载流直导线教学内容.ppt

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1、载流直导线§5磁通量磁场的高斯定理一、磁通量为了研究磁场的性质，仿照电场的情况，引入磁通量的概念。通过磁场中面元ds的磁感应通量（即磁通量）定义为：式中θ为磁感应强度与面元的法线矢量之间的夹角,为面元矢量。磁通量直观意义是：穿过面元ds的磁感应线的条数。2对于任意曲面s，通过它的磁通量为：磁通量单位：特斯拉·米2，又称韦伯.1Wb=1T·m23由于载流导线产生的磁感应线是无始无终的闭合线，可以想象，从一个闭合面S的某处穿进的磁感应线必定要从另一处穿出，所以通过任意闭合曲面s的磁通量恒等于零，即，这定理并没有很通用的名称，姑且把这个结论叫做磁场的“高斯定理”。二、磁场的高斯定理4由磁场高斯定理可

2、以推论，对于磁场中任一闭合曲线来说，通过以这一闭合曲线为周界的任何曲面的磁通量绝对值都应相等，这一概念在学习电磁感应时是很重要的。这个定理更根本的意义在于它使我们有可能引入另一个矢量—矢量势（或矢量位）来计算磁场。磁场中矢量势的概念与静电场中电位（或电势）的概念是相当的，这将在电动力学课中详细讨论。5例题：在真空中有一无限长载流直导线，电流为Ｉ，其旁有矩形回路与直导线共面，其有关长度如图。求通过该回路所围面积的磁通量？解：在矩形回路的平面上取一面积元ds=cdx，则通过此面元的磁通量：6§6磁场对载流导体的作用一、安培力磁场对载流导体的作用力称为安培力，安培力的规律是安培由实验确立的。数学表达

3、式为：在历史上，首先由实验得出此定律。然后导出洛仑兹力公式。实质上，安培力是洛仑兹力的宏观表现，洛仑兹力是安培力的微观本质。载流导体L:7设有两要根无限长载流直导线之间距离为a，分别通有电流I1和I2，且电流的流向相同，则导线１中电流在导线２处的磁感应强度为:根据安培定律，导线２中任一电流元I2dl2所受安培力大小为：二、平行无限长载流直导线间的相互作用力方向垂直纸面向里。方向在平行导线所在的平面内，并且垂直于I2dl2指向导线１。8导线２单位长度上所受的安培力大小为：同理，可以计算出导线２产生的磁场对导线１单位长度上安培力的大小为：方向与方向相反。可见，平行载流直导线同向电流时相互吸引。不难

4、验证平行载流直导线反向电流时相互排斥，而单位长度上所受安培力大小与上式相同。9三、电流单位“安培”的定义若两导线中通有相同电流强度时，即I1=I2=I时，则有：若取a=1m，f=2×10–7Nm-1，则：10据此，电流强度的单位安培定义为：一恒定电流，若保持在处于真空中相距１米的两无限长、而圆截面可忽略的平行上导线内，则在此两导线间产生的力在每米长度上等于2×10–7N,则流过两导线的电流强度即为１安培。这是国家标准总局根据国际计量委员会的正式文件1993年12月27日批准的，于1994年7月1日实施的安培的定义。11例题：如图所示，试求导线所受的安培力。解：F1=F2=BIl,方向向下，对半

5、圆形导线，由对称性分析可知，只有垂直向下的分量互相加强，而水平分量互相抵消，作用在全段导线上的总安培力为方向向下。注意：这个合力和作用在长为2l+2R的载流直线上的安培力相同，这个结论可以推广到均匀磁场中任意形状的稳恒载流导线。·12四、均匀磁场中的载流矩形线圈abcdIIa(b)d(c)设通过电流为I,则：。13，与大小相等，方向相反，作用在一条直线上，互相抵消；与大小相等，方向相反，但不在一条直线上，因此，形成一力偶，力臂为，所以作用在线圈上的力矩为:考虑三个物理的大小和方向的关系可写成：14五、任意平面闭合电流在磁场中的力矩以上虽是从矩形线圈的特例得到的结果，其实它适用于任意形状的平面载

6、流线圈。II一个任意形状的平面载流线圈可以看成许多小矩形载流线圈的组合，每个小矩形线圈中的电流强度与原来线圈中的电流强度一样，流动方向也一样。每相邻的两个，其长边中的电流都互相抵消了，所以当这些小矩形线圈的面积趋于零时，他们在外部产生的电磁效应与原来的线圈相同。15任意一个小矩形载流线圈所受的力矩大小为：注意到各小矩形载流线圈所受力矩方向相同，可以用标量积分计算总力矩.16此式写成矢量式，仍为：可见，力矩的计算只与载流线圈的磁矩有关，而与线圈的形状无关。由可以看出，在均匀磁场和载流平面线圈给定的情况下，线圈所受的力矩只与θ有关。17[讨论]当θ=0时，M=0，线圈处于稳定平衡状态，如果外力稍使

7、线圈偏转，磁场对线圈的力矩将使他回到平衡位置；当θ=π时，M=0，线圈处于不稳定平衡状态，如果外力稍使线圈离开平衡位置，磁场对线圈的力矩将使它继续偏转，直到θ=0的稳定平衡位置；当θ=π/2时，力矩有最大值。18总之，任意载流线圈在均匀外磁场中所受的力矩，总是使线圈的磁矩转向外磁场的方向。注意：1）带电粒子沿闭合回路的运动及带电粒子的自旋所具有的磁矩、磁力矩也都可以用上述公式来描述，以后讨论磁介质