电磁场边值关系

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1、第第第五五五节节节电电电磁磁磁场场场边边边值值值关关关系系系★要解决电磁场问题，还需要边界条件；第第第五五五节节节电电电磁磁磁场场场边边边值值值关关关系系系★要解决电磁场问题，还需要边界条件；★在外场作用下，介质界面会出现面束缚电荷和电流分布；第第第五五五节节节电电电磁磁磁场场场边边边值值值关关关系系系★要解决电磁场问题，还需要边界条件；★在外场作用下，介质界面会出现面束缚电荷和电流分布；★束缚电荷、电流的存在使得界面两侧场量发生跃变；第第第五五五节节节电电电磁磁磁场场场边边边值值值关关关系系系★要解决电磁场问题，还需要边界条件；★在外场作用下，介质界面会出现面束缚电荷和电流分布；★束缚电

2、荷、电流的存在使得界面两侧场量发生跃变；★研究边值关系的基础是积分形式的麦克斯韦方程组；第第第五五五节节节电电电磁磁磁场场场边边边值值值关关关系系系★要解决电磁场问题，还需要边界条件；★在外场作用下，介质界面会出现面束缚电荷和电流分布；★束缚电荷、电流的存在使得界面两侧场量发生跃变；★研究边值关系的基础是积分形式的麦克斯韦方程组；★麦克斯韦方程组微分与积分形式的区别；第第第五五五节节节电电电磁磁磁场场场边边边值值值关关关系系系★要解决电磁场问题，还需要边界条件；★在外场作用下，介质界面会出现面束缚电荷和电流分布；★束缚电荷、电流的存在使得界面两侧场量发生跃变；★研究边值关系的基础是积分形式

3、的麦克斯韦方程组；★麦克斯韦方程组微分与积分形式的区别；◆从数学方面而言：微分形式中存在±函数；第第第五五五节节节电电电磁磁磁场场场边边边值值值关关关系系系★要解决电磁场问题，还需要边界条件；★在外场作用下，介质界面会出现面束缚电荷和电流分布；★束缚电荷、电流的存在使得界面两侧场量发生跃变；★研究边值关系的基础是积分形式的麦克斯韦方程组；★麦克斯韦方程组微分与积分形式的区别；◆从数学方面而言：微分形式中存在±函数；◆从物理方面而言：积分形式多为实验验证；x5.1积分形式的麦克斯韦方程组x5.1积分形式的麦克斯韦方程组IZZdE¢dl=¡B¢dSdtLSx5.1积分形式的麦克斯韦方程组IZZ

4、dE¢dl=¡B¢dSdtLSIZZdH¢dl=If+D¢dSdtLSx5.1积分形式的麦克斯韦方程组IZZdE¢dl=¡B¢dSdtLSIZZdH¢dl=If+D¢dSdtLSID¢dS=QfSx5.1积分形式的麦克斯韦方程组IZZdE¢dl=¡B¢dSdtLSIZZdH¢dl=If+D¢dSdtLSID¢dS=QfSIB¢dS=0Sx5.2法向分量的跃变x5.2法向分量的跃变IZZZD¢dS=Qf=½fdVSVD2¢dS2+D1¢dS1+(D1¢±S1)+(D2¢±S2)=½f±h¢Sx5.2法向分量的跃变IZZZD¢dS=Qf=½fdVSVD2¢dS2+D1¢dS1+(D1¢±S1)

5、+(D2¢±S2)=½f±h¢S★由于D有有有限限限，且±S1/±h!0故此：问题：±h趋于零时，面密度¾f的定义对不对？这里存在两个无穷小量。(D1¢±S1)+(D2¢±S2)!0(D2¡D1)¢n¢S=½f±h¢S=¾f¢Sx5.2法向分量的跃变IZZZD¢dS=Qf=½fdVSVD2¢dS2+D1¢dS1+(D1¢±S1)+(D2¢±S2)=½f±h¢S★由于D有有有限限限，且±S1/±h!0故此：问题：±h趋于零时，面密度¾f的定义对不对？这里存在两个无穷小量。(D1¢±S1)+(D2¢±S2)!0(D2¡D1)¢n¢S=½f±h¢S=¾f¢S★由S选取的任意性可知：n¢(D2¡D

6、1)=¾fx5.2法向分量的跃变IZZZD¢dS=Qf=½fdVSVD2¢dS2+D1¢dS1+(D1¢±S1)+(D2¢±S2)=½f±h¢S★由于D有有有限限限，且±S1/±h!0故此：问题：±h趋于零时，面密度¾f的定义对不对？这里存在两个无穷小量。(D1¢±S1)+(D2¢±S2)!0(D2¡D1)¢n¢S=½f±h¢S=¾f¢S★由S选取的任意性可知：n¢(D2¡D1)=¾f★同理：n¢(B2¡B1)=0x5.3切向分量的跃变x5.3切向分量的跃变IZZdH¢dl=If+D¢dSdtLSx5.3切向分量的跃变IZZdH¢dl=If+D¢dSdtLS@DH2¢dl2+H1¢dl1=

7、Jf¢(±h£dl2)+[¢(±h£dl2)]@tx5.3切向分量的跃变IZZdH¢dl=If+D¢dSdtLS@DH2¢dl2+H1¢dl1=Jf¢(±h£dl2)+[¢(±h£dl2)]@t★由于@D有有有限限限，且±h!0故此：同样存在两个无穷小@t量：1.回路上下边大到足够包括多分子层内部，@D使面电流完全通过回路内部；2.从宏观来说回路[¢(±h£dl2)]!0短边的长度仍可看作趋于@t零。(H2¡H1)¢dl