气体的二维流动

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1、气体的二维流动微弱扰动在空间的传播马赫锥气体静止不动（v=0)扰动波是以扰动源为中心的同心球面球面波的径向传播绝对速度是当地的声速扰动波在静止气体中的传播是无界的微弱扰动在空间的传播马赫锥气体静止不动（v=0)微弱扰动在空间的传播马赫锥气流为亚声速的直线均匀流静止不动（v

2、直线均匀流静止不动（v=c)扰动波是一系列的球面波球面波相对于气流的传播速度是当地的声速，牵连运动的气流以同样大小的速度把它带向下游扰动波在声速流中的传播是有界的，扰动波不能逆向上游传播微弱扰动在空间的传播马赫锥气流为声速的直线均匀流静止不动（v=c)微弱扰动在空间的传播马赫锥气流为声速的直线均匀流静止不动（v>c)扰动波是一系列的球面波球面波相对于气流的传播速度是当地的声速，牵连运动的气流以大于声速的速度把它带向下游扰动波在声速流中的传播是有界的，扰动波不能逆向上游传播，且仅能在下游有限区域内传播微弱

3、扰动在空间的传播马赫锥气流为声速的直线均匀流静止不动（v>c)微弱扰动在空间的传播马赫锥马赫锥在超声速流中，微弱扰动波的传播是有界的，界限就是马赫锥。马赫锥以内为受扰区，马赫锥以外为无扰区微弱扰动波膨胀波超声速的直匀流沿O点向外折转一微小角度d的壁面AOB流动。O点是扰动源，超声速气流经过O点产生马赫波OL，气流经过OL后也向外折转一微小角度d。气流转折后，随着通流截面有微量的增大，超声速气流加速，静压强、密度和温度都有微量的降低，故，气流经过马赫波的变化过程是个膨胀过程，称为膨胀波。AOBMa>1

4、LdO——扰动源OL——马赫波微弱扰动波膨胀波多个微小外折转壁面上的膨胀波左伸扇形膨胀波微弱扰动波压缩波超声速的直匀流沿凹壁面AOB流动，壁面在O点向内折转一微小角度d。O点是扰动源，超声速气流经过O点产生马赫波OL，气流经过OL后也向内折转一微小角度d。气流转折后，随着通流截面有微量的减小，超声速气流减速，静压强、密度和温度都有微量的升高，故，气流经过马赫波的变化过程是个压缩过程，称为压缩波。AOBMa>1LdO——扰动源OL——马赫波微弱扰动波压缩波多个微小内折转壁面上的压缩波内凹曲壁面

5、上的压缩波系微弱扰动波气流折转角的计算取封闭周线abcda为控制面，连续方程动量方程越过左伸膨胀波，气流速度的相对增量与气流方向角的增量是异号的。微弱扰动波气流折转角的计算负号属于越过左伸膨胀波的流动，正号属于越过右伸膨胀波的流动，微弱扰动波气流折转角的计算特例：当时，当时，斜激波斜激波斜激波当超声速气流沿凹曲壁面流动时，在极限情况下包络激波变成发自O点的倾斜的直激波，这种激波称为斜激波。斜激波斜激波形成斜激波的条件来流的法向分速必须是超声速。激波图线用于计算斜激波前后的参数比。见P306的图9-14。

6、激波的反射和相交激波在平直壁面上的反射正常反射非正常反射激波的反射和相交异侧激波的相交正常相交非正常相交激波的反射和相交同侧激波的相交激波的反射和相交激波在自由边界上的反射激波与边界层的相互干扰激波入射到层流边界层上层流边界层紊流边界层第二条反射激波第一条反射激波入射激波膨胀波分离区激波与边界层的相互干扰激波入射到紊流边界层上紊流边界层入射激波紊流边界层反射激波紊流边界层入射激波紊流边界层反射激波分离区激波与边界层的相互干扰物面内折转处激波与边界层上的干扰层流边界层激波紊流边界层分离层紊流边界层激波紊流

7、边界层激波与边界层的相互干扰尖劈前缘边界层对激波的影响