高分子物理实验指导书.doc

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1、《高分子物理》实验指导书 湖北工业大学化学与环境工程学院13实验一球晶的制备与观察用偏光显微镜研究聚合物的结晶形态是目前实验室中较为简便而实用的方法。众所周知，随着结晶条件的不用，聚合物的结晶可以具有不同的形态，如：单晶、树枝晶、球晶、纤维晶及伸直链晶体等。在从浓溶液中析出或熔体冷却结晶时，聚合物倾向于生成这种比单晶复杂的多晶聚集体，通常呈球形，故称为“球晶”。球晶可以长得很大。对于几微米以上的球晶，用普通的偏光显微镜就可以进行观察；对小于几微米的球晶，则用电子显微镜或小角激光光散射法进行研究。聚合物制品的实际使用性能（如光学透明性、冲击强度等）与材料内部的结晶形态，

2、晶粒大小及完善程度有着密切的联系，因此，对聚合物结晶形态等的研究具有重要的理论和实际意义。一、目的及要求1.了解偏光显微镜的结构和使用方法。2.了解球晶形态与结晶温度的关系3.计算球晶的平均直径。二、偏光显微镜观察球晶的原理球晶的基本结构单元具有折叠链结构的片晶（晶片厚度在10mm左右）。许多这样的晶片从一个中心（晶核）向四面八方生长，发展成为一个球状聚集体。根据振动的特点不同，光有自然光和偏振光之分。自然光的光振动均匀地分布在垂直于光波传播方向的平面内如图1（1）所示；自然光经过具有起偏作用的偏振片后转变为只在一个固定方向上振动的偏振光，如图1（2）所示。偏振光振动

3、方向与传播方向所构成的平面叫做振动面。如果沿着同一方向有两个具有图1自然光与偏振光振动特点示意图相同波长并在同一振动平面内的光传播，则二者相互起作用而发生干涉。自然光经过第一偏振片后，变成偏振光，如果第二个偏振片的偏振轴与第一片平行，则偏振光能继续透过第二个偏振片；如果将其中任意一片偏振片的偏振轴旋转90°，使它们的偏振轴相互垂直。这样的组合，便变成光的不透明体，这时两偏振片处于正交。当一束光线进入各向同性的均匀介质中时，光速不随传播方向面改变。因此，在各方面都具有相同的折射率，即均匀介质只有一个折射率。而对具有各向异性的聚合物13晶体来说，其光学性质是随方向而异的。

4、当光线通过晶体时就会分解为平面互相垂直的两束光，它们的传播速度，一般是不相等的。于是，产生了两条折射率不同的光线，这种现象称为双折射。两条光折射率之差叫做双折射率。晶体的一切光学性质都与双折射有关。用偏光显微镜来观察球晶结构尺寸是根据聚合物晶体具有双折射的原理。偏光显微镜是研究晶体形态的有效工具之一，其结构如图2所示。许多重要的晶体光学研究都是在偏光镜的正交场（起偏镜和检偏镜相互垂直）下进行的。在正交偏光镜间可以观察到球晶的形状、大小、数目等。在正交偏光镜下观察：非晶体（无定形）的聚合物薄片，是光均匀体，没有双折射现象，光线被两正交的偏振片所阻拦，因此视场是暗的，如P

5、MMA，无规PS。聚合物单晶体根据对于偏光镜的相对位置，可呈现出不同程度的明或暗图形，如球晶会呈现出特有的黑十字消光图像。黑十字消光图像是高聚物球晶的双折射性质和对称性的反映。下面借助图3作简单定量描述：P-P代表起偏镜振动方向，A-A代表检偏镜振动方向，N、M是晶体内某一切面内的两个振动方向。图2偏光显微镜的结构示意图由图可知，球晶中某点Q与球晶核心的连线OQ和起偏镜振动方向P-P间的夹角为ф。进入球晶Q处的电矢量为E的偏振光（QE//OP）表示E0sinωt（E0为振幅，ω为圆频率，t为时间），在球晶中发生双折射时，分解成两束电矢量相互垂直的偏振光R和T，其振幅分

6、别为R0＝E0cosф和T0＝E0sinф。若透过球晶后这两束光的光程差为δ，则它们分别表示为：R0sinωt＝E0cosфsinωt和T0sin(ωt－δ)＝E0sinфsin(ωt－δ)这两束光能通过检偏器（振动方向OA）图3球晶黑十字消光原理图的电矢量分量分别为M和N（MN//OA），其振幅分别为M0＝R0sinф和N0＝T0cosф，因此它们的合成波可写成：E0cosфsinфsinωt－E0sinфcosфsin(ωt－δ)此合成波的强度为：13当ф＝0，，，时，I＝0；而ф＝，，，时，0，达到最大值。即在与起偏器和检偏器特征方向相平行的位置出现暗区，而在与

7、之成45°角的方向上出现亮区，由此产生球晶黑十字消光图像。偏光显微镜调节：（l）正交偏光的校正。调节反光镜对准光源，转动起偏镜至90°位置，转动检偏镜至0°，使起偏镜的偏振轴与检偏镜的偏振轴呈垂直。（2）物镜中心调节。偏光显微镜物镜中心与载物台的物台转轴（中心）应一致，在载物台上放一透明薄片，调节焦距，在薄片上找一小黑点移至目镜十字线中心O处，载物台转动360°，如物镜中心与载物台中心一致，不论载物台如何转动，黑点始终保持原位不动；如物镜中心与载物台中心不一致，那么，载物台转动一周，黑点即离开十字线中心，绕一圆圈，然后回到十字线中心，如图4所示。显然