《非线性电路简介》PPT课件

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1、第十七章非线性电路简介17.1非线性电阻的伏安特性17.2非线性电阻的串联、并联电路17.3非线性电阻电路的方程17.4小信号分析方法17.1非线性电阻的伏安特性一、线性电阻元件电阻值大小与u、i无关（R为常数），其伏安特性为一过原点的直线。线性电阻的u、i取关联参考方向时，u、i关系符合欧姆定律。iuPuiuiR二、非线性电阻元件非线性电阻元件的伏安特性不满足欧姆定律，而遵循某种特定的非线性函数关系。其阻值大小与u、i有关，伏安特性不是过原点的直线。u=f(i)i=g(u)非线性电阻元件的图形符号与伏安函数关系:流控电阻压控电阻单调

2、型电阻+ui非线性电阻元件分类1流控电阻：电阻两端电压是其电流的单值函数。ui0对每一电流值有唯一的电压与之对应，对任一电压值则可能有多个电流与之对应(不唯一)。某些充气二极管具有类似伏安特性。流控电阻的伏安特性呈“S”型。2压控电阻：电阻两端电流是其电压的单值函数。对每一电压值有唯一的电流与之对应，对任一电流值则可能有多个电压与之对应(不唯一)。隧道二极管(单极晶体管)具有此伏安特性。压控电阻的伏安特性呈“N”型。ui0“S”型和“N”型电阻的伏安特性均有一段下倾段，在此段内电流随电压增大而减小。ui0ui03单调型电阻：伏安特性单

3、调增长或单调下降。u、i一一对应，既是压控又是流控。PN结二极管具有此特性。u、i关系具有方向性。u+i其伏安特性可用下式表示：其中：Is——反向饱和电流(常数)q——电子电荷，1.61019Ck——玻尔兹曼常数，1.381023J/KT——热力学温度（绝对温度）u可以用i表示i可以用u表示一一对应三、非线性电阻的静态电阻Rs和动态电阻Rd静态电阻动态电阻iuP说明：(1)静态电阻与动态电阻不同，它们都与工作点有关。当P点位置不同时，Rs与Rd均变化。(2)Rs反映了某一点时u与i的关系，而Rd反映了在某一点u的变化与i的变

4、化的关系，即u对i的变化率。(3)对“S”型、“N”型非线性电阻，下倾段Rd为负，因此，动态电阻具有“负电阻”性质。例：一非线性电阻(1)分别求i1=2A，i2=2Sin314tA，i3=10A时对应电压u1，u2，u3；(2)设u12=f(i1+i2)，问是否有u12=u1+u2？(3)若忽略高次项，当i=10mA时，由此产生多大误差？例：一非线性电阻(1)分别求i1=2A，i2=2Sin314tA，i3=10A时对应电压u1，u2，u3；例：一非线性电阻(2)设u12=f(i1+i2)，问是否有u12=u1+u2？(3)若忽略高次项

5、，当i=10mA时，由此产生多大误差？17.2非线性电阻的串联、并联电路一、非线性电阻的串联在每一个i下，图解法求u，将一系列u、i值连成曲线即得串联等效电阻(仍为非线性)。i+++uiuo二、非线性电阻的并联同一电压下将电流相加。iuoi+++ui1i2u1u2三、含有一个非线性电阻元件电路的求解ab以左部分为线性电路，化为戴维南等效电路，其u、i关系为ab右边为非线性电阻，其伏安特性为i=f(u)，i(u)曲线如图。两曲线交点坐标即为所求解答。线性含源电阻网络i+uabuiUsi(u)o其特性为一直线。ai+ubRi

6、+Us17.3非线性电阻电路的方程列写方程的依据：KCL、KVL、元件伏安特性。一、节点电压方程的列写(非线性电阻为压控电阻)G1、G2为线性电导，非线性电阻为压控电阻++++则节点方程为++++二、回路电流方程的列写(非线性电阻为流控电阻)非线性电阻特性:即为所求回路电流方程+++R1u1i1R2u2i2i3il1il217.4小信号分析方法小信号分析方法是工程上分析非线性电路的一个极其重要的方法，即“工作点处线性化”为直流电源(建立静态工作点)为交流小信号电源为线性电阻非线性电阻i=f(u)++iuRSuS

7、(t)US列KVL方程：uiUsi=f(u)Po我们所关心的是作用下引起的电压、电流的交变分量。由于电路中有非线性元件，不能使用叠加定理，因此采用工作点处线性化的近似计算——小信号分析。KVL方程：首先考虑直流电源单独作用，令=0此时，KVL方程为：其中，u、i为US作用产生.非线性电阻的伏安特性i=f(u)如上图。作图法可求出其静态工作点：(U0,I0)+iuRSUSP点称为上述电路的静态工作点。即：当考虑信号电源存在时(仍作用)，此时解答可视为在工作点P处产生了电压、电流的扰动(或称变化量)，此时电路解答可表示为：注意：是由于作

8、用产生的，但并不是由其单独作用产生的。因此，作用使得u、i在工作点处产生小扰动。此时，非线性电阻特性i=f(u)可写为将上式右边按泰勒级数展开(取线性部分，忽略高次项)由前面(3)式，上式可简化为为非线性电