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时间:2021-04-20
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1、第六章-静电学§2-1 电场 电场强度一、库仑定律式中 为比例系数, =9.0109Nm2C-2,常写做 , 为真空介电常数,则库仑定律为:二、电场和电场强度场强的单位是N/C,也可用V/m。只讨论相对观察者静止的电荷所产生的电场,即静电场。电场强度定义为:两边同时除以 ,得:显然 为总场强,用 表示,右边多项式分别是各场源点电荷的场强,用 表示,则上式变为:(或 )3、电荷连续分布的带电体的场强I、首先,将带电体分成无数个小电荷元 ,然后求出任一电荷元在某点的场强 --微分过程II、其次,把所有电荷元在该点的场
2、强矢量叠加起来,求出带电体在该点的场强--积分过程,即应用叠加原理例2-1如图,一半径为a的均匀带电圆环,带电量为q。计算在环轴线上距环心x处的P点的场强。dlxdExxaOqrPdE解:取轴线为x轴,单位长度圆环带电量称为线电荷密度,用表示,则在环上取一线元dl,则线元dl所带的电荷的电量为电荷元dq在P点的场强为方向如图式中r=将dE分解成沿轴线的x方向分量dEx和垂直轴线的y方向分量dEy,dEy互相抵消,因此dEy=0。所以P点的场强应为各电荷元x方向场强分量的叠加则当x>>a时,即在远离圆环处,有相当于将带电圆环看作点电荷时的场强
3、。利用上题的结果,可以求出均匀带电圆盘轴线上的场强。将圆盘分成无数多个同心圆环,每一圆环相当于一个电荷元,所有圆环电荷元轴线上的场强积分便是整个圆盘轴线上的场强。qorPxdr解:将圆盘分成无穷多个圆环,以r为半径,O为圆心、厚为dr的圆环,所带电量为电荷元dq,面电荷密度 ,得dr2r而利用结果式中qdq,ar,EdE注:总之,要把握信计算电荷连续分布的带电体场强的思想:I 求出电荷元dq的场强 --微分过程(关键)。II 积分(叠加)求出所有电荷元的总场强--积分过程,即数学运算。四、电力线 电通量1、电力线密度为形象地表示电场的
4、特征,了解电场的分布,在电场中人为的引入一系列的曲线,曲线各点的切线方向都与该点场强方向一致,这样的曲线称AB为电力线。通过单位面积的电力线条数称为该点的电力线密度,即 。场强也可用电力线密度来表示:2、电通量通过垂直于电场(即场强)方向的任一给定面积的电力线的数目称为通过该面积的电通量,用 表示。对于匀强场,当平面S与场强 垂直时,显然有:SS若平面S不与场强 垂直,设平面的法线 与场强 之间的夹角为,则通过S面的电通量为:式中 场强 在法线 方向的分量。( )对于非匀强场或通过任一曲面的电通量,应先求出面元dS上的电通量dS然
5、后对上式积分可得曲面S的电通量或对于闭合曲面规定:由闭合曲面内指向曲面外的方向为面积元的法线方向。因此,电力线由闭合曲面穿出,电通量为正;电力线曲面外穿入闭合曲面内,则电通量为负。作业:y•Pxl如图,电荷q均匀分布在长为l的细棒上,求位于棒的垂直平分线上P点处的场强E0。§2-2 高斯定理及其应用一、高斯定理高斯定理表述如下:通过任一闭合曲面S的电通量,等于该面所包围的所有电荷电量的代数和 除以 ,而与闭合面外的电荷无关。下面由特殊到一般来讨论高斯定理1、通过包围点电荷q的同心球面的电通量均为Sqr2、通过包围点电荷q的任意闭合面S’
6、的电通量均为ABCqS’S3、通过包围多个点电荷的闭合面S的电通量等于它们单独存在时电通量的代数和或式中为 与面元dS的法线 的夹角,1、2、…n分别为 、 、与 的夹角。总的电通量为:如果高斯面内包围的是电荷连续分布的带电体,则 为带电体的电量,上式仍然成立。习惯上称闭合曲面为高斯面。综上所述,得到高斯定的一般表达式:二、高斯定理的应用1、均匀带电球面的场强如图,一半径为R的球面均匀带电,带电量为q,求球面内外的场强(即场强分布)。qPrRr1)、P点在球面外(r>R)2)、P点在球面内(r<R)RR0EOr左图为E-r曲线,表明均
7、匀带电球面的场强大小随R变化的情况。在球面上(r=R),场强E的数值有个突变,由0 。2、均匀带电球体的场强如图,均匀带电球体的半径为R,带电量为q,求球体内外的场强。ROqrP1)、场点P在球外(r>R)(r>R)2)、场点P在球内(r<R)电荷体密度rROqER左图为E-r曲线,在球面上(r=R),E是连续的,没有突变,这与带电球面的E-r曲线不同。3、无限大均匀带电平面的场强如图,一无限大平面均匀带电(设带正电,电荷面密度(单位面积带电量)为+,求平面外的场强分布。+++++++S由于侧面 ,=900,cos=0,则积分
8、(侧面)为零。而两底面 ,=0,cos=1,则有(高斯面内电量)对于面电荷密度为+和-的两个均匀带电的无限大平行平面,其场强是上述结果的叠加
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