它们的初始位置间的连线时，刚体的运动叫作平动。2、转动刚体中所有

2、的点都绕同一条直线作圆周运动，这种运动称为转动。这条直线叫作转轴。平动是刚体的一种基本运动形式，刚体做平动时，刚体上所有点运动都相同，可用其上任何一点的运动来代表整体的运动。瞬时转轴：转轴随时间变化——一般转动固定转轴：转轴不随时间变化——刚体定轴转动定轴转动的特点：各质点都作圆周运动；各质点圆周运动的平面垂直于轴线，圆心在轴线上；各质点的矢径在相同的时间内转过的角度相同。OvP×ω,αrr定轴刚体参考方向θz3、刚体的一般运动一个汽车轮子在地上的滚动A、B、C、…各点的运动都不相同绕过o轴的转动oABCoo轮子的平动ABCoABCo

3、ABABCCo刚体的运动＝平动＋转动二、刚体转动的角速度和角加速度角位置θ角速度ω角加速度α·pro转动平面三、匀变速转动当刚体定轴转动时，如果在任意相等的时间间隔内，角速度的增量都是相等的，这种变速转动叫做匀变速转动。角加速度角速度角位移角位置四、角量与线量的关系速度切向加速度法向加速度oPvr例题、一转动的轮子由于摩擦力矩的作用，在5s内角速度由15rad/s匀减速地降到10rad/s。求：(1)角加速度；(2)在此5s内转过的圈数；(3)还需要多少时间轮子停止转动。解根据题意，角加速度为恒量。(1)利用公式(2)利用公式5秒内转过的

4、圈数(3)再利用4－2力矩转动定律转动惯量一、力矩1、引入外力对刚体转动的影响，与力的大小、方向和作用点的位置有关。力通过转轴：转动状态不改变力离转轴远：容易改变力离转轴近：不易改变2、力对点的力矩rFOrFMθ3、力对转轴的力矩情况1：力与轴平行，则M=0力对O点的力矩在通过O点的轴上的投影称为力对转轴的力矩情况2：刚体所受的外力F在垂直于转轴的平面内力臂：转轴和力的作用线之间的距离d称为力对转轴的力臂。力矩：力的大小与力臂的乘积，称为力F对转轴的力矩。M=FdrodF情况3：若力F不在垂直与转轴的平面内与转轴平行的分力F2，在垂直与转轴平面内的分

5、力F1只有分力F1才对刚体的转动状态有影响。4、合力矩F1F2Fn结论：合力矩对于每个分力的力矩之和。5、单位N·moPzprF1FF2二、转动定律1、一个质点的情况法向力Fn=man，通过转轴，力矩为零切向力Ft=mat=mrα对转轴的力矩为M=Ftr=mr2α质点的角加速度与质点所受的力矩成正比2、内力矩dff’两个内力的合力矩为零。推广：刚体的内力力矩之和为零。3、刚体的情况把刚体看成是由许多质点所组成的，对于质点i，假设它的质量为△mi，所受的外力为Fi，内力为fi，则其中Mi为外力矩和内力矩之和。合力矩＝外力矩之和＋外力矩之和=外力矩之和=M

6、定义转动惯量转动定律：刚体绕定轴转动时，刚体的角加速度与它所受的合外力矩成正比，与刚体的转动惯量成反比。说明：1)合外力矩和转动惯量都是相对于同一转轴而言的；2)转动定律的地位与质点动力学中牛顿第二定律相当，是解决刚体定轴转动问题的基本方程。三、转动惯量1、定义刚体的转动惯量等于刚体上各质点的质量与各质点到转轴距离平方的乘积之和。2、说明转动惯量是标量；转动惯量有可加性；单位：kg·m23、转动惯量的计算若质量连续分布若质量离散分布yrixzyiximiΔ例2、求质量为m、半径为R的均匀圆环的转动惯量。轴与圆环平面垂直并通过圆心。RO解：dm例1、求

7、长为L、质量为m的均匀细棒对图中不同轴的转动惯量。ABLXABL/2L/2CX解：取如图坐标，dm=dx例2、求质量为m、半径为R均匀圆盘的转动惯量。轴与盘平面垂直并通过盘心。解：取半径为r宽为dr的薄圆环,Rrdr例3、内半径为R1外半径为R2质量为m的匀质中空圆柱绕其对称轴的转动惯量例4、质量为m半径为R的匀质薄球壳绕过中心轴的转动惯量在球面取一圆环带，半径例5、质量为m半径为R的匀质球体绕过球心轴的转动惯量把球体看作无数个同心薄球壳的组合4、几种刚体的转动惯量垂直于杆的轴通过杆的中心J=Ml2/12杆的端点J=Ml2/3对通过盘心垂直盘面的转轴

8、J=MR2/25、影响刚体转动惯量的因素刚体的总质量；刚体的质量分布；转轴位置。四、平行轴定理