建筑力学课件3.ppt

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1、第四章空间力系工程中常常存在着很多各力作用线不在同一平面内的力系，即空间力系，空间力系是最一般的力系。两种解法：图解法数解法空间作图较难故不采用迎面风力侧面风力b一力在空间轴上的投影1力在空间的表示力的三要素：大小：作用点：确定点方向：由、、g三个方向角确定或由仰角与方位角确定。bgqFxyO2一次投影法（直接投影法）正六面体对角线力F，将F直接向三个沿坐标轴投影，就是直接投影法。其中αβγ分别为F与三个坐标轴的夹角其投影计算式αγβFxFyFz三力沿坐标轴的分解若以表示力沿直角坐标轴的正交分量，则：一空间汇交力系的合成2解析法：各力在三个正交坐标轴上的投影，再计算合力

2、。空间汇交力系的合力大小：方向：繁琐1几何法：合力为空间力多边形的封闭边；作用点过汇交点。二空间汇交力系的平衡平衡方程2解析条件：1几何条件：为该力系的力多边形自行封闭。充要条件：力系的合力为零，即：Fx=0Fy=0Fz=0三个未知量说明：1）当空间汇交力系平衡时，该力系在任何平面上的投影得到的平面汇交力系也一定平衡。2）投影轴可以任意选取，但三个轴不能共面，三个轴中的任意两个也不能相互平行。[例1]直杆OA、OB、OC用光滑球铰链连接成支架，如图所示。平面ABC和平面AOD都是铅直的，而且相互垂直。在球铰链O上挂有重量G=5kN的重物，略去杆重。求三根杆所受力的大小，并

3、说明其受拉或受压。解：分析O点，受力如图Fz=0Fx=0G+FOA·sin=0FOB·sin-FOC·sin=0FOA=-6.25kN(压)FOB=FOCABCDOG240320320320Fy=0-2FOB·cos-FOA·cos=0cos=cosFOB=-FOA/2=3.125kN(拉)ABCDOG240320320320FOBFOCzyxFOA平面力偶矩？力偶矩矢转动效应yzxd平面力偶空间力偶大小方向空间力偶理论空间力偶的等效条件(对平面力偶的性质进一步扩展)作用于同一刚体上两平行平面内的两个力偶,若其力偶矩大小相等转向相同,则两力偶等效。yz

4、x大小转向转动效应作用面方位=1三要素矢量表示Fd转向作用面法线右手螺旋法则2空间力偶矩矢是一个自由矢量若两个力偶矩矢相等，则两个力偶等效。力偶可在同一平面内或平行平面内任意移动。二空间力偶的等效定理由于空间力偶系是自由矢量，只要方向不变，可移至任意一点，故可使其滑至汇交于某点，由于是矢量，它的合成符合矢量运算法则。一力对点之矩1平面：大小转向代数量表示力对点之矩与力对轴之矩力对物体绕点转动效应的度量ABO2空间：大小转向作用面方位矢量表示转向作用面法线右手螺旋法则矢径d定位矢量zOyFxy表示F在xy平面上的投影，则正负规定：符合右手螺旋法则2概念力对轴之矩等于此力在垂直于轴

5、的平面上的投影矢量（分力）对轴与这平面的交点的距。1意义力对物体绕轴转动效果的度量空间力对轴之矩==平面力对点之矩3表示标量MZ(F)zOdxy二力对轴之矩2）力沿作用线移动，则力对某轴矩不变。4性质1）力的作用线与矩轴相交或平行，则力对该轴的矩为零。5合力矩定理空间力系合力对某一轴之矩等于力系中各力系各分力对同一轴之矩的代数和。应用：将力沿空间轴分解再计算各分力对轴之矩，进而得到该力对各轴之矩。若已知力F在直角坐标轴的投影为：Fx、Fy、FzFyFxFxyyxzFyFzFx又已知力F的作用点的坐标为：x、y、zMx(F)=y·Fz-z·FyMy(F)=z·Fx-x·Fz则MO

6、(Fxy)=FxyzO力对轴之矩的解析表示同理：Mz(F)=x·Fy-y·Fx[例1]手柄ABCE位于xoy平面内，AB=BC=L，CD=a，F与z方向成α角，且F位于与xoz平行的平面内。求F对三轴的矩。o解:1)力F分解为2)分别求出各轴之矩Fx穿过y轴Fz平行于z轴空间任意力系向已知点简化主矢与主矩空间力系的合力矩1简化方法——力线平移定理作用在刚体上的力，平移到刚体上任意指定点时，必须同时附加上一个力偶矩矢，该矩矢等于此力对指定点的力矩矢。一空间任意力系的简化设作用在刚体上有空间一般力系2简化过程简化中心力线平移定理空间汇交力系、力偶系合成空间一般力系简化空间汇交力系空

7、间力偶系合力合力偶1）主矢：原力系中各力对简化中心的矢量和。2）主矩：原力系中各力对简化中心的力矩矢之和。3简化结果1若,则该力系平衡。2若则力系可合成一个力偶，其矩等于原力系对于简化中心的主矩MO。此时主矩与简化中心的位置无关。3若则力系可合成为一个力，主矢等于原力系合力矢，通过简化中心O点。（此时与简化中心有关，换个简化中心，主矩不为零）二结果讨论§6-6空间力系的平衡条件与方程空间力系的主矢、主矩均为零。物体不能移动，不能绕轴转动即：各力在三个坐标轴上投影的代数和以及各力对此三轴之矩的