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时间:2020-03-29
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1、6-1涡量场,,涡线方程由涡线微分方程积分可得:6-2涡量,,(将速度分布化成直角坐标可得>涡管强度6-3涡量场,,;涡线方程由涡线微分方程积分可得:涡通量6-4若流体质点的运动轨迹是直线,这种流动不一定是无旋流动,例如如右图所示的流动,流动轨迹是直线,但如果,=0,hyF’F0,为有旋流动。xy若流体质点的运动轨迹是曲线,这种流动不一定是有旋流动,例如下图所示的流动,流动轨迹是圆,但如果,=0,,为无旋流动。yxr0aK3K4K1K2ABoCD<极坐标下)6-5由给定速度分布可知区域为有旋流动,区域为无旋流动,由单连通域的斯托克斯定理可知:,k2,
2、k4所在为多连通域,由多连通域的斯托克斯定理可知:,所以6-66-71)给定速度场不包含坐标原点,属多连通域。选积分路径为xy平面上,圆心在坐标原点,半径为r的圆,将速度表达式化成极坐标代入速度环量表达式积分可得:,为一常数,与圆的半径无关,说明圆心处为有旋,其余无旋。2),所以除(0,0>点外无旋,设饶z轴任一封闭周线上的速度环量为,则根据多连通域的斯托克斯定理有:,即6-82/2即同理根据多连通域的斯托克斯定理有:,又因为在此区域涡量是个常数,所以,可得6-9申明:所有资料为本人收集整理,仅限个人学习使用,勿做商业用途。2/2
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