用于ESD保护的几种器件.doc

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1、用于ESD保护的几种器件这篇文章将根据《ESDinSiliconIntegratedCircuits–secondedition》AjithAmerasekera,CharvakaDuvvury第四章“physicsandoperationofESDprotectioncircuitelements”整理出来。因为加入了个人的理解，有可能误解了原作者的意思，所以想正确理解文中内容请参考原文!![正文]控制在ESD情形下的大电流，基本的原则就是启动半导体器件。这些重要的器件包括，PNdiode、nMOS、pMOS、bipolartrans

2、istor、resistor、SCR等，当然这些结构可能会以寄生的形式出现。电阻对于n-well电阻 (1)Jn:电流密度,&:电导率,n、p:杂质密度,q:电子电荷,Un,Up:迁移率,E:电场因为此时空穴引起的电流可以忽略不计，因此才得到如此等式关系。载流子运动方程：,在稳定情况下，即左边第一项为零得出等式为：,m:有效质量，Vx：漂移速度，τ：平均自由时间又即载子迁移率与平均自由时间和有效质量有关,所以此时等式(1)可写为Jn=nqVd当E=10^4V/cm时，Vd将到达饱和，值约为10^7cm/s，饱和电流密度Jsat将不随着电

3、场发生变化。这种特征没有出现在低掺杂<10^14/cm3或重掺杂大约10^20/cm3的情况下。(杂质浓度过高会形成杂质能带，影响禁带宽度)当电压加大远高饱和区域时，最终达到碰撞电离(impactionization)阈值，空穴产生，空穴电流不再忽略不计而且影响到整体电流，此时电压将会下降，从而出现负阻或snapback特征。温度升高，半导体载流子分布进入本征激发区域，一旦价带电子被激发到导带，价带便产生空穴，空穴电流将影响到整体电流。碰撞电离过程是载子获得足够能量，通过碰撞产生电子-空穴对,产生机制与俄歇复合类似。在饱和状态下，温度升

4、高引发碰撞电离可能性很大。二极管Diode在此处译为二极管应该有些不妥，这里讲的是类似二极管的结构。最简单的电压箝制器件就是扩散二极管(diffusiondiode)。正偏电压大概0.5v时有可测电流，单位内阻值大约20-100ohms/um，反偏有可能进入雪崩击穿。正向偏置理想diode电流其中A:面积，D：少数载流子扩散系数，NB：背景(衬底)扩散浓度，Ld：扩散长度I0：饱和电流(通常情况下我们会看到这两个公式：)上述等式在低水平注入时适用。室温下，电流随电压幅度增加(幅度约为60mV)。在高电流水平时此时电流不受背景掺杂浓度影响

5、，进入电导调制区域(conductivitymodulatedregion)，此时载流子浓度远高于掺杂浓度p=n=ni*exp(qv/2kT)。这说明载流子数目高于阱区掺杂浓度对电导率的影响。传导从低到高的转变发生在例如NB=10^17/cm^3,室温，V0约0.8V。在高注入水平区域很少能够观察到，是因为重掺杂电阻在同向偏置中起到十分重要的作用。在轻掺杂衬底和形成在阱区的diode，邻近高掺杂区域之间的电流方向几乎全部为横向的。Diode面积定义为结侧面积，比例对应到结深及四周长度。Diode形成在外延，电流方向几乎是垂直的。diod

6、e面积定义为底部面积，比例对应到扩散面积。Diode应用到ESD电路中可以承载高电流密度。结构如图，高掺杂区域为阳、阴极，低掺杂区域因diode不同有N或P型。内阻在低电流注入时受掺杂浓度支配，在高电流密度时进入电导调制并且减小了内阻值约为50ohms/um。电导调制在瞬间条件下发生在一个有限时间之后。这个有限时间近似等于低掺杂区域的载流子跃迁时间。所以电阻一开始很大，随时间τ减小(大约1ns之内)。τ为低掺杂区域宽度函数。这个时效箝制电压(time-dependentclampingvoltage)在短时间内对影响PAD高电压、或如C

7、DM(ChargedDeviceModel)放电等ESD情况很有效。反向偏置当一个二极管结反偏大于零点几伏时，反偏电流可以定义为：Nc：导带状态密度，Nv：价带状态密度，W：扩散宽度，τe：载流子有效寿命。上等式中加在耗尽区域上的电场小于雪崩阈值电场大约10^5v/cm。反偏电流是因为第二项的耗尽区域的热载子数目和第一项中性区域载子的扩散引起。在低温时，热量产生的影响对IR变化占主导地位，斜率1/2。在高温时，扩散电流对IR变化占主导地位,斜率为1。将反偏电场增加到接近10^5v/cm时，在耗尽区域的载子就获得了足够的能量，并且碰撞晶格

8、产生电子-空穴对。这些新的载子在电场被加速获得新的能量，并继续碰撞，从而引起电子-空穴对的激增，这个过程就是雪崩倍增(avalanchemultiplication)。电子，空穴电流In0,Ip0在这个区域