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1、应力详细分析学习思路：木节介绍弹性力学的基木概念——体力和面力，体力Fb和面力Fs的概念均不难理解。应该注意的问题是，在弹性力学中，虽然体力和面力都是矢量，但是它们均为作用于一点的力，而月•体力是指单位体积的力；而力为单位而积的作用力。体力矢量用Fb表示，其沿三个坐标轴的分量用Fbi(i=l,2,3)或者Fbx、Fby和Fbz表示，称为体力分量。帀i力矢量用Fs表示，其分量用Fsi(i=l,2,3)或者Fsx、Fsy和Fsz表示。体力和而力分量的方向均规定与坐标轴方向一致为正，反Z为负。学习要点：1.体力；2.面力。作用于物体的外力可以分为丙种类型：体力和面力。所谓体
2、力体力就是分布在物体整个体积内部各个质点上的力，又称为质量力。例体力如物体的重力，惯性力，电磁力等等。面力是分布在物体表面上的力，例如风力，静水压力，物体之间的接触力等。而力为了表明物体在xyz坐标系内任意一点P所受体力的大小和方向，在P点的邻域取一微小体枳元素△V,如图所示合力为AF,则P点的体力定义为设△V的体力•令微小体积元素AV趋近于0,则可以定义一点P的体力为一-般來讲，物体内部各点处的体力是不相同的。物体内任一点的体力用Fb表示，称为体力矢量，其方向由该点的体力合力方向确定。体力沿三个坐标轴的分量用Fbi(i=1,2,3)或者Fbx,Fby,Fbz表示,称
3、为体力分量。体力分量的方向规定与坐标轴方向一致为正，反之为负。应该注意的是：在弹性力学中，体力是指单位体积的力。类似于体力，可以给出面力的定义。对于物体表面上的任一点P,在P点的邻域取一包含P点的微小面积元素AS,而力边界(i=l,2,反Z为如图所示义为o设AS上作用的面力合力为AF,则P点的而力定而力矢量是单-位而积上的作用力，而力是弹性体表而处标的函数。一般条件F,条件是弹性力学问题求解的主要条件。而力矢量用Fs农示，其分量用Fsi3)或者Fsx、Fsy和Fsz表示。面力的方向规定以与坐标轴方向一「致为正，负。弹性力学中的而力均定义为单位而积的而力。学习思路：物体
4、在外界因索作用下，物体内部各个部分Z间将产生相互作用，物体内部相互作用力称为内力。为讨论弹性体的强度，将单位面积的内力，就是内力集度左义为应力。pn为过任意点M,法线方向为n的微分而上的应力矢量。应力矢量不仅随点的位置改变而变化，而且即使在同一点，也由于截而的法线方向n的方向改变而变化。一-点所有截面的应力矢量的集合称为一点的应力状态。讨论一-点各个截面的应力变化趋势称为应力状态分析。凡是应力均必须说明是物体内哪一点，并且通过该点哪一个微分而的应力。应力状态对于研究物体的强度是十分垂要的。显然，作为弹性体内部一个确定点的各个截而的应力矢量，就是应力状态必然存在一定的关
5、系。不可能也不必要写出一点所有截而的应力。为了准确、明了地描述一点的应力状态，必须使用合理的应力参数。为了探讨各个截面应力的变化趋势，确定可以描述应力状态的参数，通常'将应力矢量分解。学习要点：1.应力矢量；2.应力矢量的分解；3.应力分量。物体在外界因索作川下，例如外力，温度变化等，物体内部各个部分Z间将产心相互作用，这种物体一部分与相邻部分Z间的作用力称为内力内力。内力内力的计算可以采用截面法，即利用假想平而将物体截为两部分，将希望计算内力的截面暴露岀来，通过平衡关系计算截面内力F。内力的分布一般是不均匀的。为了描述任意一点M的内力，在截而上选取一个包含M的微而积
6、单元AS,如图所示则对认为微而积上的内力主矢AF的分布是均匀的。设AS的法线方向为n,则定义：上式中pn为微面积AS上的平均应力。如果令AS逐渐减小，并且趋近于零，取极限可得上述分析可见：pn是通过任意点M,法线方向为n的微分血上的应力矢量应力矢量。应力矢量应力pn是矢量，方向由内力主矢AF确定，又受AS方位变化的影响。应力矢量不仅随点的位置改变而变化，而且即使在同一点，也由于截面的法线方向n的方向改变而变化。这种性质称为应力状态。因此凡是应力均必须说明是物体内哪一点，并冃通过该点哪一个微分而的应力。i点所有截面的应力矢量的集合称为一点的应力状态应力状态。应力状态对于
7、研究物应力状态体的强度是十分重要的。显然，作为弹性体内部一个确定点的各个截面的应力矢量，就是应力状态必然存在一定的关系。不可能也不必要写出一点所有截而的应力。为了准确、明了地描述一点的应力状态，必须使用合理的应力参数。讨论一点各个截面的应力变化趋势称为应力状态分析。为了探讨各个截而应力的变化趋势，确定可以描述应力状态的参数，通常将应力矢量分解。应力矢量的一种分解方法是将应力矢量pn在给定的坐标系下沿三个坐标轴方向分解，如用px,py,pz表示其分量，则pn=pxi+pyj+pzk这种形式的分解并没有工程实际应用的价值。它的主要用途在于作为工具用于推导
