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1、。,们的测量条件所作的计算给出误差。~0器作为干涉测距的光源可以显1著地简化测。,。微米如果反差的测量精度提高到外那量手续和提高它们的精度1,。二1。末在同样的条件下可使误差。微米,。应当指出眼睛可觉察到2界的反差变化因参考文献(略),..z且。B,...而不仅可以用光电记录而且还可以用目力译自ACMeBHMopogo.“J夕;卿。”oea。““凡召,,,,保证测量的精度不低于1~2微米这已高凡胡饥韶娜饥夕19796汤11.。2466、2469于利用热源时所达到的精度(2~3微米)因此,,陈彩廷译可以断言应用注入式半导体激光幻水校研究激光等离子体的全息显微干涉仪测量激光等离子体临界密
2、度区电子密度,可以获的分布得有关激光能量的吸收和能、、_量向烧蚀表面转移等过程(它们依赖于同时。{又影响临界密度)的重要信息为了研究这武二,己(D/d)f(),这对于短脉冲(10d分别是,配~微微秒)照明是一大此处D和透镜和探测光束的直径。优点,。而f是透
3、镜的焦距对于全息干涉仪来说只此外此系统对于外界振动是稳定的,此干涉仪(图1)是一个由成象透镜L和有后一个条件才是重要的但对于通常的干。,、双棱镜B组成的波前分离系统它利用远涉系统当选定双棱镜角a时在条纹间距重离被摄物O的入射波前的一部分作为参考迭区域和双棱镜位置之间必须取得某种平。,。光束物光束通过双棱镜的一半与通过双衡。棱镜另一半的参考光束重迭条纹间距Y这个系统最初被用作一个测量激光等离。子体电子密度分布的普通干涉仪。为了这个由标准的菲涅耳双棱镜公式给出对于小的“,,双棱镜角有目的条纹间距应保持大的值结果只有一个Y~(。入)/〔Za(二一1)司,(1)小的重迭区域。一个f/1.4X
4、IO的显微镜物.a:l,。其中和分别是从成象透镜的后焦点F镜作为成象透镜双棱镜角是060图2是,到双棱镜B和象平面尸的距离。是双棱镜一个40微米直径的微球被一束钱玻璃激光,。。的折射率而入是探测光波长出现干涉的照射时的干涉图一个喇曼位移的二次谐波:〔1]。区域由下式给出光束(633毫微米)被用作探测光,。,。,占一2(一)(一1)。二1/,y(2)此系统已被证明是易于调整的并且由。物光束只能通过双棱镜的一半这一要求给于光学元件的数目很少从而保持了探测光束.闷卜一~一一卜一~月--5目m0图2在主激光脉冲峰值点后微60微秒拍摄的微0米直径球的千涉图。箭头指出入射激光束的方向。标尺是对于
5、物平面的。,的损失很小由于视野小这个千涉仪的应。用受到了限制它不能应用于大的靶和扩展。的等离子体视场的任何增加都将导致凭目。力无法分辨的条纹这是因为重迭区域的尺。寸反比于条纹间距图3140微米直径空心玻璃微球的再现全息干涉图,将此系统用作全息干涉仪克服了这些,秒级激光脉冲时很重要)而且光学调整也极。,限制如全息干板第二次曝光时无物体使。,为简单其次此系统避免了另用一条离轴冲洗后的干板(全息照片)包含两组干涉条,因此在两次曝光之间由于外界振参考光束,,纹条纹的目视分辨就不再需要因为两组干动两光束之间发生相对位移的问题就不大会,涉条纹在再现时发生干涉产生通常的干涉。3就出现例如图是在有机
6、械振动的情况下。条纹花样记录的,这在以前用普通全息系统被证明是一个未涂膜的140微米直径的玻璃微。不可能的事情球的再现全息干涉图(它是用此方法在,简言之我们描述了一个简单的研究激纯几10E75全息千板上记录到的)示于图a3光等离子体电子密度分布的干涉仪和全息干。它显示了此微球壁厚的均匀性和同心性此。涉仪此系统在调整和操作的难易这两方面e,全息照片是用H*N激光记录用汞灯再现。都超过其他系统。:,的同一个显微镜物镜被用于干涉测量但,“。双棱镜的角度。较大为6参考文献(略)这个全息系统同其他全息干涉仪以幻相.,..译自0WiljARvaen;刁卯2勿.f,。·,,o,比具有若干优点它避免
7、了通常精确匹配参1980(Janl钟19NZ192~19盛考光束与物光束程长的问题(这在使用微微方洪烈译步翔校(上接第24页)。,我们在锁模豫时间最近Nd玻璃激光系参考资料(略),,统中用一些新的开关染料以及溶剂混合物译自.Koinbk了时成·;OPt艺“BaP,,,,正如所希望的发现脉冲持续时间缩短了伴C才`0051980(M,初ar),~o.,.。32N3451~455线脉冲信号消失了这些研究的详细说明将。陈庆另行发表浩译薛微校36
