磁路及电感计算

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1、..第三章磁路和电感计算不管是一个空心螺管线圈，还是带气隙的磁芯线圈，通电流后磁力线分布在它周围的整个空间。对于静止或低频电磁场问题，可以根据电磁理论应用有限元分析软件进展求解，获得准确的结果，但是不能提供简单的、指导性的和直观的物理概念。在开关电源中，为了用较小的磁化电流产生足够大的磁通(或磁通密度)，或在较小的体积中存储较多的能量，经常采用一定形状规格的软磁材料磁芯作为磁通的通路。因磁芯的磁导率比周围空气或其他非磁性物质磁导率大得多，把磁场限制在构造磁系统之内，即磁构造内磁场很强，外面很弱，磁通的绝大局部经过磁芯而形成一个固定的通路。在这种情况

2、下，工程上常常忽略次要因素，只考虑导磁体内磁场或同时考虑较强的外部磁场，使得分析计算简化。通常引入磁路的概念，就可以将复杂的场的分析简化为我们熟知的路的计算。3.1磁路的概念从磁场根本原理知道，磁力线或磁通总是闭合的。磁通和电路中电流一样，总是在低磁阻的通路流通，高磁阻通路磁通较少。所谓磁路指但凡磁通(或磁力线)经过的闭合路径称为磁路。3.2磁路的欧姆定律以图3.1(a)为例，在一环形磁芯磁导率为μ的磁芯上，环的截面积A，平均磁路长度为l，绕有N匝线圈。在线圈中通入电流I，在磁芯建立磁通，同时假定环的内径与外径相差很小，环的截面上磁通是均匀的。根据

3、式(1.7)，考虑到式(1.1)和(1.3)有(3.1)或f=F/Rm(3.2)式中F=NI是磁动势；而jz*..表3.1磁电模拟对应关系磁路电路磁动势F电动势E磁通f电流I磁通密度B电流密度J磁阻Rm=l/mA电阻R=l/gA磁导Gm=mA/l电导G=gA/l磁压降Um=Hl电压U=IRRm=(3.3)Rm—称为磁路的磁阻，与电阻的表达式相似，正比于路的长度l，反比于截面积A和材料的磁导率m；其倒数称为磁导(3.3a)式(3.1)即为磁路的欧姆定律。在形式上与电路欧姆定律相似，两者对应关系如表3.1所示。磁阻的单位在SI制中为安/韦，或1/亨；在

4、CGS制中为安/麦。磁导的单位是磁阻单位的倒数。同理，在磁阻两端的磁位差称为磁压降Um，即Um=fRm=BA×=Hl(安匝)(3.4)引入磁路以后，磁路的计算服从于电路的克希荷夫两个根本定律。根据磁路克希菏夫第一定律，磁路中任意节点的磁通之和等于零，即(3.5)根据安培环路定律得到磁路克希菏夫第二定律，沿某一方向的任意闭合回路的磁势的代数和等于磁压降的代数和(3.6)或(3.6a)AφIlF=NIRN(a)(b)图3.1环形磁芯线圈和等效磁路式(3.5)对应磁场的高斯定理，即穿过任何闭合曲面的磁通之和为零。而式(3.6)那么为磁路的欧姆定律。应当指

5、出的是磁路仅在形式上将场的问题等效成路来考虑，它与电路根本不同：(1)jz*..电路中，在电动势的驱动下，确实存在着电荷在电路中流动，并因此引起电阻的发热。而磁路中磁通是伴随电流存在的，对于恒定电流，在磁导体中，并没有物质或能量在流动，因此不会在磁导体中产生损耗。即使在交变磁场下，磁导体中的损耗也不是磁通‘流动’产生的。(2)电路中电流限定在铜导线和其它导电元件内，这些元件的电导率高，比电路的周围材料的电导率一般要高1012倍以上(例如空气或环氧板)。因为没有磁“绝缘〞材料，周围介质(例如空气)磁导率只比组成磁路的材料的磁导率低几个数量级。实际上，

6、磁导体周围空气形成磁路的一局部，有相当局部磁通从磁芯材料路径中发散出来，并通过外部空气路径闭合，称为散磁通。对于磁路中具有空气隙的磁路，没有磁芯的空心线圈更是如此。一般情况下，在磁路中各个截面上的磁通是不等的。附带说明：这里所谓“散磁通〞是指所有不经过整个磁芯磁路的磁通。因为在上一章我们定义了漏磁通只在耦合磁路中存在。散磁通也可能是互感的一局部，如果采用电磁电器中不经过主气隙的磁通〔不产生力〕就是漏磁，对应的电感称为漏感，就会在变压器中造成混淆，故引出散磁通。(3)在电路中，导体的电导率与导体流过的电流无关。而在磁路中，磁路中磁导率是与磁路中磁通密

7、度有关的非线性参数。即使磁通路径铁磁构造保证各处截面积相等，但由于有散磁通存在，在磁芯中各截面的磁通密度仍不相等。磁芯材料非线性使得m不同，导致一样磁路长度，不同的磁压降。需要由磁通求磁阻，又由磁阻求磁通反复试探，作出系统的磁化曲线，这样工作量很大。虽然空气的磁导率是常数，但气隙磁场与构造有关，很难准确计算。(4)由于有散磁通的存在，即使均匀绕在环形磁芯上的两个线圈也不能做到全耦合，漏磁通一般很难用分析的方法求得，通常采用经历公式计算。〔5〕直流〔即恒定〕磁场已经相当复杂，如果是交流鼓励的磁场，在其周围有导体，在导体中产生涡流效应，涡流对鼓励线圈来

8、说相当于一个变压器的次级，涡流产生的磁通对主磁通产生影响，磁场分布更加复杂。可见，磁路计算是近似的。为了得到较准确的结果，