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《普通物理力学中平动非惯性系的处理方法.pdf》由会员上传分享，免费在线阅读，更多相关内容在教育资源-天天文库。
1、“,差和第一光学平行差都是由△决定平均值’》,,公式中分母略去,所以屋脊棱与屏上坐标轴重合象征双象便于简化计算差的两个干涉中心斑不仅对称于屋脊棱也二夕。一。弘旦华二对称于屏上的坐标轴嘿“艺七用纸片挡住入射到一个屋脊面的入射,,工通荃‘些光线如果挡住入射面的右半部分此时丝兰丝,一名若右边干涉图样中心斑消失则屋脊棱镜,。的双象差为正即屋脊角大于如果秒,。,测件双象差平均值与实际值的相对误差为挡住左半部分则屋脊角小于其双。象差为负邑、五测皿实例测件双象差
2、平均值与实际值的绝对误差为。屋脊棱镜一的测量数据为昼秒,。,士士。所以测件双象差的实际值为。,。,。。一土测件双象差土秒冀东学刊年第期普通物理力学中平动非惯性系的处理方法马继云,在力学教学中因牛顿第二定律只适叫卜、。、,置矢量速度和加速度分别为。、用于惯性参照系而非惯性系的处理方法,。,,作为惯性系方法的补充对深刻理解力学按相对运动结果今有卜‘一卜洲卜,卜、,一规律拓展解题思路使有些问题的处理。,,。,,。,简化
3、大有帮助同时非惯性系问题和近一卜」卜卜‘,,,代物理发展联系紧密所以熟悉和掌握。以上基本关系是运动叠加的必然结这个方法也很有必要下面就平动非惯性。果在已知位置矢量运用微分方法求解速系的处理方法总结如下,、度和加速度的过程或已知初始条件运用一在非惯性系中运动学规律不变非惯性系中运动学,。、问题的实质是相对积分方法求解速度和位置矢量的过程。产,运动问题设有惯性系和非惯性系。、。,、‘、‘和都是可以分别进行计。,按。,,相对于有加速度经典力学时空算再合成的不同的参照系对于质点的,、,。观质点在时刻相对于系的位置矢量运
4、动描述不同但说明的问题是一样的、,、、,相对于产在诸如相碰追及等问题中对于所要解速度和加速度分别为产,决的问题可以在系中显示此时可不、尹、系的位置矢量速度和加速度分别为,产涉及质点在系中的运动只在系中就、,‘‘。记,系坐标原点。相对于系的位能表述或求解,它和关于在非惯性系中的求解方法,,,,一,,只工在惯性系中求解方法一样是把所使用的各物理量变成相对非惯性系的就可以一“。了下面以常见的一维匀变速直线运动为,例推证在非惯性系中如何使用已掌握的、,二一卜。规律,、比较可知只要
5、将位移速度和加速一质点在惯性系的轴上作加速度,。度都取作在非惯性系中的值匀变速直线为的匀变速直线运动按常用的符号及。,运动规律与在惯性系中一样一维运动情其意义表达其运动规律为,,、,一况如此作为一个分量出现二维三维。的运动问题也能解决、,‘、一,一一了、了、二非惯性的动力学问题自口。,加进惯性力后牛顿第二定律在非,,惯性系中不变,一适用于惯性系的牛顿第二定律可表示委为月卜」卜‘,‘系轴另有一非惯性系其轴和的外一,尹重合系原点,相对
6、系原点有恒定卜,,。。、其中外为质点所受的合外力。为质的加速度,两时刻质点分别位于工、,,,,点的质量为质点在惯性系中的加速系的两点速度分别为和。,度如在非惯性系中考察质点的运动且,,,、对,系两时刻分别位于保持牛顿第二定律的形式,须在质点上。加一惯性力,,,,,,。‘两点速度分别为和系原点在。惯一,、。,、两时刻分别位于系中的其中,。为非惯性系相对于惯性系的加速。,。,。,速度分别为和在系中将,,度把以上两式相加得。‘神刁卜匀变速直线运动规律分别用于质点和叫卜
7、一刁卜卜一。尸,外十惯点有一式和,。。,。一,,由上式可知在非惯性系中加进惯性力。。。,一,一,后按牛顿第二定律求出的加速度正是质,、‘,了、一,了、‘一八匕勺了、点相对于非惯性系的加速度,即加进惯,’性力后牛顿第二定律在,系中形式不“。。一。一。,,变可见从非惯性系看来加进惯性力引起的质点运动效果是叠加上一个加速由相对运动知识可得,它正度好等于非惯性系相对于惯性系的。加速度的负值在处理非惯性系动力学间,一
8、,。,题时通常是给定的或能求出的应用式和运动学
